Peluruhan Gamma

PELURUHAN SINAR GAMMA PELURUHAN SINAR GAMMA

Pendahuluan Pendahuluan

Radioaktivitas disebut juga peluruhan radioaktif, yaitu peristiwa terurainya Radioaktivitas disebut juga peluruhan radioaktif, yaitu peristiwa terurainya  beberapa

 beberapa inti inti atom atom tertentu tertentu secara secara spontan spontan yang yang diikuti diikuti dengan dengan pancaran pancaran partikelpartikel alfa

alfa (in(inti ti helihelium)um), , parpartiketikel l betbeta a (ele(elektrktron)on), , ataatau u radradiasi iasi gamgamma ma (ge(gelomlombanbangg elek

elektromtromagnagnetik etik gelogelombambang ng penpendekdek. . SinSinar-ar-sinasinar r yanyang g dipdipancancarkarkan an tertersebusebutt di

disesebubutt sinarsinar radioaktif radioaktif , , sedsedangangkan kan at at yanyang g memmemancancarkarkan an sinsinar ar radradioaioaktif ktif  disebut dengan

disebut dengan zat radioaktif zat radioaktif . . !stilah keradio!stilah keradioaktifan (aktifan (radioactivityradioactivity) pertama kali) pertama kali diciptakan oleh "arie #urie ($%&' - $*), seorang ahli kimia asal +rancis. "arie diciptakan oleh "arie #urie ($%&' - $*), seorang ahli kimia asal +rancis. "arie dan suaminya, +ierre #urie

dan suaminya, +ierre #urie ($% - ($% - $&$&), ), berhaberhasil menemukan unsur radioaktif sil menemukan unsur radioaktif   baru,

 baru, yaitu yaitu polonium polonium dan dan radium. radium. rnest rnest Rutherford Rutherford ($%'$ ($%'$ - - $') $') menyatakanmenyatakan  bahwa sinar

 bahwa sinar radioaktif dapat radioaktif dapat dibedakan atas dibedakan atas sinar alfa sinar alfa yang bermuatan positif yang bermuatan positif dandan sinar beta yang bermuatan negatif. +aul /lrich 0illard ($%& - $$), seorang sinar beta yang bermuatan negatif. +aul /lrich 0illard ($%& - $$), seorang ilmuwan +rancis, menemukan sinar radioaktif yang tidak bermuatan, yaitu sinar  ilmuwan +rancis, menemukan sinar radioaktif yang tidak bermuatan, yaitu sinar  gamma.

gamma.

Sinar gamma merupakan elombang elektromagnetik, serupakan sinar 1 Sinar gamma merupakan elombang elektromagnetik, serupakan sinar 1 tetapi sinar gamma memiliki panjang geombang yang lebh pendek dibandingkan tetapi sinar gamma memiliki panjang geombang yang lebh pendek dibandingkan dengan sinar 1. 2ita tidak dapat bisa membedakan sifat-sifat sinar 1 dengan siar  dengan sinar 1. 2ita tidak dapat bisa membedakan sifat-sifat sinar 1 dengan siar  gamma. 2ita mengunakan dua istilah yang berbeda hanya untuk membedakan gamma. 2ita mengunakan dua istilah yang berbeda hanya untuk membedakan sumber radiasi keduanya. Radiasi sinar gamma berasal dari inti sedangkan radiasi sumber radiasi keduanya. Radiasi sinar gamma berasal dari inti sedangkan radiasi si

sinanar r 1 1 beberarasasal l dadari ri trtranansisisi si anantatara ra lelevevel l enenerergi gi elelekektrtronon. . SiSinanar r gagammmmaa  berhubungan

 berhubungan dengan dengan transisi transisi level level enegi enegi nuklir. nuklir. Sinar Sinar gamma gamma menyertaimenyertai  perubahan

 perubahan radioaktif radioaktif intiyaitu intiyaitu pada pada proses proses peluruhan peluruhan partikel partikel alfa alfa dan dan partikelpartikel  beta.

 beta.

Karakterist

Karakteristik ik Sinar GammaSinar Gamma

Sinar gamma adalah radiasi gelombang elektromagnetik yang terpancar  Sinar gamma adalah radiasi gelombang elektromagnetik yang terpancar  dar

dari i intinti i atoatom m dendengan energgan energi i yanyang g sansangat gat tintinggi ggi yanyang g tidtidak ak memmemiliiliki ki masmassasa maupun muatan. Sinar gamma ikut terpancar ketika sebuah inti memancarkan maupun muatan. Sinar gamma ikut terpancar ketika sebuah inti memancarkan

sinar alfa dan sinar beta. +eluruhan sinar gamma tidak menyebabkan perubahan nomor atom maupun massa atom. Sinar gamma memiliki beberapa

sifat alamiah berikut ini.

$. Sinar gamma tidak memiliki jangkauan maksimal di udara, semakin jauh dari sumber intensitasnya makin kecil.

3. "empunyai daya ionisasi paling lemah. . "empunyai daya tembus yang terbesar.

*. 4idak membelok dalam medan listrik maupun medan magnet.

Proses Peluruhan Sina Gamma

 Setelah peluruhan alfa dan beta, inti biasanya dalam keadaan tereksitasi. Seperti halnya atom, inti akan mencapai keadaan dasar (stabil) dengan memancarkan foton (gelombang elektromagnetik) yang dikenal dengan sinar  gamma (5).

6alam proses pemancaran ini, baik nomor atom atau nomor massa inti tidak   berubah.

( 7₁₎8 ₉ 7_{1 : 5}

nergi gelombang ini ditentukan oleh panjang gelombang (;) atau oleh frekuensinya (f) sesuai persamaan

 E <hf < hc = ; ('.$)

dengan h adalah tetapan plank yang besarnya &,& $-* >s.

nergi tiap foton adalah beda energi antara keadaan awal dan keadaan akhir inti, dikurangi dengan sejumlah koreksi kecil untuk energi pental inti. nergi ini berada pada kisaran $ 2e0 hingga beberapa "e0.

?ambar $. +roses  peluruhan gamma

!nti dapat pula dieksitasi dari keadaan dasar ke keadaan eksitasi dengan menyerap foton dengan energi yang tepat.

?ambar '.$ memperlihatkan suatu diagram tingkat energi yang khas dari keadaan eksitasi inti dan beberapa transisi sinar gamma yang dipancarkan. @akto  paro khas bagi tingkat eksitasi inti adalah $- hinga $-$3 s. 7da beberapa yang memiliki waktu paro lama (beberapa jam bahkan beberapa hari). !nti-inti yang tereksitasi seperti ini dinamakan isomer dan keadaan tereksitasinya dikenal sebagai keadaanisomerik .

6alam menghitung energi partikel alfa dan beta yang dipancarkan dalam  peluruhan radioaktif di depan dianggap tidak ada sinar gamma yang dipancarkan. >ika ada sinar gamma yang dipancarkan, maka energi yang ada (A) harus dibagi  bersama antara partikel dengan sinar gamma. e-e-,*$3 "e0 Au$% Hg $%5$ 53

5

?ambar 3. 6iagram tingkat energi inti Energi ang di!an"arkan oleh sinar gamma

nergi yang dipancarkan oleh sinar gamma  E_i

=

 E_f 

+ E

 _R

+ E

_γ 

6imana  E _R

B energi kinetik bergerak mundur (recoil)

 E _R

=

P R 2 2 M 

 P _R

=

 Pγ 

=

 Eγ  C 

>adi persamaan diatasnya akan menjadi B ∆ E

=

 E_γ 

+ E

 _R ∆ E= E_γ +  P R 2 2 _M  ∆ E= E_γ +  Eγ  2 2 M C 2 ∆ E2 M C 2

=

 E_γ  2 M C 2

+

 E_γ 2  E_γ 2 M C 2

+

 E_γ 2∆ E2 M C 2

=

0

?unakan rumus abc untuk mencari  Eγ  _B

 E_γ =−

2 _{M C} 2_±

√ 

(

2 _{M C} 2

)

2₊4.2 _{M C} 2_{∆ E} 2

 E_γ =− M C 2±

√

(

 M C 2

)

2 + 2 _M 2_C 4_{∆ E}  M C 2  E_γ 

=−

 M C 2± M C 2

√

1

+

2∆ E  M C 2  E_γ 

=

 M C 2

[

−

1±

√

1

+

2∆ E  M C 2

]

Subtsitusikan hasil diatas B

 E_γ 

=−

 M C 2± M C 2

√

1

+

2∆ E  M C 2

(

1

+

2∆ E  M C 2

)

1/2 ≈1

+

2∆ E  M C 2

−

1 2!

(

1

+

 2∆ E  M C 2

)

2

+

…  E_γ 

=

 M C 2

[

−

1

+

1

+

2 E  M C 2

−

1 2!

(

∆ E  M C 2

)

2

+

…

]

 E_γ = M C 2

[

∆ E  M C 2− 1 2

(

∆ E  M C 2

)

2 +…

]

 E_γ 

=

∆ E

−

1 2

(

∆ E  M C 2

)

2

(

∆ E  M C 2

)

2

 merupakan energi recoil yang nilainya secara eksperimen sangat kecil sehingga dapat ditiadakan

A#sor#si Sinar Gamma

Sinar gamma merupakan gelombang elektromagnetik yang membawa energi dalam bentuk paket-paket yang disebut foton. >ika sinar gamma masuk ke dalam suatu bahan, juga mengahsilkan ionisasi, hanya saja ionisasi yang dihasilkan sebagian besar melalui proses ionisasi sekunder. >adi, sinar gamma  berinteraksi dengan materi hanya beberapa pasang ion primer saja yang terbentuk. !on-ion primer itu selanjutnya melakukan proses ionisasi sekunder sehingga diperoleh pasangan ion yang lebih banyak dibandingkan yang terbentuk pada  proses ionisasi primer.

>ika berkas sinar gamma homogeny melintas melalui keeping tipis bahan maka intensitas radiasinya akan berkurang secara eksponensial. 2etika berkas sinar gamma dengan intensitas ! menumbuk keeping yang tebalnya CD, perubahan intensitas berkas saat melewati keeping tersebut sebanding dengan ketebalan dan intensitas berkas datangnya.

C! < - E!CD ($) 6imana E B koefisien absorbs

C! B perubahan intensitas  ! B !ntensitas berkas CDB tebal keeping bahan

>ika masing-masing foton sinar gamma memiliki energy yang sama, maka E tidak tergantung pada D. dengan mengintegrasikan persamaan ($) diperoleh

! < !e-ED ₍₃₎

+ersamaan (3) memberikan informasi mengenai intensitas radiasi ! setelah intensitas awal !  melewati ketebalan bahan yang diberikan. !ntensitas sendiri dapat dituliskanB

 I 

−

Bhf  _()

F B fluks fotonsinar gamma h B konstnta plank 

f B frekuensi sina gamma

+ersamaan (3) akhirnnya dapat ditulis

B=B0e

−ux

(*)

Semua persamaan diatas berlaku juga untuk sinar 1. "engapa kita tidak dapat membedakan sifat-sifat sinar 1 dengan sinar gamma. Gal ini dikarenakan sampai saat ini bellum ditemukan perbedaan diantara keduanya. Seperti yang telah disebutkan sebelumnya, penyebutan sinaar gamma dan sinar 1 hanya untuk  membedakan sumbernya pemberian nama sinar 1 juga diberikan jika berasal dari sumber buatan seperti yang dihasilkan dari tabung #ollidge. +ersamaan ($), (3), (), dan (*) hanya berlaku jikaB

$. Sinar gamma bersifat monoenergetik 

3. Ferkas collimated dan small sohd solid angle . +enyerap tidak tebal

2oefisien absorbsi tergantung pada sifat bahan dan energi awal sinar  gamma. 2oefisien serapan atomik seringkali disebut microscopic cross section (H), sedangkan koefisien serapan linier sering dikenal dengan istilah macroscopic cross section (I<H N). Sedangkan nilai tebal paro atau half value thickness (G04) adalah tebal bahan perisai yang diperlukan radiasi gelombang elektromagnetik  untuk mengurangi intensitas radiasinya, sehingga tinggal setengah dari semula.

>ika penurunan intensitas dirumuskan  I 

=

 I 0e

 μd

dan pada saat intensitas

menjadi setengahnya  I 

=

1

2 I 0 . 6ilihat dari daya tembusnya, radiasi gamma

memiliki daya tembus paling kuat dibandingkan dengan radiasi partikel yang dipancarkan inti radioaktif lainnya. Sebaliknya, daya ionisasinya paling lemah. 2arena sinar gamma termasuk gelombang elektromagnetik, maka kecepatannya sama dengan kecepatan cahaya.

Interaksi Sinar Gamma dengan Materi

7da tiga proses utama yang dapat terjadi apabila radiasi gamma melewati  bahan, yaitu efek fololistrik, hamburan #ompton dan produksi pasangan. 2etiga  proses tersebut melepaskan elektron yang selanjutnya dapat mengionisasi

atom-atom lain dalam bahan.

+eluang terjadinya interaksi antara radiasi gamma dengan bahan ditentukan oleh koefisien absorbsi linier (J). 2arena penyerapan intensitas gelombang elektromagnetik melalui tiga proses utama, maka nilai J juga ditentukan oleh  peluang terjadinya ketiga proses tersebut, yaitu J

f untuk foto listrik, Jc untuk  hamburan #ompton dan J

 pp untuk produksi pasangan. 2oefisien absorbsi total (J_t) dari ketiga koefisien tersebut

>ika koefisien absorbsi dinyatakan  μ

/

 ρ  atau  μ

/

 ρ maka perubahan nilainya menunjukkan nilai perubahan terkecil dari unsur satu ke unsur lain. 6ari  persamaan (&) dapat dituliskan kembali.

 μ

 ρ

=

0,693

/

 X 1 ... (')

2arena perubahan nilai  μ

/

 ρ terhadap K kecil, maka variasi  X 1  _{dari unsur} 

satu ke unsur lain juga kecil. 6ari hasil ini dapat kita nyatakan bahwa semakin  besar massa jenis bahkan kecil ketebalan bahan yang dibutuhkan untuk mereduksi intensitas sinar gamma. 2arena hal inilah, maka biasanya logam berat seperti besi dan timbal digunakan sebagai perisai sinar gamma dan sinar 1.

!nteraksi sinar gamma dengan bahan sangat berbeda dengan yang terjadi pada  partikel alfa dan partikel beta. +erbedaan ini nampak dari daya tembus sinar 

Sinar gamma yang merupakan radiasi gelombang elektromagnetik menunjukkan karakteristik absorbsi eksponensial terhadap bahan dan tidak mempunyai range tertentu tidak seperti yang terdapat pada partikel Lpartikel bermuatan. +artikel- partikel bermuatan terutama partikel berat akan kehilangan energinya saat terjadi

tumbukan dengan atom-atom elektron bahan.

+roses kehilangan energi terjadi dalam beberapa tahapan kecil dan partikel secara teratur menjadi lambat sampai akhirnya berhenti bersama dan diserap. 7kan tetapi saat berkas sinar gamma hanya menumbuk keping penyerapan yang tipis, maka setiap foton yang dipindahkan dari berkas akan berpindah-pindah sendiri dalam satu kejadian.

2ejadian tersebut dapat berupa peoses absorbsi sebenarnya diman dalam hal itu foton hilang atau foton dihamburkan keluar berkas. Sifat inilah yang menyebabkan mengapa proses absorbsinya terjadi secara eksponensial.

4iga proses penting yang menyebabkan terjadi absorbsi sinar gamma yaitu efek  fotolistrik, hambatan #ompton oleh elektron dalam atom dan pembentukan  pasang elektron dalam atom dan pembentukan pasangan elektron-positron sebagai

hasil interaksi antara sinar gamma dengan medan listrikinti atom.

6engan mekanika kuantum, probabilitas kejadian dari setiap proses dapat ditentukan dan biasanya dinnyatakan dalam koefisien absorbsi. >adi koefisienabsorbsi

(

 μ

)

merupakan penjumlahan koefisien absorbi masing-masing  proses. "asalahnya koefisien absorbi tidak dapat dinyatakan dalam suatu  persamaan saja atau oleh satu kurva range energi saja. 2arena koefisien absorbsi setiap prosestergantung pada energi sinar gamma yang datang dan sifat bahan yang menyerapnya. 2oefisien absorbsi sebagai fungsi nenergi dapat dinyatakan denganB

6imana

 μ

(

 E

)

_{B koefisien absorbsi total}

τ 

(

 E

)

_{B koefisien absorbsi akibat efek foto listrik}

σ 

(

 E

)

_{B koefisien absorbsi akibat efek hamburan compton}

 K 

(

 E

)

_{B koefisien absorbsi akibat efek pembentukan pasangan}

+ada proses fotolistrik hf dari foton yang datang ditransfer ke elektron terikat sehingga eektron tersebut keluar dari atom dengan energi kinetik 

T 

=

hf 

−

 I 

6imana ! adalah potensial ionisasi elektron.

lektron keluar dari penyerap atau segera diserap kembali jika penyerapnya tebal. /ntukenergi foton kecil dibawah untuk aluminium ke0 dan ke0 untuk  timbal. fek foto listrik memberikan kontribusi utama dalam koefesien absorbi total.

>ika energi foton naik,hamburan compton menggantikan posisi fotolistrik. 6alam hamburan compton foton yang datang dihamburkan oleh satu elektron.foton menyimpang dari arah gerakan awalnya dengan energi yang lebih rendah akibatnya foton dipindahkan dari berkas sinar gamma yang datang.

Gamburan compton memberikan kontribusi yang utama pada koefisien absorbsi total jika energi sinar gamma yang datang berkisar diantara  ke0 dan $ ke0 untuk aluminium dan , "e0 sampai dengan  "e0 untuk timbal.

+ada energi sinar gamma yang cukup tinggi, absorbsi fotolistrik dan absorbsi hamburan #ompton menjadi tidak penting bila dibandingkan dengan  pembentukan pasangan elektron-positron. +ada akhir proses dalam medan coulomb inti atom, sinar gamma dengan energy yang cukup tinggi hilang dan

 pasangan elektron-positron terbentuk. 4otal energi pasangan sama dengan energi hf sinar gamma yang datang. nergi kinetik 4 pasangan sebesar,

T 

=

h f 

 −

m0c 2

…..

(

9

)

6imana 4 B energi kinetik pasangan 2m0c

2

 B energi yang dibutuhkan untuk meloncat dari keadaan energi negatif  menuju keadaan energi positif.

hf B energi sinar gamma per foton.

7gar pembentukan pasangan elektron-positron dapat terjadi, maka hf  harus lebih besar dari 3 m0c

2

atau $,3 "e0. +embentukan pasangan tidak akan

terjadi jika hf M 2m0c 2

 karena jumlah energi ini dibutuhkan untuk mengganti energi diam kedua partikel. /ntuk energi foton N  "ev untuk timbal dan $ "e0 untuk 7lumunium kemungkinan terjadinya pembentukan pasangan lebih  besar disbanding hamburan #ompton dan terus bertambah dengan naiknya energi

sinar gamma yang datang.

Selain tiga proses diatas, sebenarnya ada beberapa efek atau kejadian yang juga memberikan kontribusi pada pengurangan berkas gamma. Oang paling  berpengaruh dari semua efek tambahan diatas adalah hamburan coherent   oleh

seluruh atom atau molekul pada bahan yang memiliki nilai K besar dan energi sinar gamma datang yang kecil. fek lainnya yaitu

$. fek fotolistrik nuklir, dimana pada proses tersebut foton dengan energi tinggi mengusir netron dari inti bahan yang memiliki nomor atom (K)  besar 

3. Thomson and Compton scattering  oleh inti. Fiasanya semua efek  tambahan diatas dalam praktek diabaikan.

$% Efek &oto Listrik 

fek foto listrik adalah peristiwa diserapnya energi foton seluruhnya oleh elektron yang terikat kuat oleh suatu atom sehingga elektron tersebut terlepas dari

ikatan atom. lektron yang terlepas dinamakan fotoelektron.efek foto listrik  terutama terjadi antara ,$ "e0 hingga , "e0.

fek fotolistrik ini umumnya banyak terjadi pada materi dengan K yang  besar, seperti tembaga (K < 3).

nergi foton yang datang sebagian besar berpindah ke elektron fotolistrik  dalam bentuk energi kinetik elektron dan sebagian lagi digunakan untuk melawan energi ikat elektron (@

). Fesarnya energi kinetik fotoelektron (2) dalam

 peristiwa ini adalahB

 K 

=

h f 

−

W ₀

6ari persamaan di atas terlihat bahwa agar efek fotolistrik terjadi, maka energi foton harus sekurang-kurangnya sama dengan energi ikat elektron yang  berinteraksi.

'% Ham#uran (om!ton

Gamburan #ompton terjadi apabila foton dengan energi hf berinteraksi dengan elektron bebas atau elektron yang tidak terikat dengan kuat oleh inti, yaitu elektron terluar dari atom. lektron itu dilepaskan dari ikatan inti dan bergerak  dengan energi kinetik tertentu disertai foton lain dengan energi lebih rendah dibandingkan foton datang. Poton lain ini dinamakan foton ha mburan.

2emungkinan terjadinya hamburan #ompton berkurang bila energi foton yang datang bertambah dan bila K bertambah. 6alam hamburan #ompton ini, energi foton yang datang yang diserap atom diubah menjadi energi kinetik elektron dan foton hamburan. +erubahan panjang gelombang foton hamburan dari ; menjadi ;Q dirumuskan

∆ λ

=

 λ 

−

 λ

=

h

m_Bc

 (

1

−

c"#

)

∆ λ

(

 $

)=

0,0242

(

1

−

c"#

)

Gamburan foton penting untuk radiasi elektromagnetik dengan energi 3 ke0 hingga  "e0 dalam sebagian besar unsur-unsur ringan.

)% Produksi Pasangan

+roduksi pasangan terjadi karena interaksi antara foton dengan medan listrik  dalam inti atom berat. >ika interaksi itu terjadi, maka foton akan lenyap dan sebagai gantinya akan timbul sepasang elektron-positron. 2arena massa diam elektron ekivalen dengan energi ,$ "e0, maka produksi pasangan hanya dapat terjadi pada energi foton  $,3 "e0 (3m

ec 3

).

nergi kinetik total pasagan elektron-positron sesuai dengan persamaanB

h f 

 =

 K _e

+

 K  _%

+

m_ec2

+

m _%c2

2edua partikel ini akan kehilangan energinya melalui proses ionisasi atom  bahan. +ositron yang terbentuk juga bisa bergabung dengan elektron melalui suatu  proses yang dinamakan annihiliasi.

$ >elaskan apa yang dimaksud dengan sinar gamma 

*a+a# ,

Sinar gamma ( γ  ) adalah bentuk radiasi elektromagnetik yang berenergi tinggi, tidak memiliki muatan dan tidak memiliki massa.

3 >elaskan bagaimana proses absorbsi sinar gamma 

*a+a# ,

sinar gamma berinteraksi dengan materi hanya beberapa pasang ion primer  saja yang terbentuk. !on-ion primer itu selanjutnya melakukan proses

ionisasi sekunder sehingga diperoleh pasangan ion yang lebih banyak dibandingkan yang terbentuk pada proses ionisasi primer.

 Tapisan sinar gamma melewati suatu lapisan setebal $ cm dengan

koefisien pelemahan ,& per cm. >ika intensitas sinar mula-mula < $, maka intensitas sinar gamma yang diserap adalahU

-iketahui ,

d< $ cm E < ,&=cm

-itana . ,

intensitas yang diserap

*a+a# ,

a 4erlebih dulu menghitung G0T G0T < 0,693 0,693

 < $ cm

 b "enghitung ! ! <  I 0

(

1 2 d  &'(

)

=

 _I  0

(

1 2 1cm 1cm

)

=

1 2 I 0

!ntensitas yang diserap <  I 0− 1 2 I 0=

1 2 I 0 * 4uliskan persamaan peluruhan sinar gamma 

*a+a# ,

 X ¿) X  $_* 

+

γ  * 

 $

 "assa inti atom3#a* adalah *,'% sma. >ika massa proton < $,'% sma

dan neutron < $,%' sma, defek massa pembentukan 3#a* adalahU -iketahui ,

K < 3, 7 < *, V < 7 L K < * L 3 <3

m_i=40,078"m+

m _, 

=

1,0087"m+ -itana . , ∆ m *a+a# , ∆ m=

[

(

* - m _P+ , -m _, 

)

−m_i

]

∆ m

=

[

(

20 .1,0078

+

20-1,0087

)−

40,078

]

=

0,252"m+

& 7pabila massa inti &#$3 < $3, massa proton <$,'% sma, dan massa

neutron < $,%&& sma ($ sma < $ "e0), maka energi ikat inti tersebut adalah U -iketahui , m _%

=

1,00783"m+ m _, 

=

1,008665"m+ m &#$3 < $3 sma -itana . ,  *a+a# ,

a 4erlebih dahulu hitung ∆ m

∆ m=

[

(

* - m _P+ , -m _, 

)

−m_i

]

∆ m=

[

(

6 .1,00783+6-1,008665

)

−12

]

=0,09897"m+

 b "enghitung 

 < ∆ m.931 Me' =0,09897 .931 Me' =92,141 Me' 

' >elaskan efek fotolistrik pada peluruhan sinar gamma 

*a+a# ,

 peristiwa diserapnya energi foton seluruhnya oleh elektron yang terikat kuat oleh suatu atom sehingga elektron tersebut terlepas dari ikatan atom. lektron yang terlepas dinamakan fotoelektron.efek foto listrik terutama terjadi antara ,$"e0 hingga , "e0. fek fotolistrik ini umumnya  banyak terjadi pada materi dengan K yang besar, seperti tembaga (K < 3).

% +erhatikan persamaan reaksi inti berikut

%&Rn333 ) %*+3$% : 1

+artikel 1 yang tepat adalah

*a+a# ,

%&Rn333 ) %*+3$% : 31*