Laporan Praktikum FDM - Gesekan Pipa

MS 3202 - PRAKTIKUM FENOMENA DASAR MESIN

LAPORAN PRAKTIKUM MODUL 11

PERCOBAAN SISTEM ALIRAN FLUIDA

Kelompok : 12

Aggota Kelompok : Almas Hardiantoro 13112026 F X Arnold Giovanni Heryanto 13112029 Kevin Angga Gunawan 13112036 Eko Budi Satriyo 13112041

Irvin Shandy 13112044

Dionisius Denny Bramantyo 13112046 Singgih Candra Prayoga 13112048

Tanggal Praktikum : 18 Maret 2015 Tanggal Pengumpulan Laporan : 23 Maret 2015

PROGRAM STUDI TEKNIK MESIN FAKULTAS TEKNIK MESIN DAN DIRGANTARA

INSTITUT TEKNOLOGI BANDUNG 2015

1. Tujuan Praktikum

Berikut tujuan dari dilaksanakannya praktikum ini:

a. Mengetahui sifat-sifat aliran fluida inkompresibel dalam pipa,

b. Mengetahui bilangan Reynolds pada sistem aliran fluida yang diuji dan mencari friction factor pada grafik,

c. Mengetahui head loss pada sistem aliran fluida yang diuji dan membandingkan dengan grafik yang telah ada.

2. Landasan Teori

2.1. Penjelasan Umum

Pada dasarnya, sifat aliran suatu fluida dapat dibedakan menjadi 2 macam, yaitu aliran laminar dan aliran turbulen. Parameter yang digunakan untuk membedakan kedua sifat aliran ini adalah bilangan Reynolds dari aliran fluida tersebut. Bilangan Reynolds adalah suatu bilangan tak berdimensi dimana bilangan tersebut menyatakan perbandingan antara gaya inersia dan gaya viskos. Suatu aliran fluida dikatakan laminar apabila bilangan Reynolds-nya di bawah bilangan kritikReynolds-nya (2300 untuk aliran fuida dalam pipa). Sedangkan apabila bilangan Reynolds-nya di atas bilangan kritik tersebut, aliran disebut sebagai aliran turbulen. Pada daerah di antara aliran laminar dan aliran turbulen terdapat daerah transisi. Gambar berikut menjelaskan perbedaan antara ketiga jenis aliran tersebut.

Rumus dari bilangan Reynolds dinyatakan dengan rumus di bawah ini : 𝑅𝑅 = 𝜌 𝑉 𝐷_𝜇

Dimana,

𝜌 adalah massa jenis dari fluida yang mengalir ( _𝑚𝑘𝑘3 )

𝑉 adalah kecepatan aliran fluida saat masuk ke dalam pipa / saluran ( 𝑚_𝑠 ) 𝐷 adalah diameter pipa / saluran ( m )

𝜇 adalah viskositas kinematik ( _{𝑠 𝑚}𝑘𝑘 )

Secara kasat mata, aliran laminar tampak teratur berupa lapisan-lapisan. Hal ini disebabkan oleh gaya viskos yang besar. Sedangkan aliran turbulen tampak tidak teratur. Hal ini disebabkan oleh ada pusaran-pusaran yang tidak beraturan pada aliran turbulen. Penyebab utama terjadinya aliran turbulen adalah fluida masuk ke dalam saluran / pipa dengan kecepatan tinggi. Maka dari itu lapisan batas dari suatu aliran hanya dapat ditentukan apabila aliran tersebut laminar. Aliran turbulen sangat tidak beraturan sehingga kita tidak dapat mengetahui besar lapisan batasnya. Gambar berikut menjelaskan perbedaan lapisan batas pada kedua aliran.

2.2. Head Loss

Head Loss adalah energi yang hilang akibat adanya Minor Loss dan Major Loss. Head Loss sering disebut juga sebagai energi yang hilang per satuan berat jenis karena satuan dari Head Loss adalah meter (m). Head Loss ada 2 jenis yaitu Minor Loss dan Major Loss. Minor Loss adalah energi yang hilang akibat adanya komponen-komponen pendukung dari suatu saluran seperti katup, belokan, sambungan, dsb. Sedangkan Major Loss adalah energi yang hilang akibat adanya gesekan antara fluida yang mengalir dengan dinding pipa / saluran.

Gambar di samping adalah penjelasan Major Loss dengan membandingkan saluran permukaan kasar dengan saluran permukaan halus

∑

∑

_       + + + +         + + + + − = out _out out out out in in in in in cv cv cv _{Q W M u P v} V _{g z M u P v} V _{g z} dt dE 2 2 2 2     2 2 ) ( 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 L out out out in in in in out out out out in in in out out out out in in in in H z g v p z g v p u u z g v p z g v p z g v p u z g v p u + + + = + + − + + + = + + + + + = + + + γ γ γ γ γ γ

Head Loss dapat dihitung dengan menggunakan rumus di bawah ini.

Dengan menggunakan asumsi :

1. Aliran dalam kondisi tunak =0 dt dEcv

2. Fluida yang mengalir adalah fluida inkompresibel 3. Tidak ada perpindahan panas Q_cv = 0

4. Tidak ada kerja yang dihasilkan maupun kerja yang diberikan W_cv =0 Maka persamaan diatas dapat disederhanakan menjadi

Pada persamaan terakhir kita dapat melihat bahwa dalam menghitung Head Loss kita dapat menggunakan persamaan Bernoulli. Selain itu kita juga dapat menggunakan rumus Darcy-Weisbach untuk mencari besar dari Head Loss. Perhatikan rumus Darcy-Darcy-Weisbach di bawah ini. g V D L f H_L 2  2      = Dimana,

f adalah koefisien gesek pipa / saluran yang diperoleh dari diagram Moody V adalah kecepatan aliran fluida saat masuk ke dalam pipa / saluran ( 𝑚_𝑠 ) L adalah panjang pipa ( m )

D adalah diameter dalam pipa ( m ) g adalah percepatan gravitasi (m/s2₎

Untuk menghubungkan antara bilangan Reynolds, koefisien gesek pipa, dan persamaan Darcy-Weisbach pada halaman sebelumnya, digunakanlah diagram Moody. Berikut diagramnya:

Rumus Darcy-Weisbach hanya dapat digunakan untuk mencari besar Head Loss yang disebabkan oleh Major Loss. Sedangkan untuk mencari besar Head Loss yang disebabkan oleh Minor Loss kita membutuhkan rumus yang ada di bawah ini.

g V K HL L ₂ 2 =

Dimana, KL adalah konstanta yang bergantung pada geometri dan bentuk dari pipa / saluran

fluida. Rumus dari KL adalah

D l f KL = eq.

Dimana, Ieq adalah panjang ekivalen dari bentuk geometri yang menyebabkan kehilangan

              − − = 4 1 2 2 1 2 1 ) ( 2 D D p p A Q ρ

2.3. Pengukuran Laju Aliran

Dalam melakukan pengukuran laju aliran dalam pipa / saluran kita dapat menggunakan alat bantu sebagai berikut :

1. Sharp edge orifice plate 2. Ventury meter

3. Pipa penduga.

Namun, pada percobaan ini kami menggunakan ventury meter untuk mengukur laju aliran dari aliran fluida di dalam pipa. Ventury meter adalah alat pengukur yang menggunakan prinsip pengecilan luas penampang pipa / saluran, sehingga hal ini akan menyebabkan aliran fluida akan mengalami peningkatan kecepatan serta mengalami penurunan tekanan. Selain itu, untuk menentukan kecepatan aliran fluida kita juga membutuhkan persamaan Bernoulli dan persamaan kontinuitas. Untuk dua persamaan tersebut kita dapat lihat persamaan di bawah ini :

𝑃 +1

2 𝜌𝑉2+ 𝜌𝜌𝜌 = 𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐 … … … (1) 𝑄 = 𝐴 𝑉 = 𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐𝑐 … … … (2)

Persamaan (1) adalah persamaan Bernoulli, persamaan tersebut dapat kita gunakan apabila kita gunakan asumsi sebagai berikut :

1. Aliran fluida dalam kondisi tunak

2. Fluida yang mengalir adalah fluida inkompresibel 3. Aliran tanpa gesekan (inviscous)

4. Aliran di sepanjang garis lurus.

Dengan menggabungkan kedua persamaan di atas maka kita bisa sederhanakan dan mendapatkan rumus sebagai berikut yang menyatakan debit dari aliran tersebut.

3. Prosedur Praktikum

Berikut prosedur praktikum yang telah kami lakukan:

1. Mengisi tangki air pada sistem aliran fluida hingga penuh.

2. Menjalankan motor pompa hingga ada aliran air untuk sirkuit tertutup.

3. Mengatur katup-katup sedemikian hingga seluruh bagian sirkuit dapat mengalirkan air dengan sempurna.

4. Mengatur katup agar debit yang mengalir sesuai dengan yang diinginkan, lalu mengalirkan fluida ke pipa yang pertama.

5. Selanjutnya mengamati tinggi air pada manometer untuk mengetahui debit yang mengalir. 6. Memastikan selang berada pada saluran 1 dan 3 lalu mengamati tinggi air pada manometer

untuk mengetahui head loss pada pipa pertama saluran 1-3.

7. Mengganti selang pada saluran 1 dan 3 menjadi saluran 1 dan 2, lalu mengamati ketinggian air pada manometer.

8. Pada saluran 1 dan 2 diganti menjadi saluran 2 dan 3, lalu amati kembali ketinggian air pada manometer.

9. Melakukan percobaa f – h untuk pipa 2 dan 3 dengan debit yang sama.

10. Setelah selesai hingga pipa ketiga, maka ulangi percobaan d – h dengan debit ke-2 dan debit ke-3.

11. Jika pada manometer terdapat gelembung udara pada waktu operasi, prosedur pengeluaran gelembung harus dilakukan.

              − − = 4 1 2 2 1 2 1 ) ( 2 D D p p A Q ρ H 2 1 − p = g∆ p ρ

4. DATA PENGAMATAN

4.1. Data Instalasi

Pengamatan dilakukan pada instalasi Fluid Circuit System dengan data instalasi sebagai berikut :

• Instalasi terdiri dari 4 pipa (no 1 s/d 4), set pompa motor , tangki , katub dan fitting, pengukur aliran , tap manometer serta manometer

• Dimensi ketiga pipa uji sebagai berikut : (material pipa adalah kuningan (Brass)) o Pipa no.1 : Diameter = 3/4 in, sepanjang (L= 60 in)

o Pipa no.2 : Diameter = 1/2 in, sepanjang (L= 60 in) o Pipa no.3 : Diameter = 3/8 in, sepanjang (L= 60 in) • Jarak titik pengamatan :

o Jarak dari titik 1 ke titik 2 adalah ( L = 36 in) o Jarak dari titik 2 ke titik 3 adalah ( L = 24 in)

• Sifat fisik air terhadap perubahan temperatur adalah sebagai berikut :

Temperatur (° F) 32 40 60 80

Massa Jenis (lbm/ft3_{) 62,4 62,4 62,4 62,2}

Viskositas (lbf s/ft2_{) 3,75 E-5 3,23 E-5 2,36 E-5 1,8 E-5}

Sumber : Gerhart “ Fluid Mechanics “

Berdasarkan interpolasi tabel di atas untuk temperatur ruangan T = 27°C(80°F), maka: Massa jenis = 62,2 lbm/ft3 _{(1,93 slug/ft}3_{) dan Viskositas = 0,000018 lbf/ft .s}

4.2. Data Hasil Pengamatan

Temperatur Air 80 ° F

Masa Jenis Air (ρ) 1,93 Slug/ft3

Percepatan Gravitasi (g) 32,2 ft/s2

Diameter (Entrance) Venturimeter 1,025 In Diameter (Throat) Venturimeter 0,625 In Luas Penampang (Entrance) Venturimeter 0,825 In2

Luas Penampang (Throat) Venturimeter 0,307 In2

Dengan menggunakan rumus : dan

Titik 1 Titik 2 Titik 3 Head Loss Pipa 1 (3/4 in)

∆Η (in Η20) ∆Η (in) Q GPH 1-2 2-3 1-3 Venturimeter I 316.109 0.875 0.375 1.25 4.875 II 175.346 0.5 0.25 0.875 1.5 III 226.371 0.5 0.25 0.5 2.5

Head Loss Pipa 2 (1/2 in)

∆Η (in Η20) ∆Η (in) Q GPH 1-2 2-3 1-3 Venturimeter I 316.109 2 1.5 3.5 4.875 II 175.346 1.25 1 2.25 1.5 III 226.371 1 0.75 1.75 2.5

Head Loss Pipa 3 (3/8 in)

∆Η (in Η20) ∆Η (in) Q GPH 1-2 2-3 1-3 Venturimeter I 316.109 7 6 13 4.875 II 175.346 5 4 9 1.5 III 226.371 3.5 2.75 6 2.5 80 cm 60 cm

H HL : maka H g p -p v v ; z z : 2 2 2 1 2 1 2 1 2 2 2 2 1 2 1 1 ∆ = ∆ = = = + + + = + + ρ γ γ dan dengan H z g v p z g v p L

5. PERHITUNGAN DAN ANALISIS

5.1. Perhitungan

Perhitungan kami lakukan dengan beberapa tahapan yaitu :

1. Menghitung Head Loss diantara dua titik pengamatan berdasarkan perbedaan ketinggian air pada manometer.

2. Mencari nilai koefisien gesek (f) tiap pipa pada setiap panjang acuan. 3. Dari 3 nilai (f) untuk (Q) dibuat kurva f vs. panjang pipa untuk setiap Q.

4. Untuk debit tertentu hitung bilangan Reynold dan tentukan kekasaran pipa dengan menggunakan diagram Moody.

5. Membandingkan kekasaran pipa hasil percobaan dengan kekasaran pipa standar. 5.1.1. Menghitung Head Loss (HL)

Berdasarkan persamaan energi diantara 2 titik yang diamati pada 1 buah pipa :

Head loss dari tiap titik pengamatan adalah sama dengan (∆H) pada tabel data pengamatan.

5.1.2. Menentukan koefisien gesek pipa (f)

g V D L H f L 2 2       = Contoh perhitungan :

Untuk pipa 1 (d=3/8 in) untuk titik pengamatan (22 - 26), koefisien geseknya adalah :

0212 , 0 ) / 2 , 32 ( 2 ) / 852 , 5 ( 375 , 0 36 ) 083 , 1 ( 2 2 =       = s ft s ft in in ft f

Berikut ditampilkan tabel hasil perhitungan f, Q, serta kurva f vs. L pipa Pipa 1 (d = 3/4 inch) Head Loss (ft) V Koefisien Gesek [ f ] Q GPH 1-2 2-3 1-3 (ft/s) 1-2 2-3 1-3 1 316.109 0.073 0.031 0.104 3.826 0.0067 0.0043 0.0057 2 175.346 0.042 0.021 0.073 2.122 0.0124 0.0093 0.0130 3 226.371 0.042 0.021 0.042 2.740 0.0074 0.0056 0.0045 Pipa 2 (d = 1/2 inch) Head Loss (ft) V Koefisien Gesek [ f ] Q GPH 1-2 2-3 1-3 (ft/s) 1-2 2-3 1-3 1 316.109 0.167 0.125 0.292 8.609 0.0020 0.0015 0.0035 2 175.346 0.104 0.083 0.188 4.776 0.0041 0.0033 0.0074 3 226.371 0.083 0.063 0.146 6.165 0.0020 0.0015 0.0034 Pipa 3 (d = 3/8 inch) Head Loss (ft) V Koefisien Gesek [ f ] Q GPH 1-2 2-3 1-3 (ft/s) 1-2 2-3 1-3 I 316.109 0.583 0.500 1.083 15.313 0.0014 0.0021 0.0019 II 175.346 0.417 0.333 0.750 8.494 0.0039 0.0046 0.0042 III 226.371 0.292 0.229 0.500 10.966 0.0016 0.0019 0.0017

0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.0050 0.0060 0.0070 0.0080 0.0090 0.0100 0 1 2 3 4 5 6

f vs L (feet)

f rata

Kurva gesekan rata-rata terhadap panjang pipa 3

Kurva gesekan rata-rata terhadap panjang pipa 2

Kurva gesekan rata-rata terhadap panjang pipa 1

0.0000 0.0005 0.0010 0.0015 0.0020 0.0025 0.0030 0.0035 0 1 2 3 4 5 6

f vs L (feet)

f rata 0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.0050 0.0060 0 1 2 3 4 5 6

f vs L (feet)

f rata

5.1.3. Menentukan Kekasaran Pipa (ε)

Dilakukan perhitungan bilangan Re terlebih dahulu, untuk kemudian dengan menggunakan

data f dan Re yang telah diperoleh, kekasaran pipa , dapat dicari den Diameter Pipa Q Kecepatan Bilangan faktor gesekan Kekasaran

(in) (GPH) Aliran Reynolds rata-rata Pipa

(ft/s) ( f ) ( ) 0.375 316.106 15.313 1422332 0.0023 175.346 8.494 788968 0.0029 0.0026 226.371 10.966 1018553 0.0026 0.5 316.106 8.609 799656 0.0027 175.346 4.776 443569 0.0021 0.0032 226.371 6.165 572646 0.0048 0.75 316.106 3.826 355403 0.0064 175.346 2.122 197142 0.0088 0.0077 226.371 2.740 254509 0.0077

5.2. Grafik-grafik dari Hasil Perhitungan

Tabel Pengamatan Pipa 1:

Head Loss Pipa 1 (3/8 in)

Q (GPH) L (ft) f 133.923 1.967 0.0065 2.623 0.0164 4.590 0.0120 375.393 1.967 0.0006 2.623 0.0016 4.590 0.0012 303.708 1.967 0.0013 2.623 0.0031 4.590 0.0022 Grafik Koefisien Gesek Pipa 1:

0.0000 0.0050 0.0100 0.0150 0.0200 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o e fi si e n G es e k (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 1 (d=3/8 in) Q = 133.923 GPH 0.0000 0.0002 0.0004 0.0006 0.0008 0.0010 0.0012 0.0014 0.0016 0.0018 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o ef isi en G esek ( f) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 1 (d=3/8 in) Q = 375.393 GPH

Tabel Pengamatan Pipa 2: Head Loss Pipa 2 (1/2 in)

Q (GPH) L (ft) f 182.506 1.967 0.0176 2.623 0.0384 4.590 0.0601 438.365 1.967 0.0012 2.623 0.0027 4.590 0.0041 577.134 1.967 0.0031 2.623 0.0034 4.590 0.0050 Grafik Koefisien Gesek Pipa 2:

0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o ef isi en G esek ( f) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 1 (d=3/8 in) Q = 303.708 GPH 0.0000 0.0100 0.0200 0.0300 0.0400 0.0500 0.0600 0.0700 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o e fi si e n G es e k (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 2 (d=1/2 in) Q = 182.506 GPH

Tabel Pengamatan Pipa 3: Head Loss Pipa 3 (3/4 in)

Q (GPH) L (ft) f 335.762 1.967 0.0324 2.623 0.0304 4.590 0.0417 435.432 1.967 0.0062 2.623 0.0015 4.590 0.0040 503.643 1.967 0.0063 2.623 0.0012 4.590 0.0034 0.0000 0.0005 0.0010 0.0015 0.0020 0.0025 0.0030 0.0035 0.0040 0.0045 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o e fi si e n G es e k (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 2 (d=1/2 in) Q = 438.365 GPH 0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.0050 0.0060 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o e fi si e n G es e k (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 2 (d=1/2 in) Q = 577.134 GPH

Grafik Koefisien Gesek Pipa 3: 0.0000 0.0050 0.0100 0.0150 0.0200 0.0250 0.0300 0.0350 0.0400 0.0450 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o ef isi en G esek (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 3 (d=3/4 in) Q = 335.762 GPH 0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.0050 0.0060 0.0070 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o ef isi en G esek (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 3 (d=3/4 in)

Q = 435.432 GPH

0.0000 0.0010 0.0020 0.0030 0.0040 0.0050 0.0060 0.0070 0.000 1.000 2.000 3.000 4.000 5.000 K o ef isi en G esek (f ) Panjang Pipa ( L [ ft ] )

Grafik Koefisien Gesek Pipa 3 (d= 3/4 in)

Q = 503.643 GPH

Tabel harga f untuk setiap pipa

Diameter Pipa Q Kecepatan Bilangan faktor gesekan f rata-rata (in) (GPH) Aliran Reynolds rata-rata tiap pipa

(ft/s) ( f ) (f) 0.375 133.923 6.522 605812 0.0116 375.393 18.185 1689079 0.0011 0.0050 303.708 14.712 1366532 0.0022 0.5 182.506 3.647 338782 0.0387 438.365 10.224 949625 0.0027 0.0151 577.134 8.272 768285 0.0038 0.75 335.762 1.621 150570 0.0348 432.432 4.544 422056 0.0039 0.0141 503.643 3.676 341460 0.0036

y = 0.0508x + 0.0009

y = 0.007x - 0.0012

y = 0.0032x + 0.0015

0.0000

0.0050

0.0100

0.0150

0.0200

0.0250

0.0300

0.0350

0.0400

0.0450

0.000

0.200

0.400

0.600

0.800

K

o

ef

isi

en

G

esek (

f

)

Diameter Pipa [in]

Grafik ( f VS D)

5.3. Analisis:

Beberapa hal yang kami temukan dari percobaan ini:

1. Bilangan Reynolds yang didapat untuk setiap pipa pada 3 debit yang berbeda nilainya di atas 4000 (Re >> 4000). Ini menunjukkan bahwa aliran yang terjadi merupakan aliran turbulen.

2. Pengukuran koefisien gesek pipa pada setiap pipa, jika dipetakan terhadap L, menunjukkan tren kurva yang relatif sama untuk setiap pipa dengan tiga debit yang berbeda. Hal ini berarti faktor gesekan rata-rata yang didapat menunjukkan nilai yang mewakili faktor gesekan dari pipa itu.

3. Faktor gesekan rata – rata untuk pipa berdiameter 0.375 in. lebih kecil dibandingkan pipa berdiameter 0.75 in. , dan pipa berdiameter 0.5 in. memiliki faktor gesekan rata-rata terbesar.

4. Pada diagram Moody, hanya debit terkecil yang bisa dicari harga f untuk tiap pipa melalui diagram tersebut, sedangkan untuk debit yang lebih besar angkanya tidak tertulis di diagram karena sangat kecil.

5. Dari diagram Moody, harga ɛ untuk pipa 1 adalah lebih kecil dari 10-6 _{, untuk pipa 2 dan 3}

6. Simpulan dan Saran

6.1. Simpulan

1. Karena aliran yang terjadi pada sistem merupakan aliran turbulen, maka sifat-sifat aliran tersebut menjadi sulit diprediksi.

2. Melalui berbagai perhitungan, nilai dari bilangan Reynolds untuk semua aliran berada di atas 4000. Sedangkan nilai friction factornya berkisar antara 0.001 hingga 0.06, bergantung pada debit aliran, panjang pipa, dan diameter pipa.

3. Head loss sistem aliran fluida dapat ditentukan dengan menggunakan diagram Moody sebagai acuan. Namun, diagram tersebut memiliki beberapa keterbatasan sehingga head loss dalam beberapa kasus (misal untuk debit yang cukup besar) tidak dapat diketahui atau sulit didapatkan.

6.2. Saran

1. Sebaiknya perawatan mesin dilakukan dengan lebih sering dan lebih baik sehingga mengurangi kemungkinan kerusakan mesin dan kesalahan pengambilan data.

2. Sebaiknya praktikum juga dilakukan untuk aliran laminar sehingga karakteristik kedua jenis aliran dapat dibandingkan.

Daftar Pustaka

Munson, Bruce R. & Young, Donald F. 2009. Fundamentals of Fluid Mechanics. 6th _{ed. USA: John}

Wiley & Sons, Inc.

Nurprasetio, Ignatius Pulung, dan Tandian, Nathanael Panagung. Panduan Praktikum Fenomena Dasar Mesin. 2008. Bandung: ITB.