T T A A 3 3 1 1 1 1 1 1 M M e e k k a a n n i i k k a a B B a a t
t u u a a
n n – – P P e e r r i i l l a a k k u u B B a a t
t u u a a
n
n
PE
PER
RIL
ILAK
AKU B
U BA
ATU
TUAN
AN -- 4
4
Suseno Kramadibrata
Suseno Kramadibrata
Made Astawa Rai
Made Astawa Rai
Ridho K Wattimena
Ridho K Wattimena
Laborato
Laboratorium
rium Geomeknika
Geomeknika
FI
T T A A 3 3 1 1 1 1 1 1 M M e e k k a a n n i i k k a a B B a a t
t u u a a
n n – – P P e e r r i i l l a a k k u u B B a a t
t u u a a
n
n
Pendahuluan
Pendahuluan
Batuan mempunyai perilaku (
Batuan mempunyai perilaku (behaviour
behaviour ) yang berbeda-beda
) yang berbeda-beda
pada
pada saat
saat menerima
menerima beban.
beban.
Perilaku batuan ini dapat ditentukan antara lain di laboratorium
Perilaku batuan ini dapat ditentukan antara lain di laboratorium
dengan uji kuat tekan.
dengan uji kuat tekan.
Dari hasil uji dapat dibuat kurva tegangan-reg
Dari hasil uji dapat dibuat kurva tegangan-regangan,
angan, kurva
kurva creep
creep
dari
dari uji d
uji dengan
engan tegangan
tegangan konstan
konstan,
, dan
dan kurva
kurva relaksas
relaksasii dari u
dari ujiji
dengan regangan konstan.
dengan regangan konstan.
Dengan
Dengan mengamati
mengamati kurva-k
kurva-kurva ter
urva tersebut
sebut dapat
dapat ditentukan
ditentukan
perilaku dari batuan.
T T A A 3 3 1 1 1 1 1 1 M M e e k k a a n n i i k k a a B B a a t
t u u a a
n n – – P P e e r r i i l l a a k k u u B B a a t
t u u a a
n
n
Elastik & Elasto-Plastik
Elastik & Elasto-Plastik
Perilaku batuan dikatakan elastik (linier maupun non linier) jika
Perilaku batuan dikatakan elastik (linier maupun non linier) jika tidak
tidak
terjadi deformasi permanen pada saat tegangan dibuat nol
terjadi deformasi permanen pada saat tegangan dibuat nol
Kurva tegangan-regangan dan regangan-waktu untuk perilaku batuan
Kurva tegangan-regangan dan regangan-waktu untuk perilaku batuan
elastik linier dan elastik non linier
elastik linier dan elastik non linier
Plastisitas adalah karakteristik batuan yang mengijinkan regangan
Plastisitas adalah karakteristik batuan yang mengijinkan regangan
(deformasi) permanen yang besar sebelum batuan tersebut hancur
(deformasi) permanen yang besar sebelum batuan tersebut hancur
((failure
failure).
).
Elastik non linier
Elastik non linier
reversible
reversible
Elastik linier
Elastik linier
reversible
reversible
ttT T A A 3 3 1 1 1 1 1 1 M M e e k k a a n n i i k k a a B B a a t
t u u a a
n n – – P P e e r r i i l l a a k k u u B B a a t
t u u a a
n n
K
Ku
urrv
va σ
a σ –
– ε
ε –
–
tt
St. Venen
St. Venen
Plastik Materials
Plastik Materials
σ σ ε ε σ σ 0 0 W Wt
t
ε εNewtonian Materials
Newtonian Materials
Viscous
Viscous
–
–
perfect/pure
perfect/pure
Dashpot
Dashpot
σ
σ
oo= μ W
= μ W
σ σ ε εHookean Materials
Hookean Materials
Elastik
Elastik
E
E
Spring
Spring
ε ε σ σE
E
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva
&
- t
Perilaku Batuan Elasto-Plastik
E E 1
>
Et
1= 0
1
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva
-Perilaku Batuan Elasto-Plastik Sempurna
E
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva
-Perilaku Batuan Elastik-Fragile
E
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Perilaku Kurva
-
Perilaku batuan sebenarnya yang diperoleh dari uji kuat tekan
digambarkan oleh Bieniawski (1984).
Pada tahap awal batuan dikenakan gaya, kurva berbentuk landai dan
tidak linier yang berarti bahwa gaya yang diterima oleh batuan
dipergunakan untuk menutup rekahan awal (pre-existing cracks) yang
terdapat di dalam batuan.
Sesudah itu kurva menjadi linier sampai batas tegangan tertentu yang
kita kenal dengan batas elastik (
E
) lalu terbentuk rekahan baru dengan
perambatan stabil sehingga kurva tetap linier.
Sesudah batas elastik dilewati maka perambatan rekahan menjadi tidak
stabil, kurva tidak linier lagi dan tidak berapa lama kemudian batuan
akan hancur.
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Bieniawski (1967)
Proses terjadinya perambatan rekahan mikro di dalam batuan
pada rayapan identik dengan proses runtuhan yang terjadi pada
uji kuat tekan uniaksial yaitu:
Penutupan rekahan (closing of crack)
Deformasi elastik sempurna (perfectly elastic deformation)
Perambatan rekahan stabil (stable fracture propagation)
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva
UCS
Strength f ailure D4. Perambatan rekahan tidak stabil Critical energy release (long term strength) C
3. Perambatan rekahan stabil Fracture initiation B
2. Deformasi elastik sempurna Crack closure A
1. Penutupan rekahan
O
εl= regangan lateral; ε v= regangan volumetrik; a= regangan aksial
Tegangan
Regangan
εa εl ε v
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kekuatan Jangka Panjang
s 1 s 2 s 3 s 4 e1 e2 e3 e4 E1 E2 E3 E4 E5 e5 E6 e6 s 6 s 5 Bieniawski (1970) s 1 s 2 s 3 s 4 e1 e2 e3 e4 E1 E2 E3 E4 E5 e5 E6 e6 s 6 s 5 Bieniawski (1970)
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kekuatan Jangka Panjang
Griggs, 1939 - Fundamental strength
Phillips, 1948 - True strength
Potts, 1964 - Time safe stress
Price, 1960 - Longterm strength
Vutukuri (1978) – Time dependent strength = maximum stress that
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Creep Pada
-ε
a
Uji Kuat Tekan
t
O
Uji Creep Kuat Tekan
Failure
I
tidak ada creep
II
Creep stabil
III
Creep kestabilan semu
IVCreep tidak stabil
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Relaksasi Pada
-ε
a
ε
a
IVRelaksasi tdk stabil
III
Relaksasi kestabilan semu
II
Relaksasi stabil
ITdk ada relaksasi
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Rayapan
t
O
I
Rayapan
Primer
II
Rayapan Sekunder
Rayapan
III
Tersier
C
F
G
D
H
E
A
OA - Regangan elastik seketika
AC - Rayapan primer (transient creep) – laju deformasi menurun fungsi waktu - deformasi
elastik tertunda - jika tegangan dibebaskan sebelum melewati (C), terjadi instantaneous
recovery (CF) diikuti dengan delayed elastic recovery (FG).
CD - Rayapan sekunder (steady-state creep) – laju deformasi konstan
DE - Rayapan tersier (accelerated rate creep) – laju deformasi menaik fungsi waktu - runtuh
Jika tegangan tetap diberikan setelah (C) → rayapan sekunder dgn laju regangan konstan
& contoh mengalami deformasi permanen.
Jika tegangan dibebaskan sepanjang titik (CD), → deformasi permanen & tidak kembali ke
kondisi semula.
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Model Reologi
Model reologi untuk rayapan:
model sederhana - Hooke (elastis) & Newton (viskos)
model kompleks - Kelvin, Maxwell, dan Burger
Model Burger model kompleks yang paling banyak digunakan
karena dianggap mampu mengakomodasi tahapan dalam rayapan
Tahap regangan seketika & rayapan sekunder → model Maxwell
Tahap rayapan primer → model Kelvin
Tahap rayapan: regangan seketika, rayapan primer & rayapan
sekunder → model Burger [seri antara Maxwell & Kelvin]
representatif untuk kepentingan praktis
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Sederhana
1.
Hookean - Elastik
σ εE - Spring
ε σE
= G ,
G= modulus geser
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Sederhana
2.
Newtonian - Plastik Sempurna
σ ε σ 0 W
σ
o= μ W
Suatu material plastik sempurna adalah material yang tidak akan t erdeformasi sama
sekali selama tegangan yang diterimanya lebih kecil dari tegangan batas σ
o.
Jika tegangan yang diterima sama atau lebih besar dari batas tersebut (σ
o) , material
akan terus terdeformasi tanpa penambahan tegangan.
Model material tersebut adalah sebuah beban W diletakkan pada permukaan yang
memiliki koefisien gesekan tetap μ
t
εt
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Sederhana
2. Newtonian
–
plastik/Viscous
–
perfect/pure
d
stress
Shear
tetap
Viscocity
η γ
τ
η
σ
Δt
Δε
3
3
2
3
2
2
3
2
2
3
2
5
.
0
2
)
(
3
1
1
1
1
1
1
1
2
1
m ax
1
2
3
1
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Material elasto-plastik sempurna (material St. Venant)
Material St. Venant adalah material yang berperilaku elastik sempurna pada
aplikasi tingkat tegangan di bawah σ
o, dan plastik sempurna ketika σ
otersebut
tercapai.
Jadi, material ini adalah kombinasi dari suatu elemen elastik sempurna E dan
elemen plastik sempurna W yang disusun secara seri.
Reologi Sederhana
3. St. Venent
–
Elasto Plastik Sempurna
σ ε
E
W σ 0 σ 0 σ ε WT A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Kompleks
4. Maxwell
–
Elasto viscous
t
/E
E
t
Et
E
t
System
E
k
0
0
2 1 2 1Regangan seketika disusul dengan
kenaikan reganan secara linear
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Kompleks
4. Kelvin
–
Firm Viscous
t
ot
/E
3 E=
’ + ”
=
E
+
3
3
Et
0
1
e
E
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Kompleks
4. Generalized Kelvin
3 E1 E2t
/E
2
1
2
1
E
E
)
E
E
(
=
1 1
+
E
1 1
=
E
2 2
=
1
+
2
=
1
– ( /
E
1
) +
k
1
– ( /
E
2
)
+ (
E
1
+ E
2
)
=
E
2
(
1
+
E
1
)
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Reologi Kompleks
4. Burger
Model merepresentasikan model
material yang paling sederhana
daripada regangan pada saat
reganagan primer dan sekunder.
Model ini adalah yang paling
cocok untuk material sedimen
1= Delayed rate elasticity
2= rate viscous flow
G
1= delayed elasticity
G
2= elastic shear modulus
t
3 E1 E2 3)
2
-3(1
k
3
e
G
3
G
3
3G
9k
2
)
(
e
1
k
k
2
1
t
G
1
1
1
1
2
1
1
1
2
t
t
1
2
1 1 1E
t
t
t
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Model Reologi untuk Tipe Batuan
yang Berbeda
(Lama & Vutukuri, 1978)
Jenis
batuan
Model
Reologi
Perilaku
Sumber
Batuan keras Hookean Elastik Obert dan Duvall, 1967
Batuan pada umumnya Kelvin Viskoelastik Salustowicz, 1958
Batuan pada kedalaman yang cukup
besar Maxwell Viskoelastik Salustowicz, 1958
Batuan yang dibebani untuk jangka pendek
Generalized Kelv in atau
Nakamura Viskoelastik Nakamura, 1940
Sandstone, Limestone, batuan lain Model Hooke diparalel
dengan Maxwell Viskoelastik Ruppeneit dan Libermannn, 1960
Batubara Modified Burger Viskoelastik Hardy, 1959; Bobrov, 1970
Dolomit, Claystone, dan Anhydrite Model Hooke dan sejumlah
model Kelvin secara seri Viskoelastik Langer, 1966, 1969
Batuan Carboniferous Kelvin Viskoelastik Kidybinski, 1966 Batuan Carboniferous St Venant paralel dengan
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Simbol
= tegangan
= regangan geser
= regangan
= koefisien gesek
E = Modulus Young
= koefisien viskositas
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n E ( ) 3 t t 3 1 ( ) E t e E t 3 ( ) t E t E t 3 E 3 t /E t / E 3 E t t /E2 E 1 3 1 3 2 E 2 1 1 3 2 1 2 ( ) 1 3 E t t e E E t Model
Reologi Model mekanik
Hubungan regangan-waktu
Diskripsi Model Rumus Grafik
Hooke
Regangan elastik seketika Newton
Rayapan sekunder Kelvin
Rayapan primer Maxwell
Regangan elastik seketika dan rayapan sekunder Burger
Regangan elastik seketika, rayapan primer dan sekunder
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva Creep
Grafik Rayapan, Station 3 Slice 3 (Regangan V s Waktu), Dinding Kiri
y = 0,2549x0,3465 R2 = 0,9967 y = 0,0006x + 1,2542 R2 = 0,8509 y = 0,0261x R2 = 1 0,00 0,20 0,40 0,60 0,80 1,00 1,20 1,40 1,60 1,80 0 100 200 300 400 500 R e g a n g a n ( x 0 , 0 0 1 )
KURVA RAYAPAN SAMPEL C 02
0.0 0.5 1.0 1.5 2.0 2.5 0 20 40 60 80 100 120 140 160 180 200 220 240 260 Waktu (jam) R e g a n g a n ( % ) REG AKSIAL
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva Rayapan Umum - Regangan
=
e
+ (t) + At +
T
(t)
= regangan total
e
= regangan elastik seketika
(t) = fungsi regangan - rayapan primer
At
= fungsi regangan linier terhadap waktu - rayapan sekunder
T
(t) = fungsi regangan - rayapan tersier
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Kurva sederhana rayapan primer yang cocok, (t) = At
n
Andrade (1910): rayapan pada logam lunak, (t) = At
0.33
Rayapan pada massa batuan perambatan rekahan
Tahap rayapan primer: batuan beradaptasi dengan tegangan yang
diaplikasikan dan perambatan rekahan berjalan lambat hingga
mencapai stabil hampir mendekati konstan.
Tahap rayapan sekunder: kerusakan batuan semakin bertambah
hingga pada akhirnya mencapai tahap tersier terjadi percepatan
perambatan rekahan yang tidak terkontrol dan batuan mengalami
runtuhan.
Pada suhu kamar dan tekanan atmosfir, rekahan mikro berperan
dominan dalam perilaku rayapan batuan, terutama pada batuan
dengan kekuatan lebih rendah dibandingkan dengan kekuatan butir.
Rekahan mikro akan meningkatkan efek pada tahap rayapan tersebut.
Beberapa orientasi rekahan akan menjalar pertama kali sebagai
tekanan minimum kritis dan diikuti oleh rekahan lainnya, dimana
sebagian kecil orientasi akan menimbulkan rayapan sekunder. Pada
tahap akhir, karena kerusakan semakin besar pada spesimen,
perambatan rekahan menjadi tidak stabil dan memberikan rayapan
tersier (Lama & Vutukuri, 1978).
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Faktor Yang Mempengaruhi Rayapan
Jenis Beban
Wawersik & Brown (1973): Rayapan UCS & UTS batu granit Westerly
-percepatan rayapan meningkat sedikit demi sedikit hingga tercapai rayapan
tersier. Sebelum contoh runtuh ada tanda -tanda keruntuhan yang
ditunjukan oleh pengukur deformasi. Sedang pada beban tarik, rayapan
tersier terjadi begitu cepat dan tidak ada tanda-tanda sebelum terjadi
keruntuhan.
Chugh (1974): Rayapan UCS & UTS - laju rayapan UTS batu pasir = 6 kali
laju rayapan UCS batupasir. Laju rayapan UTS batu gamping & granit = x
kali laju rayapan UCS batu gamping & granit.
Tingkat Tegangan
Besarnya rayapan = f(tegangan yang diterima batuan).
Jika tegangan yang diterima kecil → regangan yang terjadi terlampau kecil.
Jika tegangan yang diberikan besar → kurva akan langsung menuju tahap
tersier & disusul dgn keruntuhan & tahap ini berlangsung sangat cepat.
Afrouz dan Harvey (1974) melakukan uji batuan yang berbeda yaitu dalam
kondisi jenuh air dan kering pada tingkat tegangan yang berbeda dan
memperoleh data bahwa pada tingkat beban dua kali lipat rayapan
sekunder naik 90% sedangkan rayapan primer naik 50%-80%.
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Faktor Yang Mempengaruhi Rayapan
Kandungan Air dan Kelembaban
Griggs (1940) batuan Alabaster yang dicelup dalam larutan HCl &
kecepatan rayapannya lebih cepat dibandingkan dalam air walaupun
kelarutannya lebih kecil tapi bukan fungsi waktunya.
Kanagawa & Nakaarai (1970) pada batusabak (slate) dan porfirit kondisi
kering laju regangan awalnya lebih besar 2-5 kali, tetapi setelah 20-100 hari
laju regangan pada kondisi rayapan sekunder cenderung sama. Jenis
batuan yang berbeda akan mempunyai kemampuan untuk menyerap air
yang berbeda khususnya pada batuan sedimen. Afrouz & Harvey (1974)
menyatakan bahwa pada batuan lunak (soft rock) yang jenuh, laju rayapan
akan meningkat, sebesar tiga kali pada batubara dan delapan kali pada
batuserpih (shale)
Faktor Struktur
Lacomte (1965) meneliti pengaruh ukuran butiran terhadap perilaku
rayapan pada batu garam (salt-rock ), peningkatan ukuran butir mengurangi
kecepatan rayapan.
Temperatur
Mc Clain dan Bradshaw (1970) pengaruh panas pada pilar batugaram
-pemanasan meningkatkan laju regangan sekitar 100 kali.
Kuznetsov dan Vashcillin (1970) menguji batupasir menyatakan bahwa
deformasi rayapan sekunder akan meningkat dengan meningkatnya
temperatur.
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Analogi Uji Rayapan vs. Uji UCS
Uji rayapan
Uji kuat tekan uniaksial
Regangan elastik seketika
Penutupan rekahan
Rayapan primer
Deformasi elastik sempurna
Rayapan sekunder
Perambatan rekahan stabil
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Hubungan -
Untuk Perilaku Batuan
Elastik Linier & Isotop
[
1
,
2
,
3
] = f [
1
,
2
,
3
]
L/D=2
0.5 L
0.5 L
D + D
2 1 3T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
–
Batuan Elastik Linear & Isotrop
1. Batuan dikenakan tegangan sebesar
1pada arah (1), sedangkan pada arah (2) dan
(3) = 0
E
1 1E
1 2E
1 32. Batuan dikenakan tegangan sebesar
2pada arah (2), sedangkan tegangan pada
arah (1) dan (3) = 0
E
2 1E
2 2E
2 33. Batuan dikenakan tegangan sebesar
3pada arah (3), sedangkan tegangan pada
arah (1) dan (2) = 0
4. Batuan dikenakan tegangan
E
3 1E
3 2E
3 3 3 2E
E
total
#
(1)
arah
pada
1 1 1 3 1E
E
total
#
(2)
arah
pada
2 2 2total
#
(3)
arah
pada
3 3 3T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
2. Jika tidak pada arah prinsipal maka hubungan regangan tegangan adalah:
i bervariasi dari 1 sampai 3
j bervariasi dari 1 sampai 3
N
E
νE
1 11
1.
Bentuk umum hubungan
adalah sebagai berikut (arah prinsipal):
N =
1+
2+
3i bervariasi dari 1 sampai 3.
d
ij= 0 jika i j
d
ij= 1 jika i = j
ij ij ijN
E
νE
1
33
32
31
23
22
21
13
12
11
: i
tensor
Stress
33
32
31
23
22
21
13
12
11
: i
tensor
Strain
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
3. Bentuk umum hubungan tegangan dan regangan adalah sebagai berikut :
i
=
i
+
i
(arah prinsipal)
=
1
+
2
+
3
i bervariasi dari 1 sampai 3
)
2
1
)(
1
(
E
)
1
(
2
E
G
Geser
Modulus
dan
dikenal sebagai koefisien Lame
4. Jika tidak pada arah prinsipal maka hubungan & :
ij
= 2
ij+
x
iji bervariasi dari 1 sampai 3
j bervariasi dari 1 sampai 3
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Hubungan & Pada Bidang Untuk
Perilaku Batuan Elastik Linier & Isotrop
Untuk menyederhanakan perhitungan hubungan antara
tegangan dan regangan maka dibuat model dua dimensi di
mana pada kenyataannya adalah tiga dimensi.
Model dua dimensi yang dikenal adalah :
Regangan bidang ( plane strain)
Tegangan bidang ( plane stress)
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Regangan Bidang (Plane Strain)
Misalkan sebuah terowongan yang mempunyai sistem sumbu
kartesian x, y & z dipotong oleh sebuah bidang dengan sumbu x, y,
sehingga :
z
= 0
yz
= 0 (
yz
=
23
)
xz
= 0 (
xz
=
13
)
X
Y
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n xy y x xy y x y x z xy xy xy xy xy xy x y x y y y x y x x x y y x x y z x y y y x y x y x z y x x y x z y x z z
E
E
E
E
E
dan
dengan
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
E
0
0
0
)
2
1
)(
1
(
)
1
(
)
2
1
)(
1
(
0
)
2
1
)(
1
(
)
2
1
)(
1
(
)
1
(
)
(
)
1
(
2
)
2
(
)
2
1
)(
1
(
)
2
1
)(
1
(
)
1
(
)
2
(
)
2
1
)(
1
(
)
2
1
)(
1
(
)
1
(
)
)
1
(
)
1
(
1
)
(
1
)
(
1
)
)
1
(
)
1
(
1
)
(
1
)
(
1
)
(
0
)
(
12 12 2 2 2 2 2 2T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Tegangan Bidang (Plane Stress)
Pada tegangan bidang maka seluruh tegangan pada salah satu
sumbu sama dengan nol.
z
= 0,
xz
= 0,
yz
= 0.
yz
xz
z
xy
xy
x
y
y
y
x
x
G
E
E
0
)
(
1
)
(
1
x y y y x x y x z zG
E
E
E
)
(
)
1
(
)
(
)
1
(
)
(
0
#
2 2 y yZ
z= 0 &
z= 0
x xT A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Symmetrical Revolution
Jika sebuah benda berbentuk silinder diputar pada sumbunya
maka benda tsb dapat diwakili oleh sebuah bidang.
Karena sumbunya merupakan sumbu simetri maka benda tsb
cukup diwakili oleh bidang yang diarsir
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Contoh Metode Perhitungan
Analisis Dengan FEM
Untuk memperkirakan deformasi yang terjadi pada
permukaan tanah
Model dianggap sebagai suatu massa yang kontinu
2 Pendekatan analisis yaitu, penurunan tekanan hidrostatis
lumpur dan adanya rongga (cavity) bawah tanah
Model Analisis
Model Axisymmetric
Model Plainstrain
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Model Axisymmetric
Bentuk Original
Load LoadPotongan Model
Load LoadModel 2D yang dianalisis
Load
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
T A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Model
A x i s y m m e t r i c
Keseluruhan
Kepundan LubangPotongan Model
A x i s y m m e t r i c
Kepundan Lubang Pembawa LumpurModel
A x i s y m m e t r i c
Yang DIanalisis
Kepundan Lubang Pembawa LumpurT A 3 1 1 1 M e k a n i k a B a t u a n – P e r i l a k u B a t u a n
Pendekatan Pemodelan Numerik
Pemodelan dilakukan dengan dua kondisi pendekatan
Kondisi 1, Pemodelan massa batuan tanpa material lumpur
• Analisis pada penurunan profil permukaan tanah akibat adanya lubang
saluran mud diapir dan penurunan tekanan hidrostatis dari lumpur di bawah
tanah
• Lumpur dianggap sebagai material yang bersifat hidrostatis, dan pemodelan
dilakukan dengan mengganti material lumpur dengan memberikan tekanan
hidrostatis kepada massa batuan
• Tekanan hidrostatis akan menurun seiring dengan keluarnya lum pur ke
permukaan