전산 계단 지형에서 고유 함수로 전개된 속도 전위의 진폭을 얻기 위해 계단 내부 경계의 일치 조건을 기반으로 방정식 시스템을 구성했습니다. 계산단계 지형의 지형의 모든 구성단계에 대한 산란행렬을 이용하여 전체 단계 지형에 대한 변환행렬을 도출한다. 본 연구에서는 이전 결과보다 더 많은 미지수를 사용할 계획이며, 이를 위해 파동 왜곡을 효율적으로 계산하기 위해 유지 파형을 포함한 새로운 변환 행렬 방법을 도입합니다.
이 모델을 외부 힘이 작용하는 경우까지 확장하여 계단의 지형을 통과하는 이동식 공기압에 의해 발생하는 파도 편향입니다. 본 연구에서는 주어진 지형을 여러 개의 단면으로 나누어 계단형 지형으로 근사화하고, 발생파의 정확한 계산을 위해 진행파와 복수의 억류파와의 고유함수를 구성하여 파동 간의 상호작용을 분석한다. . 지형을 따라 퍼지면서. . 계단형 지형에서 형성된 파동은 진행파 외에 깊이 불연속점에서 발생하는 억류파도 있다.
수심이 변화하는 지형을 계단식 지형으로 근사하여 파동을 구할 경우 해수면 변위는 정확하나 바닥으로 갈수록 정확도가 감소할 것으로 예상된다. 최근에는 Bender and Dean(2003)이 계단식 근사법을 사용하여 2차원 수직 벽 트렌치와 경사 트렌치에 의해 발생하는 파동 변형을 분석했습니다.
국내연구
Suh(2008a)는 단일 계단식 지형에 대한 반사파와 투과파 해를 이용하여 다단계 지형에서 파동 변형을 계산할 수 있는 산란법을 제시하고 이를 Kirby and Dalrymple(1983)의 보다 정확한 해와 비교하였다. Seo(2010)는 평면파 근사식을 기반으로 한 산란체법과 변환행렬법을 비교한 결과, 산란체법의 결과가 기존의 정밀해에 더 가깝고 고유한 물리적 현상을 보다 명확하게 설명할 수 있음을 보여주었다. 지형에 대한 2단계 조사로서 Kirby와 Dalrymple(1983)은 참호의 지형을 연구했습니다.
두 개의 계단을 통해 밖으로 나갑니다. 따라서 이 방법을 사용하면 여러 단계로 구성된 현장에서도 쉽고 빠르게 반사율과 투과율을 계산할 수 있습니다. 본 모델의 계산 속도를 측정하기 위해 100단계의 지형에서 유지파형 수를 200개로 증가시켰으며, 기존의 직접 반전 방식과 본 방식에 소요되는 CPU 시간을 측정하였다.
Chamberlain and Porter(2006)도 동일한 지형의 반사율을 얻기 위해 여러 파형의 결합을 고려하는 완만한 기울기 근사를 사용했습니다. 포물선형 범프의 반사율 비교. 상부 모래 지형에 대한 매개변수는 표 2에 요약되어 있습니다.
단일 정현파 막대에 대해 Davies 및 Heathershaw(1984)가 제시한 결과는 두 번째 증폭이 발생하지 않았음을 나타냅니다. 그러나 후속 연구 결과인 O'Hara 및 Davies(1993) 및 Chamberlain 및 Porte(1995))에서는 후속 모델이 수력학적 실험 결과에 더 가깝기 때문에 더 정확하다는 주장이 제기됐다. 계단수 변화에 따른 넓은 간격 근사법의 정확도를 분석하기 위해 급경사 해저 지형을 이용한 수치 실험을 수행하였다. 한편, 주어진 지형을 재현하기 위해서는 많은 단계가 필요조건이라는 점을 지적하고 싶다.
수심이 변화하는 2차원 지형에서 지형에 의해 발생하는 선형 산란파를 얻기 위해 유지파형을 포함하는 파형을 커플링시키는 새로운 변환행렬 방법을 제안한다. 이 행렬에 주어진 입사파 조건을 곱하면 계단 접근 지점에 대한 파형과 관련된 파동 계산이 즉시 얻어집니다. 변환 행렬은 각 단계에서 얻은 산란 행렬로 구성되므로 계산 속도가 매우 빠르고, 복잡한 지형에 대한 파동 왜곡을 쉽게 얻을 수 있습니다.
산란법을 이용한 다단계 지형의 파 편향 계산. 수심이 변화하는 지형을 통과하는 파도의 반사 및 전달을 계산합니다.
부 록
Highly accurate numerical solutions for sufficiently large systems are presented, and the computational efficiency of the present method is demonstrated. The main issue is focused on the Bragg resonance reflection of incident waves when the surface wavelength is approximately twice the wavelength of the bed profile (Mei et al., 2005). Extensive accuracy tests of the solution are performed, and for multiple scattering between bars, we investigate changes in the reflection coefficient and its contributions with increasing number of bars in periodic beds.
In particular, the rack length affects the incident wave modes evident by exp(−ki,jΔxi), which ultimately has an effect on the scattered waves. Furthermore, the transfer matrix reflects the nature of the system in terms of topographic features and wave properties. When the incident wave X1+ reaches the first stepx=x1, part of the wave energy with a wave T1+X1+ is transmitted to the second shelf, and the rest, R1+X1+, is reflected.
If the response of a left-directed incident wave is included, we obtain equation (3.9). Neglecting the effect of evanescent modes, the solution of the plane wave approximation is obtained from the equations with N = 0. Similarly, in the wide-spacing hybrid approximation, propagating mode elements from all the scattering matrices of each subsystem are used to obtain the scattered waves.
2 shows a comparison of the reflection coefficients for the problem plotted against the dimensionless widthω2λ/g. This figure clearly shows the accuracy of the present method, and it is clear that for small values of ω2λ/g corresponding to steep slopes, a larger number of evanescent modes is needed to obtain an accurate result. 4 shows a comparison of the reflection coefficients for the double sinusoidal beds reported by Guazzelli et al.
For the beds of m= 1.5 a significant amount of the difference resonance is detected, as in Fig. To investigate the validity of the wide-spacing approach as the number of steps increases, numerical experiments are extended to steeper topographies.Fig. These scattering matrices of the subsystem can be used to analyze the interaction between bars of a given topography.
This shift also appears in the result of one line marked by the blue line with symbols in Fig. This function is used to study the interaction between rods in periodic layers, in which the changes in the reflection coefficient and its contributions with increasing number of rods are illustrated.
