60 領域核の 超変形バン ド

「不 安定核^の構造 と反 応」

一

_E13

一

陽 子 過剰 A

^〜

_{60 領域核} の 超変形 ^{バ ン} ド

Abstract

九 大理 ^、 理 硬 　福 岡教 育大

間所 秀樹 松 崎 昌之

　 相 対論 的 平均 場^モデ^ル を用^いて

、

質 量 数

60

_{領 域}の超変形バ ンドの研究を行なっ た

。

我^{々 の}計算^は

、

^60Zn

、

^62Zn

の超変 形バ ンドの慣 性^モ

ー

_メント

、

有効ア^ライ^ンメ^ント

、

四重極 変形な どの実験値を良 く再 現 す ること に成功^し

た

。

しか し

、

^{62Zn の}超変 形バ ンド に 関 して は

、

実験値^に対応^{するバンドがイ ラ ス}ト^{に はなら な い}

、

^という問 題 が ある こと が分^かった

。

我^々は

、

^SSNi の単

一

_{粒子レ ベ ル の実 験値と}

計算値と^の比較を行な^い

、

こ の問題が

、

₉₉₁₂軌 道 の^エネ ルギ

ー

_{の計算値が実験 値に比べて高過 ぎることか らきている}

、

と^いう^ことを見^い出した

。

1　 序章

1986 年に

152Dy

_において初^めての実験デ

ー

_{タ が得られて以来}

、

これ まで に質量数 ^ユ30

、

150

、

190

、

^さら^には

・

₈₀

といっ た領域^で数多 く^の超 変形^バンドが見^っかってき た

。

単

一

_{粒子 配位のグラフか ら は}

N 〜Z 〜

30のところに も大^{き な}変 形ギャ ップ が^でき^{る の で}

、

質 量数 60 領域^でも超変形状態^の存在^が予想^{さ れ ていた}。 1997 年に^62Zn に お^いて

、

こ の領 域の超変形^{バ ンドと して は}初^{め て となる}実 験デ

ー

_{タが得られ た}

国。 』

こ の領 域の超変^{形バ ンドは}

、

N

＝

Z ラ インに近く

、

β^＋崩 壊 に 対 して不 安定^{な ものが}大部分^である。 ま た

、

回転 角速度 が^{こ れまで に}発見^され て^いるもの の中^で最^{も 大 きい} （1

．

OMeV ^〜 1

．

6MeV ＞

、

_中性子

一

_{陽子 間}の残留相^互作 用 が 効く^ことが期 待さ れ る

、

と いっ た 興味深^い特徴があ^る

。

質 量 数 60領 域^の超 変 形バ ンドは

、

_超変形の新^{し い}領域^{と し て}非常^に注目される よう になってきてお り

、

近年

、

^い くっ か のグル

ー

_{プ が 平 均 場モデル に よ る研究を始め ている}

［

^{2，3，4，51}

。

今 回^の ト

ー

_ク

では

、

_最初に発 見^{さ れた}

^62Zn

^の超変形 バ^ンドと

、

ご く最近 報 告 され た^60Zn の超 変 形 バンド［6］^の計算結果^を紹 介す^る

。

2 　 定式 化

我^々が用^いたモデ^{ル は}

、

相 対諭的平均 場^モデル と呼 ばれ て^いる もので あ る

。

こ の モデ^{ル では}

、

_{原 子核}を

、

_核子と い くっか^の種 類^の中 間 子からなる相 対諭^{的 多}対系^{と し て}取 り扱^う。 通常

、

表 1の よう^な中 間子^を考 え^る

。

^{ま た}

、

ク

ー

_{ロ ン}

相^互作 用^を表 す光子^も含^める。 中間子場^と光子場^は

．

原子核^の状態^ベク トル に よ る古 典 的 期 待 値に置 き 換え^{る の で}

、

平 均 場 近 似^と呼^ばれ^る

。

^これ らの中間^子 （光子 ）^と核子^を含^{むラグラ ン}ジア^{ン は}

L

^ニ

LN

＋

C

。 ＋

L

． ＋

Lp

＋

LA

＋Li。t ＋ LNL。 ＋LNLw _，

（

¹

）

LiV　^＝

£ a　^＝

L_ω

＝

£ρ　^＝ LA

＝

Lint　

＝ CNL

σ　^＝

LNha

　^＝

ψ（iT

α

_∂

α

一

_{M ）ψ}

1

^（

^ea

^・

^x

^・・σ）

⁻ 1

，^・

^z

^・・，

− 1

^{・aP ・}

^・

^β＋

s

^・

^Z

^{・・w ・，}

− 1 ^{砺 ・}

^{勲 ・}

1 ^{晦 ・}

^P・・，

弟

^・

^F

^・・

^，

・

勲 一

_・

論

^・ψ^・・

一

・

凾

^・デψ

^・

^《

^一萌

^・

≒ ^{飄 ，}

1

　　3　 1₄ 言92^σ

一

lg3

^{σ ，}

1

^{・・幽 ）}

^{2 ，}

（2）

（3）

（

4）

（5）

（6）

（

7

_）

（

⁸

）

（

⁹

）

となる。 LN _，L_．，L_{ωiLp ，}LA は核 子

、

中間子 （光子 ）^の自由部 分^である

。

Li_。、は核子

一

_{中間子 （光 子）間の}

相

互 作 用 を表^し

、

^LNL ．

、

　LNLw はそ れぞれ ^σ 中間 子

、

　w 中間 子の自 己相 互 作 用 を表 す

。

^Ωαβ^，

R

αρ^，

F

．fi^{はそ れ ぞ れ}

Ω

α

_fi

距_aPFafi

＝

∂

α

^」ノ_ρ

一

_∂

β^ω

α

，

＝　　^∂α蔦³

−

_∂

β砿

一 ₉

ρ

P ’

a　

^X

　易³

，

＝ ∂α

Afi−

∂_βAα

，

（

¹⁰

）

（11）

（12）

一

_E14

一

_{研　究　会 　報 　 告}

ス ビ ン の 　^{ア イソス ン}（

T

_） 目

核子 ψ 歪 百 M

σ 中 間子 ^σ 0 0 m σ 9^σ，92，93

ω 中間^{子 ωα} 1 0 ^{η τ}

ω

9

ω，

^e3

ρ中間子 津 1 1 η1_ρ

9

ρ

光^子

．

4^α 1 o 0 e

表

¹

^：相対 論的平均場^モデ^{ル で}通常 考^{え られ る}核子

・

_{中間子 （光子 ）場}

．

_g．

，

_g

．

^と_9p^は核^子

一

_{中間子間相互作用の} 結合定数

、 g2

と

g3

は σ 中間 子の非 線 形 自己相 互作 用の結 合 定 数

、

^{c3 は ω} 中 間 子の非線形自己相互作用の結合 定数^{であ・該 続 繝 概 欄} （ク

ー

_{・湘 互繝 ）の結合定数は…}

隔

^である・

である。 変分原^理

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

^δ・

^{− 6fd}

^‘・£

^一

^・

　　　　　　　　

^（13）

か ら

、

核 子

、

中 間 子 それぞ^{れ に}対 す^る運動方程^{式 が}得^{られる の で}

、

中間 子^の場^を古 典 的^な平 均 場^{と して}扱 う近 似

（平均^{場 近}似 ）^{のも と で}

．

^これら^の運動方程式^を自^己無撞着^に解く^{こ と に よっ て}原 子核^を記^{述 する}

。

　 ^{この モ}デ^ルを回転系^に適 用す^る場合

、

非相対諭^{でよ く}知^{られているクラ ンキング}模^型の概 念 を採 リ入 れる

。

ま ず

、 x

軸回 リ に

一

_{様 な角速度Ω で回転する回転座標系を考える}

。

静^止系 （Txyz ）^と回転系 （t＝

yz

）^との関係^{式 は}

x

・

一

〔 1 ）

^{− xs ・}

（ i ）

^一

儲 ^{： 鑰 ： 毳 罫} ） （ 1 ）

¹

で表さ れ る

。

_{（14 ）式}か ら

、

^{こ の}回転系での計量テ^{ン ソ}ル は

9

”。

（

^x

）

^∂x

α

_∂

x

^β

＝ 　

万 石 7 ^ηαβ

・

C ^{冖 驚 1 讐 ）}

^，

（14）

（15）

となる

。

_静止系^{で の ラグラ ンジ アンをこの回}転 座標系^に移^し

、

回転座標系^{で の運}動方程^{式 を}作^る

。

こ の時

、

回転 系が非慣性系 な^{の で}

、一

般相^対論^{の手 法 を用いて}

一

_{般 共 変的な形で定式化 を行なうのが望ましい}

．

これ は

、 tetrad

f

^。rmalism と呼ばれ る 手法 ［7］^に従って行^なう^ことが^できる。 詳^{し くは}

、

_参考 文献

8

を参^{照 して頂 き たいn}

　

^{最終的に得られ る運動方程式 は}

^、

^{核子 場} （

Cb

^‘）^に対する

Dirac

方程式と

、

申間子場

・

_{光 子場}

（

^σ

，

^ω

，

p

，

^A

）

^に対す

るKlein

−

_GOTd。n 方 程 式

［

^・

^{・ （} 1

^▽

⁻

^y

）

^・

^{… 一}

^・・σ

^・

^…

^一

^Ω

^・

^{Lv ＋ Σ・・}

］ ^{thi 一}

^輪

　　　　　　　　 （ ^一

^▽

²

^{＋ mZ}

^一



^St2L9）

^・

^{− 9}

^・・

²

^＋

⁹

^・・

^{3 ＝}

^9。ρ

　　　 （ ^一

^▽2柳

乙 ^一

^Ω2LZ

）

^{ω゜＋・・}

｛ （

^W°

）

²

−

_（ω

）

²

｝

^ω゜

　　　　　　　 （ ^一

^{▽2 ＋ ml}

^一

^Ω2五

^呈 ）

^ρ゜

　　　　　　 （ 一

▽2

一

Ω2L

呈 ） ^・

⁴⁰

（ ^一

^▽

²

^{＋ mZ}

^一

^{Ω2（五。 ＋}

⁵

^。）2

）

^{ω ＋ ・・}

｛

^（ω゜）2

⁻

^（ω）2

｝

^ω

　 　 　 5，

＝　 9

．

_P

，

，

＝　 9pP3

，

＝

_{e ρP，}

＝　 9wjVi

（ ^一

^▽

²

^＋

擁 ^一

^Ω2（

^Lx

^＋

⁵

^・，

^）

²

）

^{ρ ； 9，ゴ・，}

　　 （ ^一

^▽2

^一

^Ω2（

^Lx

^＋

^s

^．）2

）

^A

^＝

^・ゴ，^，

（16）

（17）

（18）

（19）

（

20）

（21）

（22）

（23

）

になる

。

こ こ で

vO　^＝ v　 　＝

　

9

ω

^wo ＋9^ρρ

゜

　　　

（^{中性 子}

）

儲

^・

^一

^{，，ρ・． ，。・ （陽子ド}

　 ^g

^{ωω ＋ gρρ}

　　　

^{（中性子）}

儲 ^．

^{，，ρ＋，。 ，。子）}

^］

〔

24

_）

（25）

「不 安 定核^の構 造と反応」

一

_E15

一

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

^Ps

^{一 童} 鵡 ^… 重 ^蕨 _≒

^{・ ・，}

　 　 　

^・26・

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 i；1　 　 　 　 i

＝

1

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　  

^{一 随 一}

^発

^・

¹¹

^：t

： ^{一 1e73}

^・

冠

^・

^！

¹

_量

^・・、

^， 　 　

^・

²⁷

^・

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 i

＝ 1

　　　　　　i

＝ 1

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

^{… 魁 一}

^童

^・

^！ 甼 戒

^・

¹ _{≒ み} ^， 　 　

^{・28 ・}

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 たl　 　　 　　　 　　 　　　i＝1 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

N

　 　 　　 　 　 　　 　 　 　 　　z

　 　 　　 　 　　 　 　　 　　

^」。

⁻

^{」． ＋ゴ，}

^{一 Σ}

^ψ

¹

^・

学

^ψ・＋

^Σ

^ψ

¹

^{・ 1}

ヂ

^ψ・，

　 　 ^{（ 29}

^）

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 ‘＝1　 　 　 　i

＝

1

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

^雇

^届

^一

^£

^・

^；

^・

与

^・・

説

^・

¹

^・

_学

^・

ⁱ

^，

　 　

^（…

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 i

＝

l　 　 　 　 i

＝

1 であ る

。

^{ま た}

、

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 ^瞭

^{調 一}

^{1 （ ％}

^＝

^{2x ）}

ⁱ

^SX

^・

（ ii ^÷ _）

^，



^（31

^）

は

、

そ れぞれ核子場

、

^ベ ク トル場^{のス ピン}行 列^{で あ る}

。

^上記^の運 動 方 程 式^を導 出す^る際^{に は}

、

平 均 場 近 似^を行^なっ た

。

即 ち

、

核 子 場の演算子 を単

一

_{粒 子の}波 動 関 数 吻 で 展 開 し

、

中 間 子 場 は古 典 的平 均 場で置 き換 え た

v

こ の時

、

原 子 核の状 態ベ クトル は

、

ス レ

ー

_タ

ー

_{行列式で表さ れ る}

。

　　　　　　　

^{ψ ＝}

Σ

^{ψ・al ＋}

Σ ^嗣

^，

　 　 　 　 　

^{（32 ）}

　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　 　

i

　　 　　 　　　

i

　　　 　　　 　　　 　　 　　　 　　　^{σ → 〈 σ 〉 … σ}

，

　 　 　 （33 ） 　　　 　　　 　　　 　　 　　　 　　^wμ

一

_{→ 〈wp 〉　　≡　　ω}^μ

，

　　　　　　（34＞

i

^{原 子核〉}

　

^＝

　 H

^α

_！ p

^＞，

　 　 　 　 　 　 　 i （35＞

ここで

、

αf（^α

与 娠

^う

b

^{はそれぞれ核子の消 滅 （生成 ）演算子}

^、

^{反核子の消滅 （生成）演 算 子で あ る}

^。

^{な お}

^、

^{反 核 子}

か らの寄 与 は発散^{す る の で}

、

原 理 的 に は繰^{り込 み を}行^{な う必}要^{が あるが}

、

こ こ では繰^リ込みは行^{な わ ず}

、

_反核子

から く^る項^を落^{と した上で}

、

^パ ラ メ

ー

_タ

ー

_{を実 験値にフ ィッ トする}

、

と^い う^{こ と}を行な う。

3 　 数値 計算

方 程 式 （

¹⁶

）

〜（

²³

）

^は

、

核 子 と 中 間 子の場 を3 次 元 調 和 振 動 子の固 有 関 数で展開^{する ことによっ て}解^く。 こ こ で は

、

_{核 子場}と中問子場^の展 開^は

、

それぞ^」

h，

NF^＝10_，NB ^＝10の主量子数^{まで と る}e これに よ り

、

^Dirac方 程 式 と Klein

．

_{Gordon 方程式}を解く

、

^とい う問題^は

、

行列^の対角化 と連立

¹

次 方 程 式 を解 く問 題 に 帰 着 する

。

中 間 子の質 量 や 結 合 定数は

、

^モデ^{ル の}パ ラメ

ー

_タ

ー

_であるが

、

こ こ では

、 NL1

_［9］

、

　

NL3

_［10］

、

　

NL −SH

_［11］

、

そ^{し て}

TMI

_［12］と 呼 ばれ ている パ ラ メ

ー

_タ

ー

_{セッ トを用いる}

。 それぞ^{れ の パ ラ メ}

ー

_タ

ー

_{の具体的な値は}

、

表 2 に示されて^{い る}e

表 2^{：パ ラ メ}

ー

_タ

ー

_{セッ トの値}

。

賀量^は MeV の次元

、

g2 ^はfm

−

₁

の次元を もっ e

一 E16 一

_{研　究　 会 　報 　 告}

60Zn

の

超変 形

バ ン

ド

こ の原子核は

、

^N

＝Z ＝30

のところ に大 き な変形^{ギャップ が}で き る こ と から

、

こ の領 域^にお け る超 変 形バ ンドの 有 力 な 候 補と考 え られ て きた［13］

。

そ の よ う な バン ドがご く最 近^の実 験で発見^{され た}［6］

。

さらに

、

イ^ラス ト線^へ

の崩 壊が観測され

、

^ス ピ ン

・

_{パ リティの}

割^{り当 て が}行^{な わ れ た}。 現 在^{の と こ ろ}

、

こ の領域^の超変 形バ ンドで^ス ピ ン

・

_{パ リテ ィの値 が 分かっている の は}

、

こ の ^60Zn の超変 形^バン ド^{の み で あ る}

。

^{こ の}_{領 域}^の_{原 子核}にお^いて は

、

_基 底状態^{で は}全^{て の}価核子^は N_。，。

＝

3の軌 道 （pf ^{軌 道}）^{に ある}

。

超 変形 状^態では

、

い くつか の核子が N。 、。

＝

₄の

軌^道

（

^{sdg 軌道}

）

^{に 上 が るの で}

、

^これ^を便^宜的^{に π}

^41v

^・v4N

・

_{と表記 する こ と にする}

。

60Zn の イラ^ス ト超 変 形バ ン ド （バ ンド

A

と名 付 ける）では

、 Np

^＝2

、

　

N 、

^＝ 2 となっ て い る

。

各^{パ リ}ティ

・

_{シグ ネ チャ}

ー

_ブロ

ッ クの占拠数

は

、

具 体 的に は

　　

^{A ：π［8十 十 ；8十}

^一

^；7

⁻

^{十 ；}

^{7 − 一】 v ［}

^{8十 十；8十}

^一

^；7

⁻

^十

^{i7 − 一}

^］

（

^{πtDt ＝ 十，rtot ＝ 十1}

） ，

となっ て^いる。 例え^ば8＋ ＋ とい う^のは、 パ リティ＋

、

シグ ネ チャ

ー

_＋

i

の軌^{道 に}核子^が

8

_個っ まっ て い る、 と い う意 味で あ る

。

な お

、

^πt。t

、

rt。t は そ れ ぞ れ 全 パ リティ

、

全^シグネ^チャ

ー

_を表す

。

図 1^は

、

単

一

_{粒 子レベ ルを回転} 角速 度^の関数^{と し て}描^{いた もの である}。 いずれの パラ メ

ー

_タ

ー

_{セッ トの場合も}

、 N

^＝

30

のとこ ろ に大きなギャ ッ

プが^でき^{る こと}が分かる

。

図

²

は

、

慣 性モ

ー

_{メ ントノ（}1＞

、

J^（2）の値を示し た も の で あ る

。

^J（1）の実 験値^を見^{る と} 分^{か る よ}う^に

、

Ω

〜

₁

．

O

MeV

でバンド交差が起きて^いる

，

バ ンド

A

の計算値^は

、

こ のバンド交差後^の実験値^に対 応する

．

我^々が興味ある のはΩ

k

1

． 0



MeV

の領 域^{なの で}

、

交差前^の実験値^に対応す^る計算値 は示 されて^いな^い

。

Ω≧1

．

2MeV で は、　

J

^（

¹

^）

、

^J〔

²

^）ともに実験 値 を非常に良く再現^{していることが}分^かる

。

（

〉

。

言

）

「

〔

＞ D

Σ

） 馬

一

0090 　

曽 　 11234

醒

」

6 1 　

1 　

1

　

1 　

1 　

1

一 　 一 　 曹 　 一 　 幽 　

・

singlo 　n¢ut訓 》nπou口

bia

鳳s

0 ． 2

　

0 ． 4

　

0 、 6

　

0 、 8

　　1　　L2　1

．

4　　1

． 6

　1

．

8 　 　 　 　 ^Ω

IMeV

）

　 　 　 　^{single 　    n【ou出}

i

跏s

− _s

−

9

　 　

一

lo

− 11

　 　

−

1　

−

13

　

　　 ．

14

− 15

− 160

， 2

　0

，

4　

0 ． 6

　0

．

8　　1　　L2　　L4　　1

． 6

　　L8 　 　 　 Ω（

MeV

）

　 　 　

一 ₈

　 　 　

− _LO

　 　 　

一

_夏

₁

？ 5 　 −

_旦

_2v

　　　

− ₁₃

　 　 　

一

且4 　 　 　

・ 15

　 　 　

一

叉

6

（

＞o

溶

｝ 巳

8Q

〆

0

正

234

　 一 一 　

−

　

l

　

i

　

l

　

l

　

　

幽 　

− 　 一 　 曹 　 一 　

561 1

一 　

−

single　nじu 宦皿n 　mu 量

hians

0

．

20

、

40

．

6

0 、 8

　　 且　　

L2

　 ⊥

． 4

　

1 ． 6

　　

1 ． 8

　 　 　 Ω（

MeV

_）

5 

gle

n¢utron　rou曲

dans

O ． 2

　

0 ， 4

　

0 ． 6

　

0 ， 8

　　

1

　　

1 、 2

　　

L4

　　

1 ． 6

　　

1 ． 8

　 　 　 Ω（

MeV

）

図 1^{：6DZn の}超変形^バンド

A

におけ る単

一

_{粒 子レベ ルを回転角速度の関数と してプロ ッ ト した もの}

．

破 線

、

実 線

、一

点 破 線

、

点 線はそ れ ぞれ （^π

＝

_＋

，

^r

＝

_＋i）

、

_〔π

＝

_＋

，

^r

＝−

_i）

、

_（^π

＝一

_，r

＝

_＋i）

、

_（^π

＝一，

^{r ；}

−

_{i〕の軌道 を} 表^すe62Zn

の

超変形

バン

ド

参考文献 1に従い

、

陽子の配位はNp^＝ 2に固定 する。 中性子の配位に よっ て

、

い く^{っ か の}異なるバンドを考え^る こ とがで き る

。

こ の ト

ー

_{ク では}

、

^{Nn＝ 2}

−

_{4の もの を考える}

。

そ れぞれ

、

^バン ドA：π42u42

、

^バンドD：π42v43

、

^バ

ンド C^{： π}42v44 と名付ける。 各^パリティ

・

_{シグネチャ}

ー

_{ブロッ クの占拠数は}

　　A

^：π［

8

十 十；

8

十雪 7

−

_{÷ ；7}

− 一 レ［

^{8十 十 ；8十}

一

_；8

−

_{十 ；8}

− 一 ］ （

^{πtot ＝ 十，rtQt ＝ 十1}

）

^，

　　

^D1：π［8_{十 十 ；}8十

一

_；7

−

_十i7

− 一

_］v［

8

十十；

9

十

一 _i8 −

_十；

7 − 一】

（^{πtot ＝}

一， ^rtot

^{＝ 十}

1

_）

， 　　D2

^：π ［8十 十

i8

十

一

；7

−

_{十 ；7}

− 一 ］

^v

［

^{8十 十 ；9十}

一

_；7

一

_{十 ；8}

− 一 】

^{（πしot ＝}

一

，rtot ＝

−

₁

）

^， 　　 D3^：π［8十 十i8^十

一

_；7

−

_十；7

− 一

_{］v［9十 十；8十}

一

；8

−

_十

；

7 − 一

_］（πヒ。t^＝

−

1rt 。t^＝

−

_1）

，

「不安定 核の構 造と反応」

一 E17一

（

〉り

芝

）

、

［ −

　 　　 ε

3D2520i5lo5

kinematical

　

mo   nt

　

ofin ¢rtia

0

　0

． 4

　　0

．

6　　

0 ． 81

　　　

L2

　　

1 ． 4

　　

1 ． 6

　　

1 ． 8

qMeV ｝

〉

”

Σ

）

、 　 　 　 　

（

巳

302s20

旦5105

dynamica

置mom 巳n 匸ofi「匹cnia

0

　

0 ． 4

　　

0 ． 6

　　

0 ． 8

　　　正　　

L2

　　

L4

　　

1 ． 6

　　L8 　 　 　

9

（

MeV

）

図 2^；慣性^モ

ー

_{メン ト J（}

1

_）

、

J^（

²

^）の計算値^と実験値

。 　　

^D4：π

［

^{8十 十 ；8十}

一

_；7

−

_{十 ；7}

− 一 ］

^v

［

^{9十 十 ；8十}

一

_；7

−

_{十 ；}8

− 一

_】（πtot ^＝

一，

^{rtet ＝} 十1）

， 　　C

^：π

［ 8 一

卜十；

8

十

一

_；

7 −

十｝

7 − 一

_］1／

lg

^{十 十；9十}

^一

^；7

^{− 一}

←；7

− 一

_］（πtot ＝ 十，rtot ＝ 十1），

と なっ ている。 こ こで

、

バン ドD は

、

最 後^の 2っの中性^{子 が どのパリディ}

・

_{シグ ネ チャ}

ー

_{の軌道に入るかに よっ}

て

、 D1〜D4

の 4 ^つが あるe

　 　 　 　

dynami

。al　m。rnent 　efinenia 　 　 　 　 “

yn

^硼

i

。al　m。隅 nt。f

inertia

　 　 　 　

30

　 　 　 　 30

（

〉

り V

慧

、

【 −

　 　　

〔

N

〕

（

＞_o Σ

）

、

國 ．

　 巳

252015

　 　

10

　

， 　 　〇

　 〇

． 4

　　

0 、 6

　　

0 ． 8

　　　

L

　　　且

． 2

　　

L4

　　

1 ． 6

　　

L8

　 　 　 Ω（

MeV

）

302520 dynaniical

聖no且nent　ofine虞

ia

15

　 　

lo

　 　

5

　

　 　 　 　

0

　

0 ， 4

　　

0 ． 6

　　

0 ． 81

　 　

L2

　　

1 、 4

　　

L6

　　

L8

n_〔MeV _）

（

〉

。

Σ

）

、

【 −

　 　 　

唱

巳

（

監 芝

）

、

【 ・

　 　 　 ε

252015

　 　10 　

， 　 　 　

o

　

O ． 4

　　

0 ． 6

　　

0 ． 8

　　　

1

　　　

L2

　　

1 ．

4　　

1 ． 6

　　ユ

． 8

　 　 　 　Ω〔

MeV

）

302520

dyaamical

　mom ¢nt 　ofine 【額a

15

　 　

lO

　

， 　 　

0

　

0 ． 4

　　

0 ． 6

　　

0 ． 8

　　　

1

　　　

1 ． 2

　　

L4

　　

1 、 6

　　

1 ． 8

　 　 　 　 ^Ω（M¢V_）

図 3^{：慣 性モ}

ー

_{メ ントの計算値と実験 値}

。

　 図

3

は

、

慣性^モ

ー

_{メ ントの計算値と実験値である}

e60Zn と異な り

、

^62Zn の場合^{はスピ ン}

・

_{パ リテ ィが分かって}

いないの で

、

こ こ で は J^（

²

）の み示す^{こ と に}す^る

。

何箇所か計算値が^{ジャ ンプし ている の は}

、

_中性子の 【3G37 ／2］軌 道と ［312312 ］軌^道 （^あるいは ［

³¹⁰¹¹²

］軌^道）^{とのレベ ル}交差^による

。

^これ ら^の交 差 を別^にす^る と

、

^バン ドD3

、

D4

、

C が実験値を良く再現^{し て}い ることが分^{か る}

。

^{パ ラ メ}

ー

_タ

ー

_{セッ トに よ る違いはあ まリ見られない}

。

^四重極 変 形 β2 の値 が 図

4

に描 か れ て^いる

。

参 考の た めに

、

遷移四重極^モ

ー

_{メントの実験値から抜き 畠 した値も示し てあ}

る （^{これ は}図^{では Ω＝} 1

．

25MeV のところに書^{かれているが}

、

_実際には観 測 され たス ビ ン^の領 域 ^{Ω r1}

． 0 〜 1 ． 6

MeV

に渡^{っ て の}

平

均値で あ る こ と に注意 ）

。

^バン ド

D

が実験値^に

一

_番近いが

、 バ ンド

C

もエ ラ

ー

_バ

ー

_{の範 囲内}

で あ る。

一

方

、 ・

_{バ ン}

ドA の場合^は実験 値^{に比べて や や 小 さ過 ぎる}

。

な お

、

^いずれ の場 合 も 交 差 後に変 形 度 が 大き くなっ て^いる のは

、［ 303712］

^{軌 道 に ホ}

ー

_{ルができ るためで ある}

。

図 5 と6は

、 ^60Zn

^のバンド A ^を基準^{に した}有