Getaran Bebas
Getaran Bebas
Sistem
Sistem
Multi Degree of
Multi Degree of
Freedom
Freedom
KL3201, Kelas 02 KL3201, Kelas 02 Semester II 2015/2016 Semester II 2015/2016 [[mm]] : : mmaattrriikks s mmaassssaa [[cc]] : : mmaattrriikks s rreeddaammaann [[k k ]] : : mmaattrriikks s kkeekkaakkuuaann
: vektor perpindaan,: vektor perpindaan,
ke!epatan, dan per!epatan ke!epatan, dan per!epatan
""F F ## : : vveekkttoor r $$aa%%a a lluuaarr
Persamaan Gerak
Persamaan Gerak
[ [ ]]
m
m u
{ { }}
u c
&&& &+
+
[ [ ]]
c u
{ { }}
u k
&&+
+
[ [ ]]
k u
{ }
{
u
} {
=
=
{ }}
F
F
{
'ersamaan $erak'ersamaan $erak
Solusi dimisalkan dalam (entukSolusi dimisalkan dalam (entuk
Su(stitusi ke persamaan $erakSu(stitusi ke persamaan $erak men$asilkan
men$asilkan
Get
Get
aran
aran
Beb
Beb
as
as
T
T
ak
ak
Teredam
Teredam
di mana "
di mana "φ φ # merupakan vektor amplitudo# merupakan vektor amplitudo
simpan$an %an$ tidak merupakan )un$si simpan$an %an$ tidak merupakan )un$si *aktu+
*aktu+
[ [ ]]
m m u{ { }}
u &&&&+
+
[ [ ]]
k k u{ }
{
u} {
=
=
{ }}
00{
{ }
u u} {
=
=
{ }
φ φ} (
sinsin(
ω ω t t+
+
θ θ))
[
[ ]
]
[
[ ]]
( (
22))
{
{ }
} (
(
)
) {
{ }}
ssiin n 00 k k−
−
ω ω m m φ φ ω ω θ t t+
+
θ=
=
[
[ ]
]
[
[ ]]
( (
22))
{
{ }
} {
{ }}
0 0 k k−
−
ω ω mm φ φ=
=
entuk -[k ] . ω 2[m] "φ # dise(ut eigenvalue
problem+
Solusi nontrivial diperole ika
ilainilai ω 2 %an$ memenui persamaan
karakteristik di atas dise(ut eigenvalue+
ektor "φ # i %an$ memenui: dise(ut eigenvector +
Eigenvalue Problem
atau[ ]
2[ ]
0 k−
ω m=
[ ]
[ ]
(
2)
{ } { }
0 i i k−
ω m φ=
[ ]
k{ }
φ i=
ω i2[ ]
m{ }
φ i 'ersamaan karakteristik 4[k ] . ω 2[m]4 0
(er(entuk persamaan polinomial deraat N
den$an varia(el ω 2, di mana N adala
umla deraat ke(e(asan struktur+
en$an demikian akan terdapat N (ua ω
%an$ akan memenui persamaan
karakteristik terse(ut -diam(il %an$ positi) saa+
alam dinamika struktur, ω
i merupakan
)ekuensi alami dari struktur MDOF %an$ ditinau+
7rekuensi alami (iasan%a diurutkan dari
nilai terke!il:
Eigenvector "φ #
i %an$ sesuai den$an
)rekuensi alami ω i dalam dinamika struktur
dise(ut ra$am $etar -mode shape kei dari struktur+
en$an demikian, se(ua struktur den$an
N deraat ke(e(asan akan memiliki N
pasan$ )rekuensi alami dan ra$am $etar+
Frekuensi Alami dan Ragam
Getar
1 2 N
Susun persamaan $erak dan tentukan
)rekuensi alami serta ra$am $etar dari model (an$unan $eser den$an 2 deraat ke(e(asan seperti ter$am(ar+
Contoh
2k u1 2m m u2 k 8odel mekanik u1 2k 2m u2 k m Free-body diagram 'ersamaan keseim(an$an 2ku1 k(u 1 . u2 8assa 1 : 8assa 2 : 1 2mu& 2 mu& ( ) ( ) 1 1 1 2 2 1 2 2 2 0 0 mu ku k u u mu k u u + + − = − − = && && 1 1 2 2 2 0 3 0 0 0 u u m k k u u m k k − + = − && &&
'ersamaan karakteristik: Eigenvalue: 7rekuensi alami:
[ ]
2[ ]
0 k−
ω m=
2 2 3 2 0 k m k k k m ω ω − − = − − 4 2 2 2 2ω m − 5ω km k + 2 = 0 2 2 1 2 2 ; 2 k k m m ω = ω = 1 2 2 ; 2 k k m m ω = ω = 9a$am $etar 1, ω ω
1:
ilai amplitudo ra$am $etar φ 1 , φ 2 , dst+ tidakla unik, akan tetapi rasio antara masin$masin$ adala unik+
le karena itu, !ukup dimisalkan suatu nilai untuk sala satu koordinat -misaln%a φ 1 1, maka nilai φ i
%an$ lain akan dapat ditentukan+ ;atatan: 9a$am $etar 2, ω ω 2: 1 2 1 2 1 2 0 2 0.5 k k k k φ φ φ φ − = ⇒ = 1 2 1 1 2 φ φ = 1 1 2 2 2 2 1 0 1 k k k k φ φ φ φ − − = ⇒ = − − −
φ 1 φ 2 9a$am $etar 1: "φ #1 9a$am $etar 2: "φ #2 φ 1 φ 2
Kem(ali ke pemisalan a*al:
Karena terdapat N solusi, maka solusi
len$kapn%a (erupa kom(inasi linier masin$ masin$ solusi:
Respons Getaran Bebas
Tak Teredam
di mana
iperlukan 2N kondisi a*al untuk menentukan
konstanta Ai dan Bi, %aitu simpan$an a*al dan ke!epatan a*al pada setiap deraat ke(e(asan+
{ } { } (
u=
φ sin ωt+
θ) { }
=
φ(
Acos tω+
B sinω t)
{ }
{ }
1 N i i i u φ q ==
∑
cos sin i i i i i q A=
ω t B+
ω t <ntuk analisis le(i lanut, vektor ra$am
$etar "φ #i di$a(un$kan ke dalam matriks
ra$am [Φ]:
9espons "u# dapat dituliskan dalam (entuk:
Matriks Ragam
di mana[ ]
Φ =
{ } { }
φ 1 φ 2 L{ }
φ N
{ }
{ }
[ ]
{ }
1 N i i i u φ q q = =∑
= Φ{ }
1 2 q q q q = 8 =inau u(un$an )rekuensi dan ra$am $etar
(erikut:
>ika i , kedua persamaan di atas elas
identik tanpa s%arat+
>ika i ≠ , diperlukan u(un$an:
a$ar kedua persamaan di atas identik+
Orthogonalitas Ragam
Getar
{ }[ ]
{ } { }[ ]
{ } { }[ ]
{ } { }[ ]
{ } 2 2 T T i j i j i T T j i j i j k m k m φ φ ω φ φ φ φ ω φ φ = ={ }
T[ ]
{ }
0 ;{ }
T[ ]
{ }
0 i k j i m j φ φ = φ φ = rto$onalitas ra$am $etar:
?ki(at si)at orto$onalitas ra$am $etar ini,
perkalian (erikut:
akan men$asilkan matriks [! ] dan [M] %an$ dia$onal+
Orthogonalitas Ragam
Getar
{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
0 0 T i j T i j k m i j φ φ φ φ = = ≠[ ] [ ] [ ] [ ]
[ ] [ ] [ ] [ ]
T T k K m M Φ Φ = Φ Φ = 8atriks [! ] dan [M] %an$ dia$onal akan
(er(entuk:
di mana
Diagonalisasi Massa dan
Kekakuan
[
]
[
]
1 1 2 2 0 0 0 0 0 0 0 0 ; 0 0 N 0 0 N K M K M K M K M = = L L L L 8 8 : 8 8 8 : 8 L L{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
T i i i T i i i K k M m φ φ φ φ = = entuk solusi $etaran (e(as MDOF
dapat dian$$ap se(a$ai ekspansi ra$am untuk perpindaan "u#+
8aksudn%a, setiap (entuk perpindaan "u#
dapat din%atakan se(a$ai kom(inasi linier dari ra$am $etar "φ #i den$an "i se(a$ai
)aktor pen$ali+
kspansi Ragam untuk
Perpindahan
φ 11 φ 21 u1 u2 "1 @ A "2 @ φ 12 φ 22 { } { } 1 N i i i u φ q = =∑
>ika "u# dan "φ #
i diketaui, nilai "i dapat
di!ari melalui:
8eman)aatkan si)at orto$onalitas ra$am
$etar, (entuk di atas dapat disederanakan menadi:
sein$$a
kspansi Ragam untuk
Perpindahan
{ } { } { }[ ]
{ } { }[ ]
{ } 1 1 N j j j N T T j i i j j u q m u m q φ φ φ φ = = = =∑
∑
{ }φ i T [ ]m { } { } u = φ T i [ ]m { }φ i qi { }[ ]
{ } { }[ ]
{ } { }[ ]
{ } T T i i i T i i i m u m u q M m φ φ φ φ = = Modal superposition method dimulai den$an
trans)ormasi koordinat dari perpindaan "u# menadi modal coordinate ""#:
entuk ini sama den$an ekspansi ra$am %an$
lalu:
en$an trans)ormasi ini, persamaan $erak
(eru(a menadi:
Metode Superposisi Ragam
{ }
u= Φ
[ ]
{ }
q[ ] [ ]
m Φ + Φ ={ }
q&& k[ ] [ ]
{ } { }
q 0 { } { } { } { } { } [ ]{ } 1 2 1 2 1 N i i N i N q q u q q q φ φ φ φ = = = = Φ ∑
L 8 'erkalian a*al den$an [Φ]# men$asilkan:
'ersamaan di atas dapat disederanakan
menadi:
Ini merupakan persamaan $erak $DOF %an$
suda terpisa -uncoupled, sein$$a dapat diselesaikan satu persatu:
Metode Superposisi Ragam
atau di mana
[ ] [ ] [ ]
Φ T m Φ + q{ }
&&[ ] [ ] [ ]
Φ T k Φ ={ } { }
q 0[ ]
M q{ }
&&+[ ]
K q{ } { }
= 0 0 i i i i M q &&+ K q = 2 0 i i i q &&+ ω q = i i K M ω = ari analisis $DOF , tela diperole solusi
masin$masin$ persamaan $erak dalam koordinat ra$am:
'erlu dilakukan trans)ormasi kondisi a*al
dari dan menadi
dan +
Metode Superposisi Ragam
( )
( )
cos sin 0 0 cos sin i i i i i i i i i i q A t B t q q t t ω ω ω ω ω=
+
=
+
&{ }
u&0{ }
u 0( )
0 i q q&i( )
0 Kondisi a*al dalam modal coordinate dapat
diperole dari u(un$an "i dan "u# %an$ tela diperole se(elumn%a:
Kondisi A!al dalam Koord"
Ragam
( )
{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
( )
{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
{ }
[ ]
{ }
0 0 0 0 0 0 T T i i i T i i i T T i i i T i i i m u m u q M m m u m u q M m φ φ φ φ φ φ φ φ=
=
=
&=
& & =entukan respons $etaran (e(as dari
struktur 27 pada ;onto 1 ika di(eri simpan$an a*al dan ke!epatan a*al
(erikut:
Contoh #
-a -( -! { } 0 0.5 ; { } 0 0 1 0 u = u = & { } 0 1 ; { } 0 0 1 0 u = − u = & { } 0 0.5 ; { } 0 0 2 0 u = − u = & 7rekuensi dan matriks ra$am asil
peritun$an terdaulu
ia$onalisasi matriks massa dan
kekakuan
'ersamaan $erak dalam koordinat
ra$am atau
[ ] [ ] [ ] [ ]
1 2 2 0 1 1 6 0 1 1 0 2 1 0 3 T m m M m m m = Φ Φ = = − − [ ]
1 2 1 1 2 ; ; 2 1 2 k k m m ω = ω = Φ = − [ ] [ ] [ ] [ ]
1 2 3 1 1 3 0 1 1 2 1 0 6 T k k k K k k k k − = Φ Φ = = − − − 1 1 2 2 6 3 0 3 6 0 mq kq mq kq + = + = && && 2 1 1 1 2 2 2 2 0 0 q q q q ω ω + = + = && && =rans)ormasi kondisi a*al ke koordinat ra$am -a
( )
{ }
[ ]
{ }
[
]
( )
{ }
[ ]
{ }
[
]
( )
{ }
[ ]
{ }
[
]
( )
1 0 1 1 2 0 2 2 1 0 1 1 2 2 0 0.5 1 2 0 1 0 0.5 6 2 0 0.5 1 1 0 1 0 0 3 2 0 0 1 2 0 0 0 0 6 0 0 T T T m m u m q M m m m u m q M m m m u m q M m q φ φ φ = = = − = = = = = = = & & & 9espons dalam koordinat ra$am 9espons perpindaan -a ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1 1 1 1 1 1 2 2 2 2 2 2 0
0 cos sin 0.5cos
0 0 cos sin 0 q q q t t t q q q t t ω ω ω ω ω ω ω = + = = + = & &
{ }
[ ]
{ }
1 1 1 2 1 1 1 0.5cos 2 1 0 0.5cos cos t u q u t u t ω ω ω
= Φ
=
−
=
=rans)ormasi kondisi a*al ke koordinat ra$am -(
( )
[
]
( )
{ }
[ ]
{ }
[
]
( )
( )
1 2 0 2 2 1 2 2 0 1 1 2 0 1 0 0 6 2 0 1 1 1 0 1 0 1 3 0 0 0 T m m q m m m u m q M m q q φ − = = − − = = = − = = & & 9espons dalam koordinat ra$am 9espons perpindaan -( ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1 1 1 1 1 2 2 2 2 2 2 2 0 0 cos sin 0 0
0 cos sin cos
q q q t t q q q t t t ω ω ω ω ω ω ω = + = = + = − & &
{ }
[ ]
{ }
2 1 2 2 2 0 1 1 cos 2 1 cos cos u q t u t u t ω ω ω
= Φ
=
−
−
−
=
=rans)ormasi kondisi a*al ke koordinat ra$am -!
( )
[
]
( )
{ }
[ ]
{ }
[
]
( )
( )
1 2 0 2 2 1 2 2 0 0.5 1 2 0 2 0 0.5 6 2 0 0.5 1 1 0 2 0 1 3 0 0 0 T m m q m m m u m q M m q q φ − = = − − = = = − = = & & 9espons dalam koordinat ra$am 9espons perpindaan -! ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) 1 1 1 1 1 1 1 2 2 2 2 2 2 2 0
0 cos sin 0.5cos
0
0 cos sin cos
q q q t t t q q q t t t ω ω ω ω ω ω ω ω = + = = + = − & &