Таким образом, в результате проведенных микробиологических исследований установлено, что распространение углеводородокисляющей, гетеротрофной и азотфиксирующей микрофлоры в почве находится в зависимости не только от концентрации загрязняющего агента, но и от его качественного состава.
Выводы
1. При аварийных разливах нефти и нефтепродуктов наблюдалось резкое снижение численности почвенных микроорганизмов, однако, после адаптационного периода (1 месяц) титр естественной микрофлоры повышается. В почвах Южного Казахстана количество гетеротрофных микроорганизмов максимально в верхних слоях почвы (0-10см), в то же время распространение углеводородокисляющих микроорганизмов коррелирует как с концентрацией нефтепродуктов, так и качественным составом нефтяного загрязнения. Наибольшее количество углеводородокисляющих бактерии сосредоточено в горизонтах 10-20см и 20-30см.
2. Распространение азотфиксирующих микроорганизмов зависит от загрязнения почвы углеводородами нефти, загрязнение почвы темными фракциями нефтепродуктов, содержащих трудноразлагаемые высокомолекулярные углеводородные соединения ароматического и циклопарафинового ряда, приводит к снижению численности азотфиксирующих микроорганизмов, на поступление в почву светлых фракций нефтепродуктов, содержащих быстроразлагаемые непредельные углеводороды, микроорганизмы реагируют резкой вспышкой численности.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1 . Тишкина Е.И., Киреева Н.А. Изменение биохимических и микробиологических параметров нефтезагрязненных почв // Тезисы докл. VII делегатского съезда Всесоюзного общество почвоведов. Кн. 2. Ташкент, 1985. -С. 188.
2 . Калачникова И.Г., Колесникова Н.М. Динамика мибробных популяций в дерново- подзолистой почве при воздействии нефтяного загрязнения //Биодинамика почв.3 Всесоюз.
Симп., Харку, 25-27 окт., 1988. Тез.Докл.// - Таллин, 1988.-С. 83.
3. Гузев В.С., Левин С.В., Селецкий Г.И. и др. Роль почвенной микробиоты в рекультивации нефтезагрязненных почв. Микроорганизмы и охрана почв (под ред. Д.Г. Звягинцева) // М.:
Изд-во МГУ, 1989. -С.129-150.
4. Разумов А.С. Методы санитарно-микробиологических исследований // В кн.:Методы химического и бактериологического анализа воды. М., 1953. -42c.
5. Виноградский С.Н. Микробиология почвы (проблемы и методы). //М.: Издательство АН СССР, 1952. - С.533-728.
Успабаева А.А.
Топырақ микрофлорасының таралуына мұнай көмiрсутектерiнiң әсерiн анықтау
Топырақтағы гетеротрофты, көмiрсутектотықтырғыш және азоттұтқыш микроағзаларының таралу заңдылығы ластаушы агенттiң концентрациясына ғана емес, сонымен қатар оның сапалық құрамына да байланысты болады.
Uspabaeva A.A.
Studies on the effect of petroleum hydrocarbons on the proliferation of soil microflora
The spread of hydrocarbon oxygenizing, heterotrophic and nitrogen-fixing microflora in soil depend on not only the con- centration of polluting agent, but its qualitative composition.
Поступила в редакцию 11.01.11 Рекомендована к печати 25.01.11
О.В. Разина
Космология g-эссенции с обобщенной моделью потенциала типа Юкавы
(Евразийский национальный университет им. Л.Н. Гумилева, г. Астана, Казахстан )
Рассматриваются две модели g-эссенции с взаимодействиями между скалярным полем φ и классическим полем Дирака ψ с потенциалом Юкавы. Для гомогенной, изотропной и плоской Вселенной Фридманна-Робертсона-Уокера, заполненной такой g-эссенцией, нашли некоторые точные решения этих моделей. Кроме того, мы реконструировали соответствующие скалярный и фермионный потенциалы.
Недавние наблюдательные данные обеспечили убедительные доказательства ускоренного расширения Вселенной в настоящее время [1]–[2]. Это ускоренное расширение Вселенной приписано доминированию компоненты с отрицательным давлением, названной темной энергией. Пока, природа темной энергии остается тайной. В литературе было предложено много кандидатов на темную энергию. Среди них квинтэссенция (w > −1), фантом (w <
−1), k-эссенция (w > −1 или w < −1), и т.д. Ускоренное расширение Вселенной может также быть получено в соответствии с модифицированной теорией гравитации. Как известно, самая простая модель темной энергии – космологическая константа с плотностью энергии, являющейся около вакуумной энергией меняющейся в зависимости от времени. Одна из интересных моделей темной энергии - k-эссенция [3]–[6]. Недавно предложена другая модель темной энергии - так называемая f-эссенция [7], которая является фермионным аналогом k- эссенции. Также предложена g-эссенция, которая является некоторым гибридом конструкции k-эссенции и f-эссенции [7]–[10]. В литературе есть относительно немного работ по моделям темной энергии со скалярными и фермионными полями и со взаимодействиями типа Юкава [11]–[15].
Действие для модели M34 или другими словами для g-эссенции имеет вид [7]
S = Z
d4x√
−g[R+ 2K(X, Y, φ, ψ,ψ)],¯ (1) где K является некоторой функцией ее аргументов, φ – скалярная функция, ψ = (ψ1, ψ2, ψ3, ψ4)T – фермионная функция и ψ¯=ψ+γ0 – сопряженная функция. Здесь
X= 0.5gµν∇µφ∇νφ, Y = 0.5i[ ¯ψΓµDµψ−(Dµψ)Γ¯ µψ] (2) являются каноническими кинетическими членами для скалярных и фермионных полей, соответственно. ∇µ и Dµ являются ковариантными производными. Здесь фермионные поля рассматриваются как классические коммутирующие поля.
Рассмотрим гомогенную, изотропную и плоскую вселенную ФРУ заполненную g-эссенцией.
В этом случае, метрика имеет вид
ds2 =dt2−a2(dx2+dy2+dz2). (3) В случае метрики ФРУ (3), уравнения, соответствующие действию (1), аналогичны [7]
3H2−ρ = 0, (4)
2 ˙H+ 3H2+p = 0, (5)
KXφ¨+ ( ˙KX + 3HKX) ˙φ−Kφ = 0, (6) KYψ˙+ 0.5(3HKY + ˙KY)ψ−iγ0Kψ¯ = 0, (7) KYψ˙¯+ 0.5(3HKY + ˙KY) ¯ψ+iKψγ0 = 0, (8)
˙
ρ+ 3H(ρ+p) = 0, (9)
где кинетические члены, плотность энергии и давление имеют вид
X= 0.5 ˙φ2, Y = 0.5i( ¯ψγ0ψ˙−ψγ˙¯ 0ψ) (10)
и
ρ= 2KXX+KYY −K, p=K. (11)
В этой статье мы рассматриваем действие g-эсссенции (1) c
K=X+σY −V1(φ)−V2(u)−ηU1(φ)U2(u), (12) где и σ некоторые константы. Здесь мы можем отметить, что = 1 (=−1) соответствует обычному (фантомному) случаю. Тогда система (4)–(9) принимает форму
3H2−ρ = 0, (13)
2 ˙H+ 3H2+p = 0, (14) φ¨+ 3Hφ˙+ηU2U1φ+V1φ = 0, (15) σψ˙+3
2σHψ+iV20γ0ψ+iηU1U20γ0ψ = 0, (16) σψ˙ +3
2σHψ−iV20ψγ0−iηU1U20ψγ0 = 0, (17)
˙
ρ+ 3H(ρ+p) = 0, (18)
где
ρ = 0.5φ˙2+V1+ηU1U2+V2, (19) p = 0.5φ˙2−V1−V2+V20u. (20) Мы можем построить точные аналитические решения для системы (13)–(18).
1) Как пример, здесь мы представляем следующее решение
a = a0tλ, (21)
φ = φ0tδ, (22)
ψl = cl
a1.50 t1.5λeiD, (l= 1,2), (23) ψk = ck
a1.50 t1.5λe−iD, (k= 3,4), (24) где cj удовлетворяет следующему условию c=|c1|2+|c2|2− |c3|2− |c4|2 и
D= 1 σ
− 2λa30
c(3λ−1)t3λ−1+ φ20δ2a30
c(2δ−1 + 3λ)t2δ−1+3λ+D0
. (25)
Соответствующие потенциалы принимают форму V1(φ) = −φ20δ2(δ−1 + 3λ)
2(δ−1)
φ φ0
2(δ−1)δ
− ηlU10U20
l−3λ φ
φ0
l−3λδ
−V10, (26) V2(u) = 3λ2
ua30 c
3λ2
+3φ20δ2λ 2(δ−1)
ua30 c
−
2(δ−1) 3λ
+3ληU10U20
l−3λ
ua30 c
−
l−3λ 3λ
+V10, (27) U1(φ) = U10
φ φ0
δl
, (28)
U2(u) = U20a30
c u, (29)
где V10, U10, U20 являются константами, n = −3λ, u = c
a3 = c
a30t3λ . Для этих решений уравнения параметров состояния и замедления принимают форму
w=−1 + 2
3λ, q = 1−λ
λ . (30)
Таким образом, можно сделать выводы, что решение модели (1) для g-эссенции с (12) может описывать ускоренное расширение Вселенной.
2) Как второй пример, рассмотрим следующее решение (δ = 1)
a = a0tλ, (31)
φ = φ0t, (32)
ψl = cl
a1.50 t1.5λeiD, (l= 1,2), (33) ψk = ck
a1.50 t1.5λe−iD, (k= 3,4), (34) где cj удовлетворяет следующему условию c=|c1|2+|c2|2− |c3|2− |c4|2 и
D= 1 σ
− 2λa30
c(3λ−1)t3λ−1+ φ20a30
c(1 + 3λ)t1+3λ+D0
. (35)
Соответствующие потенциалы принимают форму V1(φ) = −3φ20λln
φ φ0
−ηlU10U20 l−3λ
φ φ0
l−3λ
−V10, (36)
V2(u) = 3λ2 ua30
c 3λ2
−φ20ln ua30
c
+3ληU10U20 l−3λ
ua30 c
−l−3λ3λ
−φ20
2 +V10, (37) U1(φ) = U10
φ φ0
l
, (38)
U2(u) = U20a30
c u, (39)
где V10, U10, U20 являются константами, n=−3λ, V20=V10−φ20
2 , u= c
a3 = c
a30t3λ . Для этих решений уравнения параметров состояния и замедления принимают форму
w=−1 + 2
3λ, q = 1−λ
λ . (40)
Таким образом, можно сделать выводы, что решение модели (1) для g-эссенции с (12) может описывать ускоренное расширение Вселенной.
3) Как третий, пример рассмотрим решение де Ситтера, как
a = a0eβt, (41)
φ = φ0eκt, (42)
ψl = cl
a1.50 e1.5βteiD, (l= 1,2), (43)
ψk = ck
a1.50 e1.5βte−iD, (k= 3,4), (44)
где cj удовлетворяет следующему условию c=|c1|2+|c2|2− |c3|2− |c4|2 и D= 1
σ
a30φ20κ2
c(2κ+ 3β)e(2κ+3β)t+D0
. (45)
Соответствующие потенциалы принимают форму V1(φ) = −κ(κ+ 3β)
2 φ2− ηlU10U20 l−3β
φ φ0
l−3βκ
−V10, (46)
V2(u) = 3φ20κβ 2
ua30 c
−2κ
3β
+3ηβU10U20
l−3β
ua30 c
−l−3β
3β
+V10+ 3β2, (47) U1(φ) = U10
φ φ0
κl
, (48)
U2(u) = U20a30
c u, (49)
где V10, U10, U20 являются константами, n=−3β, V20=V10+ 3β2, u= c
a3 = c
a30e3βt . В этом случае, уравнения параметров состояния и замедления принимают форму w=q =−1, и мы имеем пространство-время де Ситтера [16].
В этой статье мы рассмотрели специфические случаи взаимодействия g-эссенции с потенциалом типа Юкавы между скалярными и фермионными полями. Построили некоторые примеры точных аналитических решений этих моделей. Получили соответствующие скалярные и фермионные потенциалы. Эти результаты показывают, что g-эссенция с взаимодействиями Юкавы может описывать ускоренное расширение Вселенной.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Perlmutter S. et al. Measurements of omega and lambda from 42 high-redshift supernovae //
Astrophys. J. – 1999. – V.517. – P.565-586. [astro-ph/9812133].
2. Riess et al.Observational evidence from supernovae for an accelerating universe and a cosmo- logical constant // Astron. J. – 1998. – V.116. – P.1009-1038. [astro-ph/9805201].
3. Armendariz-Picon C., Damour T., Mukhanov V.F. k-inflation // Phys. Lett. B. – 1999. – V.458. – P.209-218. [hep-th/9904075].
4. Armendariz-Picon C., Mukhanov V.F., Steinhardt P.J. Essentials of k-essence // Phys. Rev.
D. – 2001. – V.63. – P.103510. [astro-ph/0006373].
5. Armendariz-Picon C., Mukhanov V.F., Steinhardt P.J.A dynamical solution to the problem of a small cosmological constant and late-time cosmic acceleration // Phys. Rev. Lett. – 2000. – V.85.
– P.4438-4441. [astro-ph/0004134].
6. De Putter R., Linder E.V. Kinetic k-essence and Quintessence // Astropart. Phys. – 2007. – V.28. – P.263-272. [arXiv:0705.0400].
7. Myrzakulov R.Fermionic k-essence // [arXiv:1011.4337].
8. Yerzhanov K. K., Tsyba P. Yu., Myrzakul Sh. R., Kulnazarov I. I., Myrzakulov R.Accelerated expansion of the Universe driven by G-essence // [arXiv:1012.3031].
9. Kulnazarov I., Yerzhanov K., Myrzakul Sh., Tsyba P., Myrzakulov R.G-essence with Yukawa Interactions // [arXiv:1012.4669].
10. Razina O., Kulnazarov I., Yerzhanov K., Tsyba P. Yu., Myrzakulov R.Einstein-Cartan gravity and G-essence // [arXiv:1012.5690].
11. Zanusso O., Zambelli L., Vacca G.P., Percacci R.Gravitational corrections to Yukawa systems // [arXiv:0904.0938].
12. Rodigast A., Schuster T. Gravitational Corrections to Yukawa and ϕ4 Interactions// [arX- iv:0908.2422].
13. Loeb A., Weiner N. Cores in Dwarf Galaxies from Dark Matter with a Yukawa Potential//
[arXiv:1011.6374].
14. Miao S.P., Woodard R.P. Leading Log Solution for Inflationary Yukawa // [gr-qc/0602110].
