BAB I
PENDAHULUAN
1.1 Latar Belakang Masalah
Alam semesta pada awal kelahirannya sesaat setelah big bang didominasi oleh radiasi. Pada era radiasi, suhu alam semesta sangat tinggi dan partikel-partikel ele-menter berada dalam keadaan relativistik. Partikel-antipartikel pada era ini berada dalam kesetimbangan termal yaitu laju annihilasi sama dengan laju kreasi partikel dan antipartikel. Fase alam semesta pada saat itu adalah berupa plasma [lihat misal-nya, Gorbunov dan Rubakov (2011): 20-21].
Suhu alam semesta akan turun sejalan dengan ekspansinya [Gorbunov dan Rubakov (2011), hal. 374]. Ketika suhunya T ∼ 100 GeV terjadi transisi elektrole-mah [Bertone dkk. (2008); Gorbunov dan Rubakov (2011): 65] dan partikel Higgs memperoleh nilai harap vakum (vacuum expectation value - vev) yang selanjutnya membangkitkan massa partikel-partikel elementer. Laju interaksi akan menurun se-iring dengan ekspansi alam semesta. Ekspansi alam semesta mengalami percepatan sedangkan laju interaksi menurun, oleh karena itu, suatu saat laju interaksi lebih kecil dibandingkan laju ekspansi alam semesta. Keadaan ini akan menyebabkan partikel elementer keluar dari kesetimbangan termal (freeze out) sehingga partikel-partikel tersebut tidak berinteraksi lagi (decoupled) [lihat misalnya Kolb dan Turner (1990)]. Proses produksi foton berhenti pada interaksi tersebut ketika proses anihilasi partikel-antipartikel freeze out.
Dari keadaan yang lepas dari kesetimbangan termal, maka akan tersisa dua kelompok entitas fisis, yaitu partikel dan antipartikel. Entitas-entitas fisis tersebut akan membentuk materi dan antimateri dasar yang akan membentuk struktur yang lebih besar dan kompleks misalnya: atom, galaksi, antiatom dan antigalaksi [Kolb dkk. (1985)]. Berdasarkan hasil observasi dan eksperimen menunjukkan bahwa alam semesta saat ini didominasi oleh materi [Ade dkk. (2015)]. Galaksi, tata surya, planet, tersusun dari materi bukan antimateri. Sampai saat ini para fisikawan belum menemukan antimateri dalam jumlah yang banyak di alam semesta ini (misalnya an-tiatom) yang seharusnya dapat dideteksi keberadaannya dengan mudah berdasarkan teori medan kuantum relativistik yang mengharuskan jumlah partikel dan antiparti-kel sama (antiparti-kelestarian muatan). Dengan demikian, dapat dikatakan bahwa terdapat
kontradiksi antara hasil observasi dengan teori medan kuantum.
Teori ekspansi alam semesta menduga bahwa materi di awal alam semesta sa-ngat padat dan panas, dengan suhu T ∼ MPl [Gorbunov dan Rubakov (2011):23]. Selama proses ekspansi, suhu alam semesta menurun. Selain berdampak pada penu-runan suhu, ekspansi alam semesta diduga berperan dalam produksi asimetri-partikel1 dari keadaan awal alam semesta yang simetri-partikel. Konsekuensi pengembangan alam semesta terhadap simetri-partikel2 pertama kali dikaji oleh Sakharov (1967). Sakharov (1967) mengasumsikan bahwa tidak ada obyek antimateri di alam (domi-nasi materi terhadap antimateri). Asumsi tersebut didasarkan pada teori yang sudah mapan yaitu mengenai peluruhan Σ+ dan Σ− yang ditunjukkan Okubo (1958). Sa-kharov (1967) mengklaim bahwa di alam semesta yang mengembang, asimetri cacah partikel dapat dibangkitkan secara dinamis jika pada suatu proses interaksi terjadi pe-langgaran bilangan barion, pepe-langgaran C dan CP, serta proses tersebut lepas dari kesetimbangan termal. Ketiga syarat tersebut kemudian dikenal dengan syarat Sa-kharov dan mekanisme untuk menghasilkan asimetri cacah barion dikenal dengan bariogenesis.
Para fisikawan mengusulkan sejumlah skenario pembangkitan asimetri cacah barion. Salah satunya adalah pembangkitan asimetri cacah barion pada suhu di skala teori penyatuan agung (Grand Unified Theory - GUT). Meskipun teori GUT dapat menunjukkan rasio antara barion dan rapat entropi alam semesta sesuai dengan ha-sil observasi CMB, ∆B ∼ 10−10 [lih. mis. Gorbunov dan Rubakov (2011)], akan tetapi asimetri cacah barion yang telah dibangkitkan akan diencerkan oleh suatu fak-tor yang besar (fakfak-tor pengencer-dilution) akibat produksi partikel dan antipartikel dalam jumlah yang sangat besar pada skala energi reheating3. ’tHooft (1976) meng-usulkan efek instanton dapat melanggar bilangan barion di suku anomali dari teori Weinberg-Salam yang dapat membangkitkan asimetri cacah barion, akan tetapi efek tersebut akan diredam secara termodinamik (Boltzmann suppressed) dengan faktor yang besar. Efek instanton ini tidak teredam secara termodinamik dan cukup efisien pada suhu di atas skala energi Weinberg-Salam, [Kuzmin dkk. (1985)]. Proses ini melestarikan B-L, akan tetapi menghapus asimetri yang sudah dibangkitkan di awal alam semesta dengan proses yang menjaga B-L tetap lestari seperti di skala energi GUT. Dengan demikian asimetri cacah barion di skala GUT akan lenyap dan tidak
1asimetri-partikel maksudnya adalah dominasi partikel terhadap antipartikel
2simetri-partikel maksudnya adalah tidak ada dominasi partikel terhadap antipartikel atau
sebalik-nya.
ada barion yang tersisa. Bilangan barion akan tersisa jika produksi barion (asimetri cacah barion) terjadi pada suhu rendah T . O (100 GeV ), misalnya setelah reheating [Fukugita dan Rubakov (1986)]. Akan tetapi pada suhu tersebut, asimetri cacah ba-rion tidak dapat diproduksi [Kuzmin dkk. (1985)]. Kemudian masalah ini berusaha dipecahkan dengan membangun mekanisme pembangkitan asimetri cacah partikel di bawah skala energi GUT.
Fukugita dan Yanagida (1986) memperkenalkan mekanisme baru pembang-kitan asimetri cacah barion tanpa GUT. Fukugita dan Yanagida (1986) mengem-bangkan konsep pengubahan asimetri cacah lepton yang berasal dari suku Majorana ditransformasi menjadi asimetri cacah barion melalui proses elektrolemah pada suhu tinggi. Mekanisme asimetri cacah barion yang berasal dari pembangkitan bilangan lepton dikenal dengan mekanisme leptogenesis. Pembangkitan asimetri cacah barion via asimetri cacah lepton (leptogenesis) berkembang dengan pesat. Banyak meka-nisme leptogenesis yang diusulkan untuk membangkitkan asimetri cacah lepton yang selanjutnya akan diubah menjadi asimetri cacah barion (lihat misalnya telaah ulang leptogenesis, Pilaftsis (2009). Pada umumnya, asimetri cacah lepton dibangkitkan melalui proses peluruhan neutrino Majorana singlet masif yang diproduksi secara ter-mal4. Asimetri cacah lepton via proses peluruhan neutrino Majorana singlet masif5 tidak dapat terjadi jika suhu reheating lebih kecil daripada massa partikel singlet ter-sebut [Giudice dkk. (1999)]. Karena itu bila massa neutrino Majorana singlet lebih besar dari suhu reheating, harus ada mekanisme lain untuk dapat membangkitkan asi-metri cacah lepton. Asiasi-metri cacah lepton ternyata masih dapat dibangkitkan pada kasus terakhir ini melalui proses hamburan [Bento dan Berezhiani (2001)].
Di sisi lain, dari observasi Bullet cluster dan keanehan kurva rotasi galak-si [Clowe dkk. (2006); Olive dkk. (2014)], muncul dugaan adanya materi penyusun alam semesta yang tidak tampak, yang kemudian dinamai sebagai materi gelap. Hasil observasi terkini kemudian menunjukkan bahwa rapat energi alam semester tersusun dari 4% materi tampak, 20% materi gelap, dan sisanya adalah energi gelap [Ade dkk. (2015)]. Fakta ini menunjukkan bahwa rapat energi barion (sektor tampak6) dan rapat energi materi gelap (sektor gelap) sebanding, yaitu Ωmg ≈ 5Ωb. Fenomena ini tidak dapat dijelaskan oleh model materi gelap tipe WIMP (weakly interactive
mas-4partikel yang tidak berada dalam kesetimbangan dengan medium sekitarnya, tetapi partikel ini
diproduksi dari proses peluruhan dan hamburan partikel-partikel yang berasal dari medium tersebut.
5neutrino Majorana singlet masif off-shell sebelum reheating.
6Frase "Sektor tampak" mengacu pada model standar. Sementara frase "Sektor nyata" mengacu
sive particles), tetapi dapat dijelaskan oleh model materi gelap asimetri [untuk detail bisa dilihat ulasan oleh Petraki dan Volkas (2013)]. Dalam model materi gelap asi-metri, partikel gelap yang ada saat ini adalah sisa materi gelap karena adanya asimetri cacah partikel gelap. Maka fenomena Ωmg≈ 5Ωbterkait dengan proses pembangkit-an asimetri cacah barion atau asimetri cacah lepton di kedua sektor. Terlebih lagi di sektor tampak rapat energi barion ditentukan oleh massa barion yang pembentu-kannnya terkait dengan proses hadronisasi (Quantum Chromodynamic-QCD). Hal ini mengindikasikan bahwa proses yang sama juga mungkin dapat terjadi di sektor ge-lap. Di antara model materi gelap asimetri, model cermin Foot dan Volkas (2007) merupakan model yang dapat menjelaskan secara natural fenomena di atas.
Berdasarkan hasil observasi dan hasil riset yang telah disebutkan sebelumnya, serta hasil eksperimen yang mengkonfirmasi adanya osilasi7 neutrino [Ahmad dkk. (2002) Ashie dkk. (2005)] memastikan bahwa neutrino bermassa, sehingga besar kemungkinan ada partikel neutrino Majorana yang masif. Karena itu asimetri cacah partikel di materi gelap mungkin terkait dengan leptogenesis yang mirip dengan sek-tor tampak, sehingga leptogenesis yang menggunakan mekanisme hamburan mung-kin dapat menjelaskan perbedaan asimetri cacah partikel antara sektor tampak dan sektor gelap.
Karena simetri cermin yang eksak, model cermin Foot dan Volkas (2007) cenderung kepada skenario pada mana kedua sektor setelah masa reheating memili-ki suhu yang sama, sehingga leptogenesis amemili-kibat peluruhan neutrino Majorana masif di kedua sektor akan cenderung menghasilkan asimetri yang sama. Sehingga model cermin dengan simetri cermin yang eksak tidak akan dapat menjelaskan perbedaan asimetri cacah partikel-antipartikel di kedua sektor. Ada model cermin yang mengan-dung perusakan simetri cermin sehingga memungkinkan suhu di sektor cermin tidak sama dengan suhu di sektor nyata secara alami, yaitu model cermin termodifikasi Sa-triawan (2013), Dalam model cermin termodifikasi (MCT) terdapat foton cermin ma-sif8yang pembangkitan massanya memerlukan adanya partikel skalar singlet dengan nilai harap vakum yang cukup besar di atas orde TeV [Satriawan (2013)]. Pembang-kitan asimetri cacah lepton di MCT melalui proses hamburan dapat menjadi sumber perbedaan asimetri cacah partikel di sektor cermin dan sektor nyata. Hal ini akan menjadi kajian dalam tesis ini.
7fenomena osilasi neutrino menunjukkan bahwa neutrino memiliki massa sehingga neutrino
meru-pakan partikel Majorana
8Foton cermin bermassa berdampak pada waktu decoupled sektor cermin lebih cepat dibandingkan
1.2 Perumusan Masalah
Berdasarkan latar belakang tersebut dapat dirumuskan beberapa masalah yang menarik untuk dikaji, yaitu:
1. Pembangkitan asimetri cacah barion cermin dan barion nyata via leptogenesis dengan interaksi hamburan.
2. Rasio antara rapat energi barion cermin dan rapat energi barion nyata.
1.3 Batasan Masalah
Agar penelitian ini fokus pada satu topik, maka perlu diberikan batasan masa-lah, yaitu:
1. Model yang ditinjau adalah model cermin termodifikasi yang dikembangkan oleh Satriawan (2013) sebagai salah satu bentuk perluasan model standar. 2. Perbedaan asimetri cacah partikel di sektor cermin dan sektor nyata
diasum-sikan muncul sebagai konsekuensi mekanisme leptogenesis melalui interaksi hamburan.
3. Skenario leptogenesis dibangun pada era post-reheating, diasumsikan awalnya suhu post-reheating di sektor nyata (TR) sama dengan suhu sektor cermin (TR′), TR≃ TR′.
1.4 Tujuan Penelitian
Berdasarkan latar belakang, rumusan dan batasan masalah di atas, dirumuskan beberapa tujuan penelitian.
1. Menghitung asimetri cacah barion di sektor cermin (∆B′) dan sektor nyata (∆B). 2. Menentukan rasio rapat energi barion di sektor cermin (ΩB′) dan sektor nyata
(ΩB) dan membandingkannya dengan hasil observasi terkini. 1.5 Manfaat Penelitian
Hasil penelitian ini akan bermanfaat bagi perkembangan fisika partikel, astro-fisika, dan kosmologi. Adapun manfaat penelitian ini di antaranya:
1. Menjadi salah satu skenario alternatif pembangkitan asimetri cacah partikel-antipartikel di alam semesta.
2. Memperkuat keberadaan sektor gelap yang memiliki kemiripan dengan sektor nyata dalam hal pembangkitan asimetri cacah partikel.
3. Sebagai referensi dalam pengkajian perilaku partikel-partikel di sektor gelap.
1.6 Metode Penelitian
Penelitian dilakukan dengan studi pustaka (literatur) yang terdiri atas jurnal ilmiah, buku, dan sumber-sumber internet dari website yang terpercaya. Tahapan yang dilalui dalam mengerjakan penilitian ini adalah
1. Mempelajari model standar fisika partikel.
2. Mempelajari model cermin paritas yang termasuk di dalamnya adalah model simeteri kiri-kanan dan model cermin termodifikasi.
3. Mempelajari skenario bariogenesis (pembangkitan bilangan barion). 4. Mempelajari skenario leptogenesis via peluruhan neutrino singlet. 5. Mempelajari skenario leptogenesis via interaksi hamburan partikel. 6. Mempelajari teori tentang lepton terutama terkait dengan neutrino.
7. Mempelajari konsep transisi elektrolemah dan konsekuensinya terhadap peng-konversian lepton menjadi barion.
1.7 Tinjauan Pustaka
Sakharov (1967) berusaha menjelaskan secara kuantitatif dominasi materi terhadap antimateri. Berdasarkan teori pengembangan alam semesta yang menduga keadaan awal alam semesta sangat padat dan panas, Sakharov (1967) meyakini bah-wa pemisahan materi dari antimateri tidak terjadi pada tingkat makroskopis (atom) melainkan muncul pada level partikel dasar pembentuk utama materi (barion). Oleh karena itu, Sakharov (1967) mengusulkan dominasi materi terhadap antimateri diba-ngun berdasarkan dominasi barion terhadap antibarion (asimetri cacah barion). Ada
tiga syarat yang harus dipenuhi supaya asimetri cacah barion dapat terjadi yaitu: jadi pelanggaran bilangan barion, pelanggaran CP dan lepas dari kesetimbangan ter-mal. Ketiga syarat ini kemudian dikenal dengan syarat Sakharov dan skenario untuk menghasilkan asimetri cacah barion dikenal dengan bariogenesis. Walaupun belum mampu menunjukkan bahwa asimetri C untuk neutrino, (¯ν − ν)/(¯ν + ν) ≈ 10−8− 10−10, akan tetapi, gagasan Sakharov (1967) terkait produksi asimetri cacah barion sangat menarik bagi para fisikawan. Berbagai hipotesis dan penjelasan-penjelasan terkait mekanisme bariogenesis bermunculan yang berlandaskan pada syarat Sakharov.
Wheeler dkk. (1973) menduga bahwa kelestarian bilangan barion tidak ber-laku di lubang hitam, karena bilangan barion di lubang hitam tidak terdefinisi dengan benar (no well-define). Akan tetatpi, dugaan tersebut tidak benar untuk lubang hitam statis, karena lubang hitam tidak dapat berinteraksi dengan dunia luar melalui meson virtual, seperti, π, dan ρ [Bekenstein (1972)]. ’tHooft (1976) mengusulkan bahwa efek mirip intstanton dapat melanggar bilangan barion melalui suku anomali dari teori Weinberg-Salam, meskipun efek tersebut direduksi oleh faktor yang sangat besar.
Nanopoulos dan Weinberg (1979) memperkenalkan mekanisme bariogene-sis dengan pendekatan numerik, mereka mengusulkan produksi asimetri cacah barion berasal dari peluruhan boson skalar masif atau boson vektor masif. Hasil perhitungan numerik asimetri cacah barion oleh Nanopoulos dan Weinberg (1979) cukup relevan dengan hasil observasi. Selang beberapa tahun, Kuzmin dkk. (1985) menunjukkan bahwa efek mirip instanton yang diusulkan oleh ’tHooft (1976) tidak tereduksi dan cukup efisien di atas skala energi Weinberg-Salam. Tetapi efek mirip instanton meng-hapus asimetri cacah barion yang sudah dibangkitkan di skala energi Grand unified theory(GUT). Dengan demikian, asimetri cacah barion yang dihasilkan oleh Nano-poulos dan Weinberg (1979) yang dibangun di skala energi GUT dihapus oleh efek mirip instanton.
Affleck dan Dine (1985) menyatakan bahwa asimetri cacah barion tidak le-nyap jika diproduksi pada skala energi transisi elektrolemah, T ≤ 100 GeV. Dida-sarkan pada pernyataan tersebut, Fukugita dan Rubakov (1986) meramalkan bah-wa asimetri cacah barion kosmologis yang benar dihasilkan dari kombinasi skenario bariogenesis dengan pelanggaran bilangan barion elektrolemah pada suhu tertentu. Tetapi, proses produksi asimetri cacah barion tidak dapat terjadi pada skala energi tersebut [Kuzmin dkk. (1985)].
Fukugita dan Yanagida (1986) mengusulkan mekanisme pembangkitan bi-langan barion kosmologi tanpa teori GUT. Mereka mengklaim bahwa jumlah
lep-ton sisa yang berasal dari suku massa Majorana bertransformasi menjadi jumlah ba-rion yang tersisa melalui pelanggaran bilangan baba-rion taktereduksi dari proses-proses elektrolemah pada energi tinggi. Mekanisme pembangkitan asimetri cacah barion via asimetri cacah lepton kemudian dikenal dengan leptogenesis.
Luty (1992) mengemukakan bahwa jika neutrino Majorana takkidal ditam-bahkan ke model standar, maka pelanggaran bilangan lepton yang berasal dari pelu-ruhan neutrino takkidal masif yang lepas dari kesetimbangan termal dikombinasikan dengan proses anomali elektrolemah dapat menghasilkan asimetri cacah barion alam semesta. Didasarkan pada asumsi terkait struktur matriks massa neutrino, skenario tersebut berlaku untuk neutrino Majorana takkidal dengan massa 1012− 1019 GeV.
Covi dkk. (1996) menghitung pelanggaran CP dari peluruhan neutrino singlet masif elektrolemah yang timbul dari koreksi verteks. Mereka memperluas perhitung-an untuk model supersimmetri dperhitung-an membahas implikasinya pada pembperhitung-angkitperhitung-an asi-metri cacah lepton yang berasal dari peluruhan neutrino singlet masif elektrolemah di alam semesta awal (s)neutrino, yang selanjutnya diolah kembali oleh anomali elek-trolemah menjadi cacah asimetri barion.
Akhmedov dkk. (1998) mengusulkan mekanisme baru leptogenesis dengan asimetri cacah lepton diproduksi melalui osilasi neutrino steril yang disertai pelang-garan CP. Asimetri tersebut berasal dari osilasi neutrino singlet dengan neutrino aktif melalui kopling Yukawa. Asimetri cacah lepton kemudian diproses kembali menja-di asimetri cacah barion oleh sphaleron elektrolemah. Mereka menunjukkan bahwa hasil observasi asimetri cacah barion dapat dibangkitkan dengan mekanisme tersebut. Asaka dkk. (1999) mengkaji skenario leptogenesis melalui peluruhan neu-trino Majorana masif yang diproduksi secara nontermal melalui peluruhan inflaton. Mereka menunjukkan bahwa jika massa neutrino Majorana masif (M) sekitar 1010 GeV maka suhu reheating (TR) sekitar 108 GeV, sementara untuk M ≃ 1013 maka TR≃ 1012 GeV. Untuk menghindari masalah produksi berlebihan dari gravitino kos-mologi, mereka membangun skenarion dengan suhu reheating sekitar 108GeV [Ellis dkk. (1984)].
Bento dan Berezhiani (2001) mengusulkan mekanisme leptobariogenesis ya-itu suatu mekanisme yang mengubah partikel nyata (diasumsikan sebagai partikel-partikel dalam model standar) menjadi partikel-partikel taknyata9(diasumsikan sebagai partikel-partikel di sektor gelap) melalui proses hamburan yang diperantarai oleh neutrino Majorana masif. Di sini, partikel taknyata dalam model cermin diasumsikan sebagai
partikel-partikel di sektor gelap. Mereka menunjukkan bahwa mekanisme leptobario-genesis efektif meskipun suhu reheating (T) suhu di sektor nyat dan T′(suhu di sektor cermin) jauh lebih kecil daripada massa neutrino masif (M), T, T′< M GeV. Mereka mengasumsikan bahwa T′< T sehingga partikel mengalir dari sektor nyat ke sektor cermin (dianggap sebagai sektor gelap). Dengan adanya aliran partikel tersebut, di-harapkan ada relasi antara rapat energi sektor model standar (MS) dan sektor gelap. Tetapi, mekanisme leptobariogenesis belum dapat menunjukkan bahwa Ωmg≈ 5 · Ωb. Berezhiani (2003) menelaah ulang konsep dunia cermin paralel (parallel ’mirror’ world) yang dihuni oleh partikel-partikel yang sama seperti partikel-partikel di dunia nyata dan saling berinteraksi melalui interaksi gravitasi atau gaya interak-si lemah lainnya. Berezhiani (2003) meyakini perbedaan suhu anatara dunia cermin dan dunia nyata terjadi pada era krusial seperti bariogenesis, nucleosynthesis dan lain-lain. Lebih jauh, ditunjukkan bahwa barion cermin secara alami menjadi komponen dominan materi gelap alam semesta.
Foot dan Volkas (2003) mengusulkan bahwa rapat energi materi gelap berasal dari kontribusi partikel nonbarionik. Kecilnya perbedaan antara kelimpahan barion-biasa dan nonbarion materi gelap mengisyaratkan bahwa sifat fundamental dari parti-kel MS dan partiparti-kel materi gelap tidak jauh berbeda. Misalnya, pembangkitan asime-tri cacah barion-biasa diduga mirip atau bahkan terkait dengan pembangkitan asimeasime-tri cacah nonbarion materi gelap. Mereka mengusulkan mekanisme pembangkitan asi-metri tertentu untuk menunjukkan bahwa Ωb/Ωmg ≈ 0.20. Mekanisme tersebut ber-gantung pada mekanisme pembangkitan asimetri cacah barion awal dan mensyaratk-an bahwa dalam mekmensyaratk-anisme pembmensyaratk-angkitmensyaratk-an asimetri diasumsikmensyaratk-an T′> T, berbeda de-ngan mekanisme leptobariogenesis yang diusulkan oleh Bento dan Berezhiani (2001) yang mengasumsikan T′< T. Berdasarkan hasil perhitungan teoritis mengenai per-bandingan kelimpahan barion dan non-barion yaitu: Ωbarion/Ωmaterigelap≈ 0.20, Foot dan Volkas (2004) mengklaim bahwa partikel cermin sebagai kandidat materi gelap. Berezhiani (2006) mengemukakan bahwa fraksi materi tampak dan materi gelap dapat dibangkitkan secara serentak dengan jumlah kelimpahan yang tidak jauh beda satu sama lain. Oleh karena itu, jika sektor tampak diisi oleh barion nyata dan sektor gelap diisi oleh barion dunia cermin, maka sifat-sifat fisis dari sektor nyata akan sama dengan sektor taknyata.
Satriawan (2013) memperkenalkan skalar singlet dalam MCT untuk merusak simetri cermin dan membangkitkan massa foton cermin. Berbeda dari skalar singlet, skalar dublet cermin dan nyata memiliki nilai harap vakum yang sama, sehingga
mas-sa quark cermin mas-sama dengan masmas-sa quark nyata. Sebagai konsekuensi dari foton bermassa, Satriawan (2013) memprediksi bahwa rapat energi materi sektor gelap sebagai cold-warm dark matter berasal dari barion cermin dan elektron cermin.
