BAB 9. Sifat Magnetik Kompleks Logam Transis

(1)

Sifat Magnetik Kompleks Logam Transisi:

ÿ Teori Dasar Magneto-Kimia

BAB 9

penyelidikan ilmiah sistematis pertama terhadap fenomena magnetisme dilakukan oleh fisikawan Inggris William Gilbert (1540-1603); yang juga menemukan bahwa bumi juga merupakan magnet yang lemah. Seorang insinyur militer dan fisikawan Perancis Charles-Augustin de Coulomb (1736-1806) memulai studi kuantitatif fenomena magnetik pada abad kedelapan belas. Dia memberikan hukum kuadrat terbalik, yang menyatakan bahwa gaya tarik-menarik antara dua benda magnetis berbanding lurus dengan perkalian kuat medan masing-masing benda tersebut.

dan berbanding terbalik dengan kuadrat jarak pisahnya. Fisikawan Denmark, HC Oersted (1777-

Sejarah magnetisme dimulai lebih awal dari 600 SM, namun permulaan pemahaman konseptual

1851), pertama kali mengusulkan hubungan antara magnet dan listrik. Fisikawan Perancis Andre Marie Ampere (1775-1836) dan fisikawan Inggris Michael Faraday (1791-1869) melakukan eksperimen yang melibatkan pengaruh medan magnet dan listrik satu sama lain. Terakhir, orang Skotlandia legendaris, James Clerk Maxwell (1831-1879), memberikan landasan teori fisika elektromagnetisme pada abad kesembilan belas dengan menunjukkan bahwa magnetisme dan listrik hanyalah dua sisi dari mata uang yang sama.

baru muncul pada abad kedua puluh, setelah itu komunitas ilmiah mulai mengembangkan teknologi berdasarkan pemahaman ini. Fenomena magnet kemungkinan besar pertama kali terdeteksi pada mineral magnetit, disebut juga

“lodestone (Fe3O4)”, yang pada dasarnya merupakan senyawa kimia besi dan oksigen dengan struktur tulang belakang terbalik. Pada zaman kuno, orang Yunani adalah orang pertama yang menggunakan senyawa ini dan menyebutnya

sebagai magnet karena kemampuannya yang luar biasa untuk menarik potongan besi atau balok lain dari bahan yang sama. Plato (428- 348 SM) dan Aristoteles juga telah memberikan beberapa gambaran tentang magnet permanen dalam tulisannya.

Catatan pertama tentang kompas magnet yang digunakan untuk keperluan navigasi berasal dari tulisan Cina (1040 M). Itu

Pandangan modern tentang magnetisme pada benda terkondensasi berasal dari karya dua fisikawan Perancis, Pierre Curie (1859-1906) dan Pierre Weiss (1865-1940). Pierre Curie mempelajari bagaimana suhu mempengaruhi magnetisme berbagai material dan menyaksikan bahwa magnet menghilang dengan cepat di atas suhu kritis tertentu pada material seperti besi. Pierre Weiss mengemukakan teori tentang magnetisme yang didasarkan pada medan magnet internal, yang terdapat pada skala molekuler, yang sebanding dengan rata-rata magnet yang menyelaraskan mikromagnet dalam zat magnetis. Pemahaman saat ini tentang fenomena magnet bergantung pada teori gerak dan interaksi elektron dalam atom, yang diberikan oleh Ernest Ising dan Werner Heisenberg.

Studi tentang medan magnet yang dihasilkan oleh pergerakan elektron dan inti dalam berbagai material membantu kita merasionalisasi berbagai efek dan fenomena mendasar. Misalnya, resonansi magnetik nuklir adalah salah satu alat terpenting untuk mengkarakterisasi senyawa organik dan anorganik; atau studi tentang sifat magnetik kompleks logam transisi telah memberikan wawasan yang indah tentang stereokimia pusat logam dan sifat ikatan logam-ligan. Cabang ilmu kimia yang khusus mempelajari sifat kemagnetan senyawa kimia umumnya disebut magnetokimia.

(2)

Beli buku lengkap dengan navigasi TOC, gambar resolusi tinggi dan

Sekarang sebelum kita mulai membahas aspek mekanika klasik dan kuantum dari magneto-kimia,

1. Kuat medan magnet (H): Medan magnet yang dihasilkan arus dihitung menggunakan Hukum Biot-Savart atau Hukum Ampere; dan umumnya diukur dalam Tesla (T). Namun, ketika medan magnet yang tercipta melewati benda magnetis yang dapat menimbulkan medan magnet secara internal; Ketidakpastian dapat timbul mengenai bagian mana dari medan yang berasal dari bahan yang dipertimbangkan dan bagian mana dari medan yang berasal dari arus luar.

Oleh karena itu, merupakan praktik umum untuk membedakan keduanya dengan mendefinisikan besaran medan magnet lainnya “H” yang biasa disebut sebagai "kekuatan medan magnet". Jadi, kuat medan magnet (H) merupakan salah satu dari dua cara yang dapat digunakan untuk menyatakan intensitas medan magnet. Tepatnya, perbedaan dibuat antara kerapatan fluks magnet B, yang diukur dalam Newton per ampere-meter (N/mA), juga disebut tesla (T) dan kuat medan magnet H, yang diukur dalam ampere per meter (A/m).

4. Intensitas magnetisasi (I): Intensitas magnetisasi menunjukkan sejauh mana suatu material telah termagnetisasi di bawah pengaruh medan magnetisasi. Intensitas magnetisasi suatu bahan magnet didefinisikan sebagai momen magnet per satuan volume bahan yaitu I = M/V, dimana M adalah momen magnet yang sama dengan hasil kali kuat kutub dan jarak pisah magnet. kutub spesimen. Seperti H, intensitas magnetisasi juga diukur dalam ampere per meter (A/m).

ÿ Terminologi Dasar

3. Permeabilitas magnetik (ÿ): Permeabilitas magnetik, atau hanya permeabilitas, dapat didefinisikan sebagai penurunan atau peningkatan relatif dalam total medan magnet di dalam suatu zat dibandingkan dengan medan magnet, bahan tertentu ditempatkan di dalamnya. Dengan kata lain, permeabilitas suatu material sama dengan kerapatan fluks magnet (B) yang tercipta di dalam material oleh medan magnet dibagi dengan intensitas medan magnet, yaitu kuat medan magnet (H). Oleh karena itu, permeabilitas magnetik didefinisikan sebagai ÿ = B/ H. Dalam

satuan SI, permeabilitas diukur dalam Henry per meter (H/m), atau setara dengan Newton (kg m/s2 ) per ampere kuadrat (NAÿ2 ).

5. Kerentanan magnetik (K, ÿ, ÿM): Kerentanan magnetik hanyalah ukuran sifat magnetik suatu material.

Kerentanan magnetis menunjukkan apakah suatu zat ditolak atau ditarik ke dalam medan magnet, yang pada gilirannya memiliki penerapan praktis. Secara matematis, kerentanan volume (K) adalah perbandingan antara intensitas magnetisasi dengan intensitas medan magnetisasi yang diterapkan yaitu K = I/ H. Karena satuan I dan H sama, maka kerentanan volume merupakan besaran tak berdimensi. Namun kerentanan volume dibagi densitas bahan disebut kerentanan massa (ÿ) yang diukur dalam cm3 g dikalikan massa molar

disebut kerentanan molar (ÿM) yang diukur dalam cm3 molÿ1 .

Hak Cipta © Mandeep Dalal

Simbol yang umum digunakan untuk induksi magnet atau rapat fluks magnet adalah “B”; dan hubungan antara fluks magnet total (ÿ) dan rapat fluks magnet adalah B = ÿ/ a, dimana a adalah luas penampang dalam meter persegi. Satuan SI untuk rapat fluks magnet adalah Tesla (T) yang sama dengan Weber/m2 atau N/mA.

beberapa istilah, yang akan sangat sering digunakan, harus didefinisikan.

. ÿ 2. Induksi magnet (B): Fenomena munculnya kemagnetan pada suatu spesimen bahan magnetis ketika ditempatkan pada medan magnet luar disebut induksi magnet. Istilah “induksi magnet” kadang-kadang juga disebut sebagai “kerapatan fluks magnet” yang dapat didefinisikan sebagai jumlah total garis gaya magnet yang

melintasi suatu satuan luas di sekitar suatu titik yang ditempatkan di dalam suatu benda yang ditempatkan dalam medan magnet.

ÿ1

(3)

= + 4

Untuk beberapa bahan, perbandingan B/H kurang dari satu yang berarti nilai K negatif, bahan tersebut diberi label bahan diamagnetik. Untuk beberapa bahan, perbandingan B/H lebih besar dari satu yang berarti nilai K positif, bahan tersebut diberi label bahan paramagnetik. Kerentanan massa (ÿ) dalam cm3

Dimana d dan M berturut-turut adalah massa jenis dan massa gram molar bahan. Karena nilai ini mencakup diamagnetisme yang mendasari pasangan elektron, maka perlu dilakukan koreksi pada bagian diamagnetik ÿM untuk mendapatkan koreksi kerentanan paramagnetik yaitu kerentanan terukur (ÿM) = kerentanan paramagnetik (ÿM

Seorang fisikawan Perancis, Pierre Curie, sedang menyelidiki pengaruh suhu terhadap sifat magnet

G

(2)

1

Sekarang masukkan nilai I/H = K (kerentanan volume) ke dalam persamaan (2), kita peroleh

T

(4)

(6) Teori klasik magnetisme dikembangkan jauh sebelum mekanika kuantum. hukum Lenz

= 1 + 4

Atau kerentanan molar dalam cm3 molÿ1 dapat dihitung dari persamaan (4) sebagai berikut:

(1)

Nilai koreksi ini umumnya ditabulasikan dalam manual laboratorium dan juga tersedia secara online.

atau

= × Membagi persamaan (1) dengan H, kita peroleh

+ kerentanan diamagnetik (ÿM

di akhir zaman abad kesembilan belas. Ia menemukan bahwa, untuk sejumlah besar zat paramagnetik, kerentanan magnet molar (ÿM) bervariasi berbanding terbalik dengan suhu. Pengamatan ini disebut hukum Curie, yang menyatakan bahwa:

)

= 1 + 4

dapat diperoleh sebagai:

ÿ

ÿ Konsep Klasik Magnetisme

(3)

=

).

(5) menyatakan bahwa ketika suatu zat ditempatkan di dalam medan magnet berkekuatan H, medan magnet yang diinduksi di dalam zat (B) berbeda dari H sebesar 4ÿI yaitu perbedaan tersebut sebanding dengan intensitas magnetisasi bahan tersebut. Secara matematis, kita dapat menyatakan hubungan ini sebagai:

4 = ÿ 1

= ÿ

P D

ÿ1

(4)

T

T ÿ ÿ

Dimana C adalah konstanta Curie yang besarnya berbeda-beda untuk zat yang berbeda. Curie juga menemukan bahwa untuk setiap zat feromagnetik, terdapat suhu TC di atasnya, perilaku paramagnetik normal terjadi. Penelitian selanjutnya oleh Onnes dan Perrier menunjukkan bahwa, untuk banyak zat paramagnetik, hubungan yang lebih tepat adalah:

Konvensi yang ditunjukkan pada persamaan (8) lebih diterima secara luas oleh akademisi Inggris dan Amerika, sedangkan bentuk dengan tanda negatif lebih populer di universitas-universitas India dan Jerman. Lebih lanjut, Louis Neel, fisikawan Perancis lainnya, mengamati bahwa untuk setiap zat antiferromagnetik, terdapat suhu TN

(7)

(9)

=

= T + ÿ

Biasanya, kebalikan dari kerentanan magnetik diplot terhadap suhu (1/ÿM vs T mengikuti persamaan garis lurus); yang menggunakan kedua bentuk hukum Curie-Weiss. Simbol “ÿ” pada persamaan (9) diganti dengan TC, yang memberikan bentuk yang sesuai untuk zat feromagnetik (momen magnet atom sejajar untuk menghasilkan efek magnet yang kuat);

sedangkan penggantian simbol “ÿ” dengan TN pada persamaan (8) memberikan bentuk yang sesuai untuk bahan antiferromagnetik (momen magnet atom sejajar antiparalel sehingga menghasilkan efek magnet yang kuat).

Dimana ÿ adalah konstanta Weiss dan persamaan (8) populer dengan sebutan hukum Curie-Weiss. Simbol “ÿ” yang digunakan dalam persamaan (8) terkadang diganti dengan TC karena dalam kasus bahan feromagnetik, nilai ÿ yang dihitung dengan plot Curie-Weiss, sebenarnya sama dengan negatif suhu Curie. Itu sebabnya

ada bentuk lain yang populer dari hukum Curie-Weiss seperti yang diberikan di bawah ini.

(8)

di atas itu, terjadi perilaku paramagnetik normal.

=

Gambar 1. Plot kerentanan magnet vs suhu untuk bahan paramagnetik, feromagnetik, dan antiferromagnetik normal.

(5)

=

ÿ Konsep Mekanika Kuantum Magnetisme

T - T

Asal usul fenomena magnet pada semua atom terletak pada gerak orbital dan spin elektron dan Oleh karena itu, untuk zat feromagnetik

Gambar 2. Plot kebalikan dari kerentanan magnet vs suhu untuk bahan paramagnetik, feromagnetik, dan antiferromagnetik normal.

(10)

Jadi, untuk bahan feromagnetik dan antiferromagnetik, nilai ÿ umumnya diberi label masing-masing TC (suhu Curie) dan TN (suhu Neel).

= T + T

Perlu juga disebutkan bahwa perilaku paramagnetik normal bahan feromagnetik atau antiferromagnetik hanya diamati jika T > ÿ.

Untuk zat antiferromagnetik

bagaimana elektron-elektron ini berinteraksi satu sama lain. Gerakan orbital elektron menimbulkan momen magnet orbital (µl), dan gerakan putaran menghasilkan momen magnet putaran (µs). Momen magnet total suatu atom sebenarnya merupakan hasil dari dua efek yang disebutkan di atas. Sekarang, meskipun model mekanika gelombang suatu atom lebih tepat dalam rasionalisasi berbagai sifat atom, model mekanika atom sebelum gelombang masih banyak digunakan untuk memahami efek mekanika kuantum tertentu. Dalam model Bohr, elektron dianggap sebagai bola keras bermuatan negatif yang berputar pada porosnya sendiri serta berputar mengelilingi pusat atom yang bermuatan positif. Representasi gambar munculnya momen magnet oleh kedua jenis gerak tersebut ditunjukkan di bawah ini.

(11)

(6)

Masukkan I = mr2 ke dalam persamaan (14) kita peroleh

Dengan demikian, kita dapat menyetujui fakta bahwa pemahaman yang lebih konseptual dan komprehensif tentang fenomena magnetisme dalam senyawa kimia yang berbeda mengharuskan kita untuk memulai dari gagasan paling dasar tentang momen magnetik spin dan orbital.

Selain itu, besarnya momentum sudut dari mekanika klasik diberikan oleh hasil kali kecepatan sudut (ÿ) dan momen inersia (I).

1. Momen magnet orbital (µl): Gerak elektron bermuatan negatif pada lintasan melingkar sangat besar

2

(14)

=

Gambar 3. Pembangkitan momen magnet orbital (µl) dan momen magnet spin (µs) dari prewave

ÿ = = (

2 teori kuantum mekanik.

)

yang dihasilkan dapat diperoleh dengan mengalikan besarnya arus yang mengalir (i) dengan luas permukaannya

(13)

Dimana L adalah besarnya momentum sudut akibat gerak orbital dan l adalah bilangan kuantumnya.

cincin (A). Secara matematis, besaran momen magnet orbital (µl) dapat diberikan sebagai:

= ÿ (+ 1)

(15) (12) analog dengan arus yang mengalir melalui cincin bahan konduktif. Akibatnya, medan magnet di a

Dimana e adalah muatan elektronik, ÿ adalah kecepatan sudut elektron, c adalah kecepatan cahaya dan r adalah jari-jari orbit. Dari teori kuantum momentum sudut, kita mengetahui bahwa besarnya momen sudut elektron yang mengorbit diberikan oleh hubungan berikut.

=

arah tegak lurus terhadap bidang cincin atau orbit dihasilkan. Kekuatan medan magnet demikian

ÿ

2

(7)

2

ÿ

= ÿ (+ 1)

2 (ÿ (+ 1)

(20) ÿ =

2. Momen magnet putaran (µs): Pada tahun 1926, dua fisikawan Amerika-Belanda, bernama Samuel Goudsmit dan

sebagai faktor pemisah Lande atau nilai “g” .

= ÿ (+ 1)

4

daripada momentum sudut orbital. Kelebihan momentum sudut ini kemudian dikaitkan dengan perputaran

mikro

=

Dimana s adalah bilangan kuantum yang menentukan gerak spin elektron dan [s (s + 1)]1/2 adalah momentum sudut spin dalam satuan h/2ÿ seperti yang dibahas sebelumnya.

(19)

gerak elektron. Gerakan memutar elektron bermuatan negatif pada porosnya sendiri juga analog

= 2

Atau

ÿ

)

Dengan membandingkan persamaan (20) dan persamaan (13), kita dapat menyimpulkan bahwa besar momen magnet (µl) dalam satuan Bohr magneton (BM) sama dengan momentum sudut orbital (L) yang diukur dalam satuan h/2ÿ. Perlu juga dicatat bahwa kedua vektor (µl dan L) adalah segaris tetapi berorientasi pada arah yang berlawanan.

Dengan kata lain, jika momen magnet berorientasi ke atas terhadap bidang orbit, maka momentum sudut orbital mengarah ke bawah, dan sebaliknya.

sumbu, dihasilkan. Mereka juga mendalilkan bahwa rasio momen magnet putaran (µs) diukur dalam satuan

mikro

ÿ = ÿ (+ 1) = 2ÿ (+ 1) BM

Sekarang, sudah menjadi fakta umum bahwa semua nilai domain kuantum juga terdapat dalam domain klasik meskipun hal sebaliknya tidak benar. Oleh karena itu, kita dapat menempatkan persamaan (13) sama dengan persamaan (15) untuk mencari analog klasiknya.

(17)

2)

(16)

dari persamaan (17) ke persamaan (12), kita peroleh

ÿ ÿ = ÿ (+ 1) (

2

Menempatkan nilai ÿr

George Uhlenbeck, mengamati bahwa momentum sudut yang dimiliki elektron yang bergerak sebenarnya lebih besar

ke konduktor sirkular pembawa arus. Dengan demikian, medan magnet, searah dengan putaran

(21) ÿ(+1)

ÿ

(18)

ÿ = ÿ (+ 1) BM

dari BM terhadap momentum sudut putaran (S) yang diukur dalam satuan h/2ÿ, harus sama dengan 2. Rasio ini disebut

(22)

(8)

1. Bahan diamagnetik: Ketika suatu zat ditempatkan dalam medan magnet luar, jumlahnya

medan magnet luar.

Kedua jenis momen magnet tersebut akan berinteraksi dengan medan magnet luar dan cenderung sejajar sepanjang arah medan; yang pada gilirannya akan memperkuat besarnya bidang yang diterapkan. Dalam sistem multi-elektron, gerak spin masing-masing elektron akan berinteraksi satu sama lain menghasilkan resultan gerak spin bilangan kuantum “S”; sedangkan gerak orbital masing-masing elektron akan berinteraksi menghasilkan resultan gerak orbital bilangan kuantum “L”. Sekarang, jika L dan S tidak berinteraksi satu sama lain, momen magnet keseluruhan hanya akan menjadi jumlah momen magnet masing-masing. Namun, jika resultan putaran dan resultan gerak orbital berpasangan, maka momen magnet keseluruhan akan diperoleh dari “J” yaitu bilangan kuantum momentum sudut total. Fenomena seperti diamagnetisme, paramagnetisme, atau feromagnetisme muncul sebagai akibat dari keberpihakan dan interaksi raja-raja mikro ini.

Gambar 4. Perilaku benda diamagnetik dalam medan magnet yang diterapkan secara eksternal dan domain magnet yang sesuai.

garis gaya magnet yang melewati suatu zat lebih kecil dari jumlah garis gaya magnet yang melewatinya

Zat diamagnetik tidak memiliki elektron yang tidak berpasangan, sehingga momen magnet yang dihasilkan oleh salah satu elektron dihilangkan oleh elektron lainnya. Fenomena diamagnetisme 1000 kali lebih lemah dibandingkan paramagnetisme, sehingga tidak dapat diamati pada zat dengan elektron tidak berpasangan. Namun, kerentanan magnetik yang diukur harus dikoreksi untuk efek diamagnetik yang mendasarinya, karena sebagian besar bahan mengandung pasangan elektron. Kerentanan diamagnetik umumnya tidak bergantung pada kekuatan medan dan suhu.

ÿ Kelas Bahan Magnetik

melalui ruang hampa. Hal ini berarti rasio B/H kurang dari satu, sehingga memberikan nilai negatif

Cara paling primitif untuk mengklasifikasikan bahan yang berbeda berdasarkan sifat kemagnetannya adalah caranya mereka merespons medan magnet yang diterapkan secara eksternal. Setelah itu, kita bisa mendiskusikan penyebab atau interaksi yang menyebabkan perilaku tersebut. Pada beberapa material, momen magnet berskala atom tidak berinteraksi satu sama lain; sementara dalam beberapa kasus interaksi yang kuat dapat menyebabkan profil magnetik yang sangat kompleks tergantung pada kekhususan struktural. Bahan magnetik yang berbeda dapat diklasifikasikan ke dalam empat kelas utama berikut:

kerentanan magnetik (K). Zat seperti ini disebut zat diamagnetik dan ditolak oleh

(9)

melewati ruang hampa. Hal ini pada akhirnya berarti bahwa rasio B/H lebih besar dari satu, sehingga menghasilkan a nilai positif kerentanan magnetik (K). Zat seperti ini disebut zat paramagnetik dan bersifat

nilai positif kerentanan magnet (K) setinggi 104 . Zat-zat tersebut disebut sebagai 2. Bahan paramagnetik: Ketika suatu zat ditempatkan dalam medan magnet luar, jumlahnya

garis-garis gaya magnet yang melewati suatu zat jauh lebih besar daripada jumlah garis-garis gaya magnet

melewati ruang hampa. Hal ini pada akhirnya berarti bahwa rasio B/H jauh lebih besar dari 1, sehingga menghasilkan garis-garis gaya magnet yang melalui suatu zat lebih banyak daripada jumlah garis-garis gaya magnet tersebut

Zat paramagnetik mempunyai elektron yang tidak berpasangan, dan oleh karena itu terdapat momen magnet bersih yang dimiliki oleh masing-masing unsurnya. Namun, magnet mikro ini berorientasi secara acak. Kerentanan

paramagnetik bahan-bahan ini menurun seiring dengan meningkatnya suhu dan mengikuti hukum Curie sederhana.

Oleh karena itu, kerentanan paramagnetik umumnya tidak bergantung pada kekuatan medan, namun sangat bergantung pada suhu sistem.

3. Bahan feromagnetik: Ketika beberapa zat ditempatkan di medan magnet luar, jumlahnya tertarik oleh medan magnet luar.

zat feromagnetik dan sangat tertarik oleh medan magnet luar.

Gambar 5. Perilaku benda paramagnetik dalam medan magnet yang diterapkan secara eksternal dan domain magnet yang sesuai.

Gambar 6. Perilaku benda feromagnetik dalam medan magnet yang diterapkan secara eksternal dan domain magnet yang sesuai.

(10)

yang memberikan nilai positif kerentanan magnetik (K) yang sangat kecil. Zat-zat tersebut disebut sebagai

Zat antiferromagnetik memang memiliki elektron yang tidak berpasangan, dan oleh karena itu, diharapkan menunjukkan sifat paramagnetik karena adanya momen magnet bersih yang dimiliki oleh masing-masing unsur.

Namun, interaksi khusus dari mikro-magnet ini membuat mereka berorientasi antiparalel satu sama lain sehingga menghasilkan nilai kerentanan magnetik positif yang sangat kecil. Kerentanan antiferromagnetik biasanya bergantung pada suhu sistem saja, meskipun ketergantungan pada kekuatan medan juga kadang-kadang diamati.

gaya melewati ruang hampa. Hal ini pada akhirnya berarti bahwa rasio B/H sedikit lebih besar dari satu, garis gaya magnet yang melewati zat tersebut sedikit lebih besar daripada jumlah garis magnetnya

Gambar 7. Perilaku benda antiferromagnetik dalam medan magnet yang diterapkan secara eksternal dan domain magnet yang sesuai.

4. Bahan antiferromagnetik: Ketika beberapa zat ditempatkan dalam medan magnet luar, jumlahnya

zat antiferromagnetik dan tertarik lemah oleh medan magnet luar.

Zat feromagnetik memang memiliki elektron yang tidak berpasangan, dan oleh karena itu terdapat momen magnet bersih yang dimiliki oleh masing-masing unsurnya. Namun, interaksi khusus dari mikro-magnet ini membuat mereka berorientasi sejajar satu sama lain sehingga menghasilkan paramagnetisme yang sangat kuat. Histeresis dan remanensi merupakan ciri khas bahan feromagnetik. Oleh karena itu, kerentanan feromagnetik bergantung pada kekuatan medan serta suhu sistem yang dipertimbangkan.

(11)

– Volume 1 karya Mandeep Dalal”, dan merupakan kekayaan intelektual dari Penulis/Penerbit. Isi dokumen ini dilindungi oleh undang-undang hak cipta

internasional dan hanya berlaku untuk pratinjau pribadi pengguna yang pertama kali mengunduhnya dari situs web penerbit (www.dalalinstitute.com).

Setiap tindakan menyalin (termasuk menjiplak bahasanya) atau

membagikan dokumen ini akan mengakibatkan tuntutan perdata dan pidana yang berat semaksimal mungkin berdasarkan hukum.

Beli buku lengkap dengan navigasi TOC, gambar resolusi tinggi dan tanpa tanda air.

Ini adalah versi resolusi rendah hanya untuk tujuan pratinjau. Jika kamu

ingin membaca buku selengkapnya, harap pertimbangkan untuk membeli.

(12)

Kelas: https://www.dalalinstitute.com/classes/

NET-JRF, llT-GATE, Pintu Masuk M.Sc &

•

BACA LEBIH LANJUT

Penerimaan

Publikasi Video Kuliah

Hubungi kami: https://www.dalalinstitute.com/contact-us/

bergabunglah dalam revolusi dengan menjadi bagian dari komunitas kami dan dapatkan semua anggotanya _ _ _ manfaat seperti mengunduh dokumen PDF apa pun untuk pratinjau pribadi Anda .

Tentang kami: https://www.dalalinstitute.com/about-us/

llT-JAM

Daftar _

Kelas Tingkat Sarjana

Seri Tes Video: https://www.dalalinstitute.com/videos/

(Masuk M.Sc & IIT-JAM) Program Reguler

Kelas Tingkat Pascasarjana

Penerimaan Pembelajaran jarak jauh

(NET-JRF & IIT-GATE)

Mendaftar

Program Reguler Pembelajaran Jarak Jauh Hasil

Lokasi: https://www.dalalinstitute.com/location/

Buku: https://www.dalalinstitute.com/books/

BACA SELENGKAPNYA

Buku Ajar Kimia Anorganik – Jilid 1

“Buku Teks Kimia Anorganik – Volume 1 oleh Mandeep Dalal” kini tersedia secara global; termasuk India, Amerika dan sebagian besar benua Eropa. Silakan bertanya di toko buku setempat atau dapatkan secara online di sini.

Bergabunglah dengan revolusi dengan menjadi bagian dari komunitas kami dan dapatkan semua manfaat anggota seperti mengunduh dokumen PDF apa pun untuk pratinjau pribadi Anda.

Hasil

VIDEO KELAS

Bagikan artikel/info ini kepada Anda teman sekelas dan teman BUKU

Apakah Anda tertarik dengan buku (Cetak dan Ebook) Ingin belajar kimia untuk CSIR UGC - NET _

UPSC, ISRO, II Sc, TIFR, DRDO, BARC, JEST, GRE, diterbitkan oleh Dalal Institute?

JRF, llT-GATE, Pintu Masuk M.Sc, llT-JAM, UPSC,

Masuk Ph.D atau kompetisi lainnya

ujian di mana kimia adalah makalah?

ISRO, II Sc, TIFR, DRDO, BARC, JEST, GRE, Ph.D

ujian di mana kimia adalah makalah?

Ingin video ceramah kimia untuk CSIR UGC _

Masuk atau kompetisi lainnya _

- JRF BERSIH . llT-GATE. Masuk M.Sc, llT-JAM,

Rumah: https://www.dalalinstitute.com/

BACA LEBIH LANJUT

---

Seri Tes

(13)

(14)

ÿ Daftar Pustaka ... ... ... 69

... ... ... ÿ dÿ–pÿ Obligasi ... ... ... ÿ Masalah ... ... ... 94

23 BAGIAN 3 ... ... ... 70

ÿ Efek Khelat dan Asal Termodinamikanya ... ... 56

ÿ Konstanta Formasi Bertahap dan Keseluruhan serta Interaksinya ... ... 44

ÿ Penentuan Tetapan Formasi Biner dengan pH-metri dan Spektrofotometri ... 63

ÿ Tren Konstanta Bertahap ... ... ... 46

ÿ Masalah ... ... ... 68

ÿ Faktor-Faktor Yang Mempengaruhi Stabilitas Kompleks Logam Dengan Mengacu Pada Sifat Ion Logam dan ÿ Daftar Pustaka ... ... ... 43

ÿ Mekanisme Reaksi Penggantian Ligan ... ... 77

ÿ Serangan Elektrofilik pada Ligan ... ... ... 92

ÿ Pembentukan Kompleks dari Ion Aquo ... ... Ligan ... ... ... 49

BAB 2 82 ... ... ... ÿ Kompleks Inert dan Labil ... ... ... 70

ÿ Teori VSEPR ... ... ... 11

Daftar isi ÿ Aturan Bengkok dan Energik Hibridisasi... ... 28

Kesetimbangan Logam-Ligan dalam Larutan:... ... .... 44

11

Mekanisme Reaksi Kompleks Logam Transisi – I:... ... 70

ÿ Masalah ... ... ... 42

ÿ Reaksi Perpindahan Ligan pada Kompleks Oktahedral- Hidrolisis Asam, Hidrolisis Basa .... 86

ÿ Rasemisasi Kompleks Tris Khelat ... ... 89

Stereokimia dan Ikatan pada Senyawa Golongan Utama:... ... 11

44 BAB 1

(15)

Mekanisme Reaksi Kompleks Logam Transisi – II:... ... 96

ÿ Ikatan ÿ dan Teori Orbital Molekul ... ... 198

ÿ Teori Orbital Molekuler – Kompleks Oktahedral, Tetrahedral, atau Bidang Persegi... 184

Struktur Kristal :... ... ... 154

BAB 4 ... ... ... 96

ÿ Efek Trans ... ... ... 98

Ikatan Logam-Ligan :... ... ... 180

ÿ Mekanisme Reaksi Perpindahan Ligan pada Kompleks Bidang Persegi ... 96

Asam dan Garam Isopoli dan Heteropoli: ... ...

ÿ Masalah ... ... ... 178

ÿ Teori Efek Trans ... ... ... 103

ÿ Mekanisme Reaksi Transfer Elektron – Jenis; Mekanisme Transfer Elektron Bola Luar dan ÿ Isopoli dan Heteropoli Asam dan Garam Mo dan W: Struktur Isopoli dan Heteropoli Anion ... ... ...123

ÿ Struktur Beberapa Senyawa Biner dan Terner Seperti Fluorit, Antifluorit, Rutil, Antirutil, Kristobalit, Kisi Lapisan - CdI2, BiI3; ReO3, Mn2O3, Korundum, Pervoskit, Ilmenit dan ÿ Masalah ... ... ... 212

123 Kalsit... ... ...154

BAB 6 ... ... ... 154

ÿ Masalah ... ... ... 121

ÿ Keterbatasan Teori Medan Kristal ... ... ..180

BAB 5 ... ... ... 123

ÿ Masalah ... ... ... 152

Mekanisme Transfer Elektron Bola Dalam ... ... 106

BAB 7 ... ... ... 180

ÿ Pertukaran Elektron ... ... ... 117

(16)

1 9

ÿ Efek Jahn-Tellar ... ... ... 312

Spektrum Elektronik Kompleks Logam Transisi: ... ... 214

Sifat Magnetik Kompleks Logam Transisi :... ... 342

Gugus Logam :... ... ... 386

BAB 8 ... ... ... 214

ÿ Keadaan Dasar Spektroskopi ... ... ... 214

328 342 ÿ Perhitungan Momen Magnetik ... ... .354

ÿ Seri Spektrokimia dan Nephelauxetic ... ... 324

ÿ Struktur dan Ikatan pada Boran Tinggi ... ... 386

ÿ Aturan Wade ... ... ... 401

ÿ Spektrum Transfer Muatan ... ... ... ÿ Sifat Magnetik Ion Bebas ... ... ... 359

ÿ Bukti Struktural dari Spektrum Elektronik ... ... 307

ÿ Teori Dasar Magneto-Kimia ... ... BAB 10 ... ... ... 386

ÿ Metode Guoy untuk Penentuan Kerentanan Magnetik ... ... 351

ÿ Korelasi dan Kopling Spin-Orbit pada Ion Bebas untuk Logam Transisi Seri 1 ... 243

ÿ Diagram Orgel dan Tanabe-Sugano untuk Kompleks Logam Transisi (wafat) ÿ Kopling Pertukaran Magnetik dan Spin State Cross Over ... ... 375

ÿ Masalah ... ... ... 384

ÿ Perhitungan Parameter Dq, B dan ÿ... ... 280

ÿ Pengaruh Distorsi pada Tingkat Energi Orbital d ... ... 300

BAB 9 ... ... ... 342

– d ÿ Spektrum Elektronik Senyawa Adisi Molekul ... ... 336

ÿ Kontribusi Orbital: Pengaruh Medan Ligan ... ... 362

Amerika) ... 248

ÿ Masalah ... ... ... 340

ÿ Penerapan Magneto-Kimia dalam Penentuan Struktur ... ... 370

(17)

BAB 11 ... ... ... 426

dan Kompleks Dioksigen ... ... ... 450

ÿ Jumlah Elektron Total (TEC) ... ... ... 417

426 ÿ Persiapan, Ikatan, Struktur dan Reaksi Penting Nitrosil Logam Transisi, Dinitrogen ÿ Masalah ... ... ... 424

INDEKS ... ... ... 471

ÿ Spektrum Getaran Karbonil Logam untuk Ikatan dan Penjelasan Struktur ... 439

ÿ Karboran ... ... ... 407

ÿ Reaksi Penting Karbonil Logam ... ... 446

ÿ Gugus Karbonil Logam- Gugus Karbonil Nuklir Rendah... ... 412

Kompleks Logam-ÿ: ... ... ... 426

ÿ Karbonil Logam: Struktur dan Ikatan ... ... ÿ Daftar Pustaka ... ... ... 470

ÿ Fosfin Tersier sebagai Ligan ... ... ... 463

ÿ Masalah ... ... ... 469

(18)