Pembangkit Listrik Kincir Angin PLKA (1)

4

4

.

.

P

P

e

e

m

m

b

b

a

a

n

n

g

g

k

k

i

i

t

t

L

L

i

i

s

s

t

t

r

r

i

i

k

k

K

K

i

i

n

n

c

c

i

i

r

r

A

A

n

n

g

g

i

i

n

n

–

–

P

P

L

L

K

K

A

A

Teknologi turbin telah mencapai status bagus selama 15 tahun terakhir setalah adanya pengembangan produksi massal dan riset komersial. Harga instalasi sudah menurun, dengan peningkatan availibitas teknis telah dapat mencapai 97%, sementara faktor kapasitas harian telah meningkat dari 15% menjadi 30%.

4.1. Potensi Energi Angin

Angin adalah pertukaran sejumlah massa udara yang diakibatkan oleh fenomena termal. Sumber energi termal pendorong adalah matahari.

Gambar 4.2: Distribusi kecepatan angin terhadap bidang vertikal

Pola geostropik dari angin (secara teoretis angin terjadi dari gradien tekanan) menunjukan penurunan akibat adanya hambatan misalnya, gedung, pohon dan rerumputan. Sifat permukaan dapat dinyatakan dengan menngunakan parameter “rougness-length”. Z0 adalah tinggi dimana kecepatan angin mencapai nol (0).

Table 1: Nilai “Roughness-length” untuk beberapa kelas dataran

Kategori

“Roughness-length”

Z0 (m)

Keterangan

1 Sea 0.0002 High Seas

2 smooth 0.005 Mud-flats

3 open 0,03 open, flat country; pasture

4 open to rough 0.1 agricultural land with low growth

5 rough 0.25 agricultural land with tall growth

6 very rough 0.5 Parkland with bushes and trees

7 closed 1 woods, villages, suburbs

Perhitungan kecepatan angin untuk suatu ketinggian tertentu (h2) atas dasar kecepatan angin pada posisi h1 (posisi anemometer) sebesar w1 (hasil pengukuran dengan anemometer) dapat didekati dengan:

( )

profil kecepatanangin berbentuk logaritmis terhadap ketinggian.

Energi angin dapat dimanfaatkan dari laju gerakannya (energi kinetik) dengan menggunakan kincir angin.

= (4-1)

dimana wa adalah laju gerakan angin dan m massa dari angin yang melewati sudu kincir angin setiap detiknya.

ρ

= (4-2)

Sehingga jika kincir memiliki luas penampang A dan radius R, dan efisiensi CE maka energi yang dapat dihasilkan setiap satuan waktu (daya kincir angin) adalah:

E a

k R w C

E =0,5

ρ

π

2 3 (4-3)

Perhitungan tersebut adalah hasil teoritis yang harus dikoreksi oleh faktor ketersedian angin dan tentu saja masih dipengaruhi oleh efisiensi konversi sistem kincir antara 20 – 60% ataupun untuk sistem terbaru mencapai 70 – 80%.

Pembangunan sistem pembangkit tenaga angin harus memperhatikan bentuk aliran angin di lokasi dan potensi yang mempengaruhinya, seperti bangunan tinggi, pepohonan dll.

Contoh:

Sebuah kincir angin dengan spesifikasi daya 150 kW, diameter sudu 23 m, efisiensi 40%, dipasang di lokasi dengan kecepatan rerata 10 m/s dan densitas udara 1,125 kg/m3.

Daya listrik yang dihasilkan :

Jika kecepatan angin hanya separohnya (5 m/s), maka E = 11,685 kWs (sekitar 12,5%)

Sehingga perhitungan potensi angin tahunan untuk perencanaan pemasangan kincir tidak dilakukan atas dasar formula di atas dengan hanya mempertimbangkan kecepatan rerata, karena akan memiliki kesalahan besar. Perhitungan potensi dilakukan dengan menggunakan distribusi kecepatan angin tahunan yang dapat didekati suatu pola distribusi misalnya Weibull atau Rayleigh.

4.1.1. Distribusi Rayleigh

Seperti dibahas sebelumnya, bahwa daya angin P adalah proporsional dengan densitas angin ρ, area dan pangkat tiga dari kecepatan. Untuk menghitung energi yang terkandung dalam angin, maka perlu mengintegralkan nilai daya sepanjang sumbu waktu. Sehingga dibutuhkan perekaman kurva kecepatan angin untuk sepanjang hari, minggu atau bulan. Kurva tersebut dapat dikonversikan dalam bentuk histogram dari frekuensi relatif.

Nilai hi adalah frekuensi relatif untuk kelas kecepatan vi. Jumlah energi sepanjang periode waktu T adalah jumlah dari keseluruhan kelas kecepatan.

Eges = ∑ (hi · Pi · T)

Dari persamaan daya Pi di atas dapat dituliskan:

Pi = ½ · ρ · A · vi³

Gambar 4.3: Distribusi Rayleigh

Pendekatan perhitungan pola kecepatan angin sering digunakan atas dasar distribusi angin Rayleigh.

4.1.2. Distribusi Weibull

Pendekatan pola distribusi angin dalam rentang waktu panjang (tahunan) dapat digunakan fungsi Weibull. Indikasi distribusi dinyatakan dengan nilai Weibull k dan normalisasi skala c. Persamaan Weibull dinyatakan sbb:

( )

_

Gambar 4.4: Contoh pendekatan distribusi Weibull

Beberapa contoh pendekatan distribusi Weibull tampak pada Gambar 4.4, dimana data real dalam diagram batang dan fungsi pendekatan berupa garis.

Nilai parameter Weibull k bervariasi untuk tipe lokasi, misalnya daerah dataran pedalaman biasanya berkisar 1,2 sedangkan daerah pantai 2,3, dan semakin tinggi lokasi nilai k akan naik.

4.2. Metode Eksploitasi Energi Angin

Transformasi energi kinetik angin ke rotor kincir diperoleh dari pelambatan sejumlah massa udara. Kecepatan angin di depan rotor v1 akan mengalami reduksi menjadi v3 di belakang rotor.

Gambar 4.6: Kecepatan angin pada suatu rotor

Energi yang dihasilkan merupakan nilai perbedaan energi angin di depan dan belakang rotor.

Eyield = ½ · m · (v1² - v3²)

Sehingga daya yang dibangkitkan oleh angin adalah: Pyield = ½ · ρ · A · v2 · (v1² - v3²)

Jika kita hubungkan antara daya dengan daya yang terkandung dalam angin, maka didapatkan koefisien daya (power coefficient) cP, yang dinamakan juga sebagai efisiensi aerodinamik ('aerodynamic efficiency').

dengan

Pwind = ½ · ρ · A · v1³

Dengan asumsi bahawa kecepatan angin pada bidang rotor: v2 = (v1 + v3)/2

maka diperoleh:

cP = ½ · (1+v3/v1) · (1-(v3/v1)² )

Diagram berikut menunjukkan koefisien daya cP sebagai fungsi dari rasio kecepatan v3 dengan v1.

Gambar 4.7: Koefisien daya menurut Betz

Untuk mencapai nilai optimum penggunaan energi angin, maka kecepatan dibalik rotor v3 harus 1/3 dari kecepatan di depan rotor v1. Sehingga koefisien daya cP,Betz = 0,59. Ada dua kemungkinan untuk trnasformasi daya angin menjadi daya kinetik, yaitu dengan pemanfaatan gaya hambatan “drag force” dan dengan daya angkat “lift force”. Drag force rotors memanfaatkan gaya FW yang dihasilkan oleh angin pada suatu area A pada sudut tertentu: that

Tabel 1: Nilai cw

1,11 Circular Plate 1,10 Square Plate

Biasanya rotor yang memanfaatkan gaya hambatan “drag force rotor” adalah cup anemometer.

Gambar 4.8: Cup Anemometer

Cup anemometer tidak hanya menghasilkan satu “driving drag force” tetapi juga sebuah pengereman “braking”

Gaya penggerak:

(

)

2

, 1,331₂ A v u

Fw drive =

ρ

−

Gaya pengereman:

(

)

2

, 0,331₂ A v u

F_{w brake} =

ρ

+

Didefinisikan sebuah parameter rasio kecepatan λ, yang merupakan indikasi rasio antara kecepatan putar rotor u dan kecepatan angin v.

v u =

λ

Nilai λ untuk “Drag force rotor” tidak akan mencapai 1, karena kecepatan putar rotor harus lebih kecil dari kecepatan angin.

Cup anemometer memiliki λopt = 0.16. Hal tersebut menunjukkan efisiensi aerodinamis yang amat rendah, sehingga cup anemometer tidak digunakan dalam pembangkitan daya.

Gambar 4.9: Koefisien daya sebagai fungsi λ

Gambar 4.10: Gaya angkat “Lift Force” Gaya angkat dapat dihitung sbb:

2 2

1 _{A v}

c

F_A = _a

ρ

Koefisien gaya angkat “lift force coefficient” ca tergantung pada profil sudu sayap dan sudut antara aurs angin dengan sudu.

Komponen “upwind speed” c adalah hasil dari jumlah dari kecepatan angin v dan kecepatan putar u.

c² = v² + u²

Nilai c dari “lift force rotor” selalu lebih besar dari v, sedangkan c dari “drag force rotor” selalu lebih kecil dari v.

Upwind speed memberikan kontribusi kepada gaya secara kuadrat. Sehingga atas dasar hal tersebut, lift forced rotor menghasikan efisiensi jauh lebih baik dari pada drag forced rotor cP,max= 0,5

4.3. Tipe Kincir Angin

Atas dasar posisi rotor dibedakan antara poros tegak (savonius rotor) dan horisontal. Kincir poros tegak yang paling sederhana tersusun dari dua bagian metal semisilindris yang dipasang pada poros. Sistem tersebut memiliki kelebihan yaitu dapat berputar pada torsi sedang, meski efisiensi rendah sekitar 10%.

Gambar 4.12: Kincir poros horisontal

Gambar 4.15: Tipe kincir angin poros horisontal

4.4. Daya Kincir Angin

Atas dasar persamaan kontinuitas untuk laju aliran massa udara yang diasumsikan imkompresibel (ρa = konstan), maka

ρ

ρ

=

= [kg/s] ( 4-5)

Gambar 4.16: Profil tekanan dan kecepatan aliran angin

Atas dasar persamaan Bernoulli, maka komponen gaya yang bekerja pada sudu rotor searah aliran untuk asumsi tidak ada friksi dan tekanan konstan (p1 = p2) adalah:

(

−

)

=

ρ

[N] ( 4-6)

dengan A adalah area sudu rotor. Daya turbin:

(

−

)

= [W] ( 4-7)

Daya kincir angin dihitung sbb:

ρ

= [W] ( 4-8)

dengan Cp adalah koefisien daya kincir.

Koefisien daya menyatakan pengaruh kecepatan terhadap gradien tekanan dan daya yang dapat dihasilkan oleh kincir. Koefisien daya amat dipengaruhi oleh parameter aerodinamik dari kincir serta sistem kendali kincir.

4.5. Momen Putar

Rotor yang berputar dengan laju n (s-1) akan menghasilkan momem putar sebesar:

π

U: kecepatan lintasan [m/s] W: kecepatan angin

λ : parameter angin (=u/w)

4.6. Sistem Listrik

Gambar 4.17: Tampak lintang dari generator sinkron

Atas dasar beda prinsip operasi maka dibedakan antara generator sinkron dan asinkron. Generator asinkron seperti namanya, rotor tidak akan berputar pada frekuensi sama untuk setiap bidang medan pada stator. Hal tersebut dinamakan slippage. Slippage dapat dihitung dari kecepatan rotasi sinkron dari armatur (frekuensi grid) dan kecepatan rotasi rotor.

s = (ns - n) / ns

Slippage memiliki nilai dalan jangkauan dari 1 (standstill) dan 0 (ideal open circuit). Modus operasi normal s < 0,10.

Kecepatan rotasi sinkron adalah: ns = f / p

dimana f adalah frekuensi jaringan (grid frequency) dan p jumlah pasangan pole. Atas dasar frekuensi jaringan 50 Hz, maka sepasang pole memiliki kecepatan rotasi sinkron sebesar 3000 rpm. Kecepatan sebesar itu hanya dapat dicapai dengan bantuan sistem transmisi (gearbox).