TEKANAN DROP di PIPA
4.1 Sifat Aliran Pipa di The dua jenis aliran; laminar dan turbulen. Dalam aliran laminar partikel fluida individu mengikuti jalur yang sejajar sehingga mereka mempertahankan posisi relatif sama di penampang berturut-turut. Arus alam ini dikaitkan dengan kecepatan rendah. Dalam aliran turbulen partikel fluida individu memiliki gerakan irreguler sekunder ditumpangkan pada pokok atau rata-rata arah gerakan dan pencampuran menyeluruh cairan berlangsung.
Percobaan dari Reynolds pada tahun 1883 adalah yang pertama untuk menunjukkan laminar dan turbulen. Ia melakukan serangkaian percobaan menggunakan teknik injeksi pewarna untuk mengamati sifat aliran sebagai kecepatan dalam pipa meningkat.
Pada alow kecepatan Dyeline tetap benang ramping memperluas panjang penuh pipa (Fig.4.1a). Cairan muncul bergerak dalam lapisan, atau lamina, dan karenanya sifat aliran ini disebut laminar. Pada kecepatan tertentu, disebut kecepatan kritis yang lebih rendah (LCV), Reynolds mengamati ketidakstabilan dalam Dyeline
(Gambar 4. 1b). Sebagai kecepatan meningkat, ketidakstabilan ini meningkat dalam intensitas sampai kecepatan korespondennya dengan kecepatan kritis atas (UCV) tercapai. Daerah aliran dibatasi oleh LCV dan UCV disebut zona transisi. Pada
kecepatan kritis atas Dyeline tersebut, tiba-tiba, benar-benar rusak dan ini tersebar di seluruh aliran (Gambar 4.1c). Untuk semua peningkatan lebih lanjut dalam
kecepatan aliran Dyeline tetap dalam keadaan disebarkan, suatu sifat dari jenis aliran disebut turbulen
4.2 Pengantar Rugi Energi
Aliran fluida nyata turun setiap saluran yang accompained oleh kerugian enery dalam arah aliran. Dalam pipa kehilangan energi ini dikaitkan dengan gejolak jelous cairan (aliran laminar) resistansi gesek pipa turbulen) atau dengan
Masalah pipa hidrolik pengetahuan besarnya semua kerugian energi sangat penting sebelum
hubungan antara ukuran pipa, panjang, tingkat dan gradient hidrolik dapat dibentuk.
Beberapa peneliti telah merumuskan ekspresi varous untuk memperkirakan kehilangan energi
untuk pipa tertentu kondisi aliran. Rincian singkat dari perkembangan sejarah rumus ini dibahas
di bawah dalam urutan kronologis. Kerugian kecil yang terkait dengan non-keseragaman pipa
juga dibahas di bagian akhir dari bagian ini.
4.3 Defenition Kerugian Energi
Pertimbangkan pipa acara horisontal pada Gambar. 4.2
Prinsip Bernoulli diterapkan di antara (1) dan (2) memberikan
rumussss
Jika pipa horisontal, penampang seragam, dan mengalir penuh maka
rumusssss
dan rumussss
jika kehilangan kepala energi dinotasikan dengan itu
rumusss
Yaitu untuk pipa horizontal penampang seragam kehilangan kepala energi antara dua bagian
diberikan oleh perubahan tekanan kepala antara dua bagian.
Dalam hal ini
rumussss dan rumusss
Oleh karena itu (4.2)
4.4 Energi Kepala Loss di Laminar Aliran
Dalam laminar aliran kerugian enrgy dalam disebabkan oleh resistensi kental cairan sebagai
tegangan geser yang dihasilkan sebagai lapisan yang berdekatan lulus cairan satu sama lain.
Tekanan tersebut menyebabkan hilangnya seragam energi dalam arah aliran.
4.4.1 Hagen dan Poiseuille tahun 1840
Hagen dan Poiseuille bekerja mandiri, melakukan serangkaian percobaan untuk menyelidiki
kehilangan energi untuk aliran laminar dalam pipa. Selanjutnya aliran laminar pemerintahan
hukum dalam pipa melingkar berasal teoritis.
Silinder Dianggap cairan dari panjang dL dan jari-jari r terkandung dalam pipa dari radius R di
mana aliran adalah laminar. Biarkan perubahan tekanan sepanjang panjang silinder menjadi dp
dan tegangan geser pada keliling silinder menjadi τ dan bahwa pada dia dinding pipa menjadi.
(Gambar 4.4)
Untuk kesetimbangan dinamis gaya resultan tekanan dalam arah aliran harus sama dengan gaya
geser diciptakan oleh resistensi kental untuk aliran
Gaya geser viskos = gaya tekan resultan
yaitu
Pada dinding pipa
rumussss
sehingga Rumus
Persamaan ini menunjukkan bahwa stres τ geser bervariasi secara linear dengan peningkatan
radius r. Tegangan geser akan memiliki nilai maksimum pada dinding pipa ketika r = R, yaitu τ
=, dan memiliki nilai minimum ketika r = 0, yaitu r = 0. Distribusi tegangan geser antara
maksimum suatu nilai minimum adalah pertunjukan pada Gambar. 4.4.
Newton menunjukkan bahwa untuk aliran laminar tegangan geser τ berhubungan dengan
kecepatan aliran dengan ekspresi
rumussss
Dimana = viskositas dinamis dari fluida.
Menyamakan ekspresi untuk τ dari eqns (4.3) dan (4.5) memberikan
rumusss
Oleh karena itu rumussss
terpadu rumussss
Dimana C = konstanta integrasi.
Untuk stabilitas nilai C diasumsikan bahwa tidak ada gerakan relatif antara dinding pipa dan
lapisan yang berdekatan cairan. Ini berarti bahwa kecepatan aliran pada batas adalah nol, yaitu
ketika.
rumusss
Oleh karena itu rumusss dan rumusssss (4.7)
Persamaan (4.7) menunjukkan bahwa distribusi kecepatan dalam pipa bersifat parabolik. Kecepatan akan maksimal ketika nilai r adalah nol.
rumusss
dimana d = rumussss
distribusi parabola kecepatan antara nilai minimum dan maksimum menunjukkan bahwa distribusi alam ini kecepatan rata-rata aliran v sama dengan satu-setengah dari kecepatan maksimum
rumusss
Oleh karena itu rumussss (4.8)
Jika Pertimbangkan kehilangan energi antara ayat (1) dan ayat (2) Gambar. (4.4) yang kita miliki dari eqn (4.1) yang
Head loss energi = =
Tapi dalam kasus ini
Persamaan di atas disebut persamaan Poiseuille untuk aliran laminar. Hal ini jelas bahwa hilangnya kepala energi per unit panjang pipa / L sebanding dengan
kecepatan rata-rata aliran v dan bahwa kerugian independen dari kekasaran yang dinding pembatas.
4.5 hilangnya energi di The Turbulent Arus
Dalam aliran alam ini kehilangan energi dikaitkan dengan tegangan geser yang disebabkan oleh tahanan gesek dinding pipa.
4.5.1. Darcy Weisbach Formula Pada tahun 1850 Darcy Weisbach dan sebagai akibat dari percobaan pipa menyimpulkan ekspresi atas hilangnya kepala energi dalam pipa beroperasi di bawah kondisi yang bergolak.
Pertimbangkan silinder cairan dari panjang L dan jari-jari R seperti ditunjukkan pada Gambar. 4.5. Gaya yang bekerja pada silinder cairan adalah kekuatan karena
resistensi gesekan dinding pipa. Karena kecepatannya adalah konstan dan tidak ada akselerasi, resultan dari tesis dua kekuatan dalam arah aliran harus nol. Karenanya yaitu rumussss
karya Dancy dan Weisbach menyarankan bahwa tegangan geser adalah proportiona dengan kuadrat kecepatan rata-rata, yaitu
Oleh karena itu rumusss
Dimana c = konstanta proporsionalitas. Menyamakan ekspresi untuk memberikan Oleh karena itu rumusssss
Dari eqn (4.1) = rumussss Subsituting untuk dp rumussss
Mengalikan atas dan bawah dengan 2 memberikan rumussss
Dimana λ = 8c / p
Persamaan di atas disebut sebagai Darcy Weisbach Persamaan untuk aliran turbulen dalam pipa. The koefisien λ adalah berdimensi, seperti yang ditunjukkan dalam bagian 1.5.3 / dan umumnya disebut koefisien gesek Darcy.
Persamaan (4.10) menunjukkan bahwa gradien hidrolik hf / L yaitu The head loss energi per satuan panjang pipa sebanding dengan kuadrat dari kecepatan rata-rata yaitu
rumussss
Karya Poiseuille dan Darcy menunjukkan bahwa hukum yang mengatur kehilangan energi dalam aliran laminar dan turbulen bersifat cukup berbeda.
4.5.2 Reynolds 1883
Di wilayah aliran laminar garis lurus diperoleh dengan kemiringan sama dengan 1. Ini menegaskan persamaan Poiseuille, sebagai hasil menunjukkan bahwa
kehilangan energi per unit panjang pipa L langsung proportinal dengan kecepatan rata-rata aliran v, yaitu.
Dalam zona transisi aliran tidak stabil dan hasilnya adalah alam nonlinear. Itu ada kedepan tidak mungkin untuk membangun hubungan yang pasti untuk
menjembatani kehilangan kepala energi dan kecepatan aliran.
Hubungan garis lurus diperoleh di zona aliran turbulen. Namun, gradien garis ini bervariasi untuk pipa yang berbeda: untuk pipa halus gradien serendah 1-7 tercatat yang menunjukkan adanya hubungan dalam bentuk; untuk pipa kasar gradien apporached nilai 2-0, yaitu. Hasilnya menunjukkan bahwa pada aliran turbulen kehilangan kepala energi dipengaruhi oleh kekasaran dinding pipa. Hal ini akan dibahas lebih lanjut dalam bagian 4.4.3
Gambar 4.6 juga menunjukkan bahwa ada dua kecepatan kritis, satu disebut kecepatan critial rendah (LCV), yaitu kecepatan di mana aliran laminar menjadi tidak stabil, dan yang lainnya kecepatan kritis atas (UCV), ketika aliran menjadi turbulen sepenuhnya. Reynolds, dalam karyanya, menunjukkan bahwa besarnya kecepatan kritis bervariasi dari pipa. Dalam upaya untuk merasionalisasi sifat aliran dan faktor yang mempengaruhi kecepatan kritis, ia menganggap bahwa aliran dalam pipa tergantung o kecepatan rata-rata aliran v, diameter pipa d, dan kepadatan p dan viskositas dinamis dari cairan. Hal ini dapat ditunjukkan dengan analisis dimensi yang tesis variabel mungkin dinyatakan sebagai kelompok
berdimensi, disebut sebagai bilangan Reynolds R mana Reynolds number rumussss
Dimana v = μ / ρ = viskositas kinematik
dan untuk R, nilai lebih besar dari 4000 sifat aliran turbulen, yaitu Laminar R <2000
Transititon 2000 <R <4000 Turbulent 4000 <R
Bilangan Reynolds adalah propotinal dengan rasio gaya inersia / gaya viskos. Ini idicates bahwa nilai-nilai rendah flor R, kekuatan akan bersifat lebih dominan kental dan alirannya lminar. Pada nilai-nilai tinggi dari R, predomintes gaya inersia dan sifat aliran turbulen. Jelas nilai bilangan Reynolds adalah standart dimana sifat aliran dapat diklasifikasikan.
4.5.3 Hubungan antara Darcy Gesekan Koefisien λ dan Reynolds Number Re Laminar Aliran Hal ini mudah untuk membandingkan kerugian head energi yang diberikan oleh persamaan Darcy Weisbach dan Poiseuille, yaitu
Darcy Weisbach Poiseuille rumussss
oleh karena itu rumussss (4.11)
Atau mengambil log dari kedua belah pihak, Log λ = - logRe + log 64
Yaitu hubungan antara log λ anf log Re, plot sebagai garis lurus dengan gradien -1-0 dan intercept pada sumbu λ log sama untuk login 64.
Turbulent Arus
Reynolds menunjukkan bahwa pada aliran turbulen kehilangan kepala energi dipengaruhi oleh kekasaran dinding pipa. Jika ukuran linear dari dinding pipa raoughness adalah dilambangkan dengan k (Gambar 4.7.) Dapat ditunjukkan oleh analisis dimensi itu.
rumusss
Dimana ρvd / μ = Reynold number Κ / d = Koefisien kekasaran efektif
Membandingkan eqn (4.12) dengan Dancy Weisbach eqn (4.10) menunjukkan bahwa koefisien gesek Darcy λ merupakan fungsi dari kedua Re dan k / d, yaitu Oleh karena itu rumussss
Beberapa penelitian telah merumuskan berbagai hubungan antara λ dan Re untuk aliran turbulen turbulen di kedua pipa halus dan kasar.
4.5.4 Blasius 1913
Untuk aliran turbulen dalam pipa halus Blasius menyimpulkan ekspresi berikut rumussss
rumusssss
4.5.5 Stanton dan Pannel 1914
Mereka menegaskan hubungan Blasius untuk nilai bilangan Reynolds kurang dari 10 x 10. Untuk nilai Re yang lebih besar dari mereka menganggap bahwa nilai-nilai m dalam hubungan harus ditingkatkan sebagai nilai Re meningkat.
gambarr
4.5.6 Nikuradse 1930 Menggunakan enam artivicially pasir yang kasar pipa Nikurades menghasilkan λ sebuah verseus Re, hubungan atas berbagai Re. Nilai-nilai k / d untuk pipa ini berkisar,033-0,000986 dan menghasilkan kurva yang ditunjukkan pada Gambar 4.8.
4.5.7 Karman dan Prandtl Dalam aliran turbulen terdapat lapisan cairan yang berdekatan dengan dinding pipa di mana aliran sepenuhnya laminar. Di wilayah ini kecepatan aliran meningkat lineraly dengan jarak dari dinding pipa. Lapisan ini disebut sebagai sublyer laminar. Pekerjaan lebih lanjut dikembangkan oleh Karman dan Prandtl menyoroti pentingnya sublapisan laminar:
Ketebalan δ laminar sublayer adalah sedemikian rupa sehingga rougness dari dinding pipa tidak menembus ke dalam reigion utama aliran. Pipa berperilaku seolah-olah halus.
Ketebalan sublapisan laminar sama dengan kekasaran dinding pipa.
The tickness dari sublapisan laminar ditembus oleh kekasaran dinding pipa. Turbulance mendominasi dan laminar sublayer yang discrupted.
Karya Karman dan Prandtl menghasilkan pengembangan dari dua persamaan lebih lanjut untuk aliran turbulen dalam pipa:
Hukum Smoooth (aliran Turbulent) rumusss
Hukum kasar (Turbulent Flow) rumussss
4.5.8 Colebrook Putih 1939
Colebrook dan putih dikombinasikan hukum halus dan rought dari Karman dan Prandtl untuk mengembangkan ekspresi yang akan mewakili rentang aliran turbulen seluruh dari λ dibandingkan diagram Re. Ekspresi ini
Rumus
dan disebut formula transisi Colebrook-White. Pada nilai-nilai rendah Re istilah kedua mendominasi dan hukum mulus didekati. Pada nilai-nilai tinggi dari Re istilah pertama mendominasi dan hukum kasar didekati.
4.5.9 Moody 1994
Karya murung memuncak int pengembangan standart λ versus kurva Re, yang menunjukkan hubungan antara λ, Re dan k / d dalam formula transisi Colebrook-White. Diagram ini, disebut diagram Moody, ditampilkan sebagai Fig.4.10.
4.5.10 Acker 1958
tersedia untuk solusi langsung. Ia memaparkan Hidrolika Penelitian Papers No.2 (Charts) dan No.4 (Tabel) untuk desain hidrolik pipa dan saluran. Ini memungkinkan hubungan antara Q. kuantitas, diameter d, kecepatan v dan gradient hidrolik yang akan didirikan sekilas untuk berbagai nilai koefisien kekasaran k.
4.6 Kerugian Kecil
Terlepas dari kerugian anergi kental dan gesekan, ada kerugian kecil lainnya yang terkait dengan masalah pipa. Ini terjadi karena gangguan aliran, misalnya, at.bents, perubahan dalam bagian dan semua pipa pas. Mereka disebut kerugian kecil karena mereka sering dapat diabaikan, terutama di pipa panjang di mana kerugian akibat gesekan yang tinggi sebanding dengan kerugian kecil. Namun, dalam pipa pendek, particicullary mereka dengan sejumlah besar alat kelengkapan, efek dari kerugian kecil akan proporsional lebih besar, dan harus dipertimbangkan. Kerugian tersebut dianggap terjadi secara lokal pada gangguan pada aliran.
Kerugian kecil biasanya berhubungan dengan perubahan kecepatan, baik dalam jarak atau arah. Ini telah ditunjukkan oleh percobaan yang besarnya kerugian kira-kira sebanding dengan kuadrat dari kecepatan manusia. Oleh karena itu adalah praktik commom untuk mengungkapkan kerugian kecil sebagai fungsi dari head kecepatan dalam pipa. Yang menunjukkan kerugian kecil oleh, maka
yaitu Rumusssss (4,18) dimana
Atau, kerugian kecil dapat dinyatakan dalam hal panjang lurus pipa l, biasanya dinyatakan sebagai n kelipatan dari diameter pipa d, untuk memberikan kerugian head setara. Jumlah tersebut yang sebenarnya pipa panjang L dan panjang setara tambahan. L kemudian digunakan int persamaan gesekan pipa normal,
Rumussssssssss (4.19)
Namun, metode ini harus dianggap sebagai perkiraan saja karena tidak hanya dengan panjang setara dengan pipa lurus tergantung pada hukum gesekan pipa tetapi juga sampai batas tertentu pada diameter pipa.
Nilai-nilai K dan l / d = n untuk semua jenis fitting pipa dan perubahan dalam bagian yang rinci dalam Manual of British Rekayasa Air practive valume II. Beberapa nilai-nilai khas yang ditunjukkan dalam tabel 4.1
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan turbulen Aliran Lanjutan Turbulent Flow:
Pemerintahan eqution untuk aliran turbulen adalah persamaan Darcy Weisbach Rumussssssss
Hubungan ini menunjukkan bahwa gradien hydraukic sebanding dengan kuadrat dari kecepatan rata-rata, yaitu
Rumussssss
Aliran turbulen terjadi untuk Re nilai lebih besar dari 4000, yaitu Rumusssss
Hubungan antara x dan Re adalah sebagai berikut: Aliran laminar dalam semua pipa rumussss
The panjang dan diameter pipa tersebut yang tercatat. Pipa ini diposisikan dalam sistem eksperimental yang diperiksa menjadi horizontal. (1)
Tekanan rekaman yang terhubung ke manometer merkuri dan setiap int terjebak sistem ini explled.
Dengan nol debit perbedaan awal dalam kadar merkuri dalam tungkai manometer diperiksa menjadi nol.
Katup kontrol aliran telah disesuaikan untuk memberikan kemungkinan trought aliran maksimum pipa. Kondisi diizinkan untuk menenangkan sebelum Q debit dan te tingkat air dan dalam anggota badan manometer dicatat.
Temperatur air tercatat.
Bilangan Reynolds untuk aliran dalam pipa dihitung memeriksa tanggal aliran itu turbulen di alam.
Debit berkurang dalam langkah-langkah dan serangkaian membaca Q, dan dicatat untuk menutupi berbagai turbulen, transisi dan kondisi aliran laminar dalam pipa. Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan Aliran turbulen Lanjutan
Catatan: perhitungan Re, untuk setiap debit (sebagai percobaan berlangsung) memastikan bahwa sejumlah memuaskan membaca direkam untuk setiap jenis aliran, yaitu
Beberapa bacaan yang diambil dengan Re> 4000 (turbulen)
Beberapa bacaan yang diambil dengan 4000> Re> 2000 (transisi) Beberapa bacaan yang diambil dengan 2.000> Re (laminar)
Manometer air digunakan ketika sensitivitas manometer merkuri menjadi terlalu samll.
observasi
Panjang pipa L = 524 mm Diameter pipa D = 3,0 mm Suhu Air = 9,5 C
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan Aliran turbulen Analisis Lanjutan Contoh perhitungan:
Pertimbangkan hasil pertama disajikan dalam tabel 4.2
Rumusssssssssssssss Dari lampiran fig.A1 a viskositas dinamis air sesuai dengan suhu 9,5 oC adalah 13,2 x 10-4 Ns/m2, karena itu Rumussss
Darcy gesekan koefisien x (didirikan dari rumus Darcy Weisbach)
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: laminar, transisi dan turbulen Gambarrrrrr Variasi hf / L dengan v ditampilkan dalam bentuk grafik.
Pada rendah mengalir hubungan garis lurus diperoleh (Gambar 4.18). Hal ini menunjukkan pada gradien hidrolik berbanding lurus dengan kecepatan v, yaitu Rumussssssss
Pada relativitas tinggi mengalir hasilnya menunjukkan bahwa gradien hydrulic sebanding dengan beberapa kekuatan m dari kecepatan, yaitu
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan turbulen Aliran Lanjutan Rumusssssss
Terhadap resiko Wich adalah persamaan garis lurus di mana log c adalah intersep pada log () sekarang ploted log v
Dari grafik (Fig.4.19) jelas bahwa terdapat tiga zona distinet perilaku aliran. Hal ini dimungkinkan dengan kecepatan kritis di mana transisi dari satu aliran ke yang lain terjadi.
Kecepatan rendah kritis = 0,89 ms Kecepatan kritis atas = 0.89 ms
Kecepatan ini sesuai dengan bilangan Reynolds kritis (). Thereforce Rumusssss
Untuk nilai Re kurang dari 2023, aliran laminar. Untuk nilai Re parutan dari 3864, aliran turbulen.
Sebuah analisis regresi diterapkan pada hasil yang disajikan pada log () log-v grafik memberi nilai berikut:
Rumussss
Untuk menentukan variasi dari Darcy koefisien gesekan λ dengan bilangan Reynolds Re dalam bentuk λ =, hubungan logaritmik serupa digunakan, yaitu
Rumussssss
Sekali lagi, analisis regresi diterapkan pada hasil yang disajikan pada log λ vs log Re grafik (Figh4.20) memberikan hasil yang ditunjukkan pada tabel 4.3
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan Aliran turbulen Lanjutan TABELLLLLLL
kesimpulan
Telah terbukti bahwa untuk aliran dalam pipa terdapat zona theree distined perilaku aliran. Ini disebut laminar, transisi dan turbulen.
The kecepatan kritis untuk changeover dari laminar-transisi dan aliran transisi-turbulen yang ditemukan 0.89ms dan 1.70ms masing-masing. Untuk pipa particicular diuji kecepatan ini sesuai dengan bilangan Reynolds kritis 2023 dan 3864 masing-masing. Nilai-nilai ini mengkonfirmasi hasil yang berlaku umum untuk laminar, transisi dan aliran turbulen, yaitu
Laminar Re <2000
Transisi 2000 <Re <4000 Turbulent 4000 <Re
Hasil percobaan menunjukkan bahwa untuk aliran laminar gradien hidrolik adalah berbanding lurus dengan kecepatan rata-rata aliran v
Percobaan 4.1 Pipa Gesekan: Laminar, Transisi dan Aliran turbulen Lanjutan
hasil ini di agrretment dengan hukum Poisseuille untuk aliran laminar dalam pipa. Untuk zona aliran turbulen penelitian menunjukkan bahwa
Rumusssssssss
Hasil ini di agreetment dengan karya Reynolds, yang menemukan bahwa untuk aliran turbulen dalam pipa.
Rumussssssssss
Percobaan itu tidak mungkin untuk mengembangkan hubungan yang pasti antara dan v int zona transisi karena sifat tidak stabil aliran.
Re ditemukan menjadi: Rumussssssssss
Percobaan 4.2 pipa Gesekan: Turbulent Aliran dalam Pipa Halus dan Kasar Obyek untuk menyelidiki hubungan antara:
(i) gradien hidrolik dan kecepatan v
(ii) Darcy koefisien gesekan λ dan bilangan Reynolds Re bergolak untuk
diterbangkan dalam tiga pipa kelancaran diameter yang berbeda dan dalam satu pipa artificialy roughned
aparat
A. Ada pipa halus diameter yang berbeda. Pipa plastik berdiameter 15-75, 17-0 dan 22-5 mm yang choses
B. Satu pipa artifisial roughned (18mm diameter internal)
C. konstan stabil suply air dengan rata-rata dari berbagai laju aliran Perangkat D. Sebuah pengukur tekanan: air manometer
Fasilitas pengukuran E. Debit F. Stopwatch
G. Thermometer
