PUSAT PENEIXnAN TENAGA ATOM GAMA

PPGM — L 179 — 78

BEBERAPA EXPERIMEN DENGAN TEHN1K KOJNSIDEN

Anwar Dhani

BADAN TENAGA ATOM NASIONAL

PUSAT PENEIXnAN TENAGA ATOM GAMA

YOGYAKARTA — INDONESIA

We regret that some of the pages in the microfiche copy of this report may not be up to the proper legibility standards, even though the best possible

copy was used for preparing the master fiche.

PPGM - L 179 - 78

BEBERAPA EXPERIMEN DENGAN TEHNIK KOINSIDEN Y - Y

Anwar Dhani

-!978

BADAN TENAGA ATOM NASIONAL Pusat Penelitian Tenaga Atom Gama Jl. Babarcari Kotakpos 8, Telpon 3661

YOGYAKARTA - INDONESIA

A B S T R A K

Dengan menggunakan t e h n i k koinsidefasi sederhana t e l a h d i k e r - jakan beberapa experimen dalam spektroskopi y a n t a r a l a i n : p e n y e l i d i k - an d i s t r i b u s i sudut r a d i a s i d a r i proses a n n i h i l a s i pada peluruhan Na , experimen k o r e l a s i sudut y ~ Y clari Co , s t u d i model peluruhan d a r i

207 207 Bi ' dan pengukuran umur inti terexitasi dari Pb

A B S T R A C T

Some experiments on y spectroscopy have been performed using t h e simple coincidence t e c h n i q u e s . These experiments include : i n v e s - t i g a t i o n on angular d i s t r i b u t i o n of y r a d i a t i o n from a n n i h i l a t i o n process in decay of Na „ y - y angular c o r r e l a t i o n technique in d e -22

60 207

cay of Co , decay scheme study of Bi and l i f e time measurement of nuclear Pb excited s t a t e . 207

i i

A B S T R A K i i BEBERAPA EXPERIMEN DENGAN MENGGIMAKM TEHNBC KOITISIBENSI Y - Y 1

I . PENDAHULUAW 1 A. Pengukuran d i s t r i b u s i sudut r a d i a s i Y d&ri proses a n n i h i l a s i

22

pada peluruhan Ka 2 60

B. Experimen korelasi sudut y - y dari Co 5

C. Studi model peluruhen dari Bi ' 9 D. Pengukuran umur inti terexitasi dari peluruhen Co dan Bi l6

II. KESIMPULAN 20 DAFTAR PUSTAKA 22

iii

BEBERAPA EXPERIMEN DENGAN MENGGUNAKM TEHNIK KOINSIDENSI y - Y

I. PENDAHULUAN

Eitperimen dengan tehnik koinsidensi adalah yang paling ba- nyak dijumpai dalam spektroskopi nuklir. Dengan peralatan yang masih sederhana telah dilakukan beberapa percobe.an berdasarken tehnik koin- sidensi dalam spektroskopi y.

Tehnik koinsidensi yang dipakai dalam experimen ini dapat dibagi dalam 3 macam :

1. Koinsidensi lambat {slow coincidence).

Dua pulsa masukan sejenis dari 2 detektor datang di modul koinsiden saling overlape menghasilkan satu pulsa keluaran.

2. Sistem gate.

Pulsa-pulsa bebas dari suatu detektor akan diterusken oleh suatu sistem gate apebila datangnya bersesuaian/dalam suatu i n t e r v a l vak- t u t e r t e n t u dengan pulsa l a i n (dari detektor i t u s e n d i r i atau l a i n ) Pulsa i n i dapat dikatakan sebagai pembuka p i n t u keluar {gate).

3 . Sistem pengubah vaktu ke t i n g g i p u i s a (amplitudo).

S e l i s i h waktu datangnya d a r i 2 pulsa dapat diubah oleh sistem men- j a d i amplitudo {time to Amplitude converter^ TAC), Variasi waktu datang d a r i 2 j e n i s pulsa akan menghasilkan spektrum waktu d i n y a t a - kan dengan t i n g g i p u l s a .

Ufttuk koinsidensi c e p a t , yang mempunyai r e s o l u s i waktu l e b i h rendah d a r i koinsidensi lambat (antere. 5 - 100 ns) belum t e r s e d i a d i laboratorium. Dengan menggunakan 2 detektor N a l ( T l ) , sistem penguat

1

p u l s a dan a n a l i s a s a l u r ganda (multi channel knaVyzev* MCA), t e l a h d i - l a k u k a n experiiaen-experiiiien a n t a r a l a i n : pengukuran k o i n s i d e n s i Y ~ Y d a r i p r o s e s a n n i h i l a s i pada i s o t o p Na . Experimen k o r e l a s i s u d u t y - y 22 d a r i Co , s t u d i model p e l u r u h a n d a r i Bi dan pengukuran umur i n t i t e r e k s i t a s i d a r i Ni dan Fb

A. Pengukuran d i s t r i b u s i s u d u t r a d i s s i y d a r i p r o s e s a n n i h i l a s i p a d a 22

p e l u r u h a n Ha .

22 22 + Pada p e l u r u h a n Na * He d i p a n c a r k a n p o s i t r o n e • P o s i -

t r o n i n i b i l a b e r t e m u dengan e l e k t r o n akan dapat t e r j a d i p r o s e s pemus- nahan ( a n n i h i l a s i ) menjadi 2 -foton

e + e »- 2+ Y

Tenaga terendeh dari kedua foton y adalah = tenaga diam elektron.

E = me C = 5 1 0 keV. 2

Distribusi sudut dari radiasi kedua y iitentukan oleh harga iinpuls to- tal dari elektron dan positron sewaktu tertemu, di nana pada proses

ini berlaku hukum kekekalan impuls dan tenaga.

Distribusi sudut bsnyaknya radiasi Y tersebut diukur dengan menggunakan 2 detektor Mal(Tl) 2,5 x 2,5 cm dan sistem koinsidensi lambat. Diagram bloknya diberikan pada gambar 1.

3

Na ^{2 2}

P r e a m p .

Ampl,

SCA

S c a l e r Gambar 1 .

Pengukuran koinsidensi y - y dari proses a n n i h i l a s i pada peluruhan Na ²²

P u l s a - p u l s a dari kedua detektor sesudah diperkuat dengan penguat aval (pre amplifier 113) dan penguat -atoms, ( a m p l i f i e r , ^85) dilewatkan pad?t penganalisa s a l u r tunggal (single channel Analyzer*

SCA 488) untuk memperoleh pulsa d a r i gama a n n i h i l a s i 510 keV. Pulsa- p u l s a i n i dimasukkan pada modul koinsiden (Ul8) dan cacah koinsiden d i c a t a t dengan pencacah (scaler 773).

pengen mengubah siadut 9 di a n t a r a kedua d e t e k t o r s e k i t a r 180°, diukur cacah koinsidensinya. Grafik cacah koinsidensi II sebagai f u n g s i d a r i

22

sudut 9 \irrtuk j a r a k a^.tara sucber (Ha ) ke detektor 3 e n , d i o e r i k a n pada gambar 2 .

N

1 6 0 1 7 0 1 8 0

Gambar 2 .

1 9 0 2 0 0 2 1 0 9

D i s t r i b u s i sudut r a d i a s i y dari proses a n n i h i l a s i pada peluruhan Na' 22

Dari h a s i l experinen pada gambar 2 menunjukkan bahwa d i s t r i - busi yang t e r b e s a r d a r i r a d i a s i y pada proses a n n i h i l a s i t e r ^ a d i pada sudut e -v l 8 0 ° . Karena tenaga a n n i h i l a s i i n i 510 keV sama dengan t e - naga massa diam elektron ataupun p o s i t r o n , i n i b e r a r t i proses t e r s e b u t p a l i n g banyak t e r j a d i b i l a impuls t o t a l positron dan e l e k t r o n sewaktu akan t e r j a d i proses adalah p ^ 0 , atau dengan tenaga yang hampir 0 .

Lebt-r sudut di tempat setengah maximum d a r i geabar besarnya 10°, t e r n y a t a i n i merupakan r e s o l u s i sudut d a r i sistem yang sataa de- ngan sudut ruang pembukaan detektor terhadap sumber.

5

B. gxperimen korelasi sudut y - y dari Co

Co mensncarkan 2 tenaga y 1, 17 dan 1,33 MeV secara bertu- ruten. Dengan menggunakau detektor I>Tal(?l), kedua puncsk pada spektrun tenaga y tampak terpisah. Distribusi sudut radiasi kedua y di sini adalah lain dibandingkan dengan distribusi sudut peda radiasi y dari Ha ²²

Radiasi y d a r i Co ditiribulkan oleh adrnya perubahan t i n g -60 kat tenaga i n t i n y a yang d i i k u t i oleh perubahan paraneter-porameter i n - t i entara l a i n impu3s p u t a r I , p a r i t a s ir dan multi p o l a r i t a s r a d i a s i y, L, s e p e r t i digambarkan d i bawah.

Y l / 1,17

1,33

vr

ITT

1

Tl |Ll

J/

2,50 1,33

L,

V f

Ni

6o

^{0 MeV}

Gambar 3

Skeiaa peluruhan d a r i Co - Ni

D i s t r i b u s i sudut r a d i a r i kedua Y dari Co disan-ping fungsi sudut 6 j J^S51 fungsi d a r i parameter I * w dan L di at a s . Harga i n i da-

•oat diturunk&n dari t e o r i keboleh jadian t r a n s i s i dengan raenggunakan t e o r i gangsman dalam mekanika kuantuia.

Keboleh jadian ter^adinya r a d i a s i . dinyatakan dengan suatu fungsi k o r e l a s i sudut yang bentuk. d a r i turunan akhir dapat d i t u l i s k a n sebagai "berikut :

W(8) = 1 + ;,2 2 F2(cos e) + / ^ P,4(ros 8 ; .

A~_ dan Aj^ adalah koefisien yang cergantung pada parameter n u k l i r I;

ir dan L d a r i kedua t r a n s i s i . P0 dra P, adalah polincmial l e g e n d r s . Bentuk koefisien A?0 dan A., sebagai fungsi d a r i I . , . , I>

TT, I j L.. dan X, adalah sangat kcnplex yang hanye capat dihitung de- ngan komputer.

Harga k00 cLan k^v untuk berbagai harga parameter I , dan L sudan dibuat tabelnys-r. misalnya yang dibuat oleh Ferentz dan Rosseweig ( 1 ) .

O i s t r i b u s i sudut r a d i n s i y s e n d i r i adaiah sebanding dengan fungsi k o r e l a s i >?(e)

N ( Y » Y2 G) = No u(e^

No sebagai faktor n o r m a l i s a s i .

Pengukuran d i s t r i b u s i sudut dari N adalah nacu s e p e r t i pada experimen pertama pada y o n n i h i l a s i , Susunan percobaan saraa s e p e r t i pada garabar 1 hanye sumbernya d i g a n t i dengan Co , puis a dengan tenaga 1,17 d a r i 1,33 MeV d i p i i i h dengan kedua SCA,

7

Pada experimen i n i diukur cacah koinsidensi H sebagai fuiigsi 8 , dibuat g r a f i k J sebagai fungsi 8. kemudien dibandingkan dengan g r a - f i k t e o r i .

Grafik t e o r i dibuat bordasarkan harga parameter yeng sudah diketahui -oada •oeluruhan Co y a i t u I_ = U, 1 = 2 dan I _ = 0 dan s e - mua p a r i t a s n y a p o s i t i p , sedan- harga n u l t i p o l a r i t a s L. = L„ = 2 y a i t u

(1) bentuk d a r i r a d i a s i quadrupol l i s t r i k .

Harga. koefisien Ag2 t e r h i t u n g = 0,102 dan Ajv = 0.009 Faktor n o r n a l i s a s i No dapat dihitung d a r i persainaan :

EH exp x W No = *^

E dihitimg banyaknya sudut 5 yang diambil pada pei'cobaan. Harga d a r i N exp, N t e o r i untiik berbagei sudut 8 d a r i percobaan diberikan pada t a b e l l .

Tabel 1

Harga N exp, polinoraial Legendre P0 (cos 6) dan Pr (cos e ) , dan N t e - o r i untuk berbagai sudut 6.

Harga faktor n o m a l i s a s i No adalah 8*f0,

Grafik h a s i l experimen dengan t e o r i d i b e r i k a n pada £ambar k.

1000

9 0 0 .

8 0 0

2 *

E2 1 , 1 7

0

B2 1 , 3 3 MeV ,^T60

X

1 2 0 1 5 0 G a m b a r 4 .

1 8 0

Grafik k o r e l a s i s u d u t r a d i e s i Y ~ Y d a r i Co d a r i experiiaen d i b a n -60 dingkan dengan t e o r i .

Dari gacibar h tampak bafrwa h a s i l oxperimen dibcndingkan d e - ngan t e o r i belun; b e g i t u meraucsken-, k s l i h a t a n adanya penyimpangan, wa- l a u p u n seiaua i:.asih b e r a s a dalam d a e r a h r a l a t .

' Pada p e r c o b a a n - p e r c o b a a n u l a n g penyimpangan s e l a l i i t i m b u l , b i a s a n y e . maiaii l e b i h b e s a r . Penyinpangan d a r i h n s i l experiinen d i b a n - dingkan dengan h a r g e yang diharapkan dap a t d i a n a l i s a5 yang a n t a r a l a i n d i a k i b a t k a n oleh :

a . r e s o l u s i t e n a g a d a r i d e t e k t o r yang rendah y e i t u s e k i t a r 12/2.

"b. r e s o l u s i waktu d a r i s i s t e m k o i n s i d e n k a r e n a menggunckan k o i n s i d e n s i l a a b a t j i n i neisberikan tambahan cacah k o i n s i d e n s i k e b e t u l a n (chance coincidence).

9

c. sudut pembukaan dari detektor s e p e r t i pada experimen A-

Harga experimen akan lebih baik npabila menpvzunakan detektor dengan r e s o l u s i tenaga t i n g ^ i , misalnya Ge (Li) sistem koinsidensi cepat dan koreksi r a l a t s i s t i m a t i s oleh sudut pembukaan d e t e k t o r .

Dengan teknik k o r e l a s i sudut i n i a sudsh banyak dilakukan orang dalaui spektroskopi n u k l i r untuk menentukan harga parameter-para- meter n u k l i r yang sangat penting dalara pembuatan model peluruhan i n t i dan studi s t r u k t u r i n t i .

C« Studi model pelurijhan d a r i Bi

Bi memancarkan beberapa j e n i s tenaga y« Denj-an detektor 207 Nal(Tl) lH x 1-V 3dapat teramati 3 j e n i s tenaga dengan jelas., masing- masing tenaganya 575, 1070, 1765 keV dan lHl+5 keV tidak begitu j e l a s ,

Spektrum tenaga y~ny£ diberikan patia gaxubar 5. Harga peng- ukuran tenaga d a r i experimen s o r t a i n t e n s i t a s n y a diberikan pada t a b e l 2.

Tabel 2

Hasil pengukuran tenaga y dan intensitas d a n Bi 207

*) keV

570 101k

1771 1U51 890 Tenaga, E

keV

80 _+ h 575 + 5 1070 + 7 1765 + 10 lkk5 + 10

Intensitas relatip

100

26,0 9,6 ^; 0,3

«0,3

*) Table of Isotopes (2) *«) termasuk 890 keV.

Bengan s i s t e n koinsidensi gate yeng terdapat pada FCA5 dapet d i t e n t u - kan urutan r a d i a s i d a r i masing-masing y. Susunan per cot» a army a d l b e r i - kan pada gasbar 6,

1 1

1 1

N a l ( T l )

*

113

485

4 «17 d e l a y

MCA

g a t e

"1

13 p r e amp.

4 8 5

488

I m p i

SCA

G a m b a r 6 .

S i s t e m k o i n s i d e n s i gate untuk menentukan u n i t an r a d i a s i pada p e l u r u h a n B i2 0 T.

P u l s a spektriH. y se"belun raasuk d i ?'CA d i t u n d a d u l u dengan delay (I427) supaya dat&ngnye. d i MCA bersamaan de-n^an p u i s a l e w a t gate

d a r i d e t e k t o r k e d u c . Gate dip<?san£ untuk n c s i n g - m a s i n g t e u a g a y d a r i

On*7

Bi^" dengan Eienggunakan SCA. S p e k t r u n k o i n s i d e n s i h a s i l experimen d i - b e r i k a n p a d s gambr'-r 7a dan 7 b . Deri gwribar 7 d a p a t d i l i h a t j e n i s y ma- n a yang k o i n s i d e n dan t i d a k , t e r s u s u n p a d a t a b e l 3 .

U ctf

«

5 o a

6.')

CJ

\ 1

tn

o

• H 03 *-<

•H O M

tn

>

0)

o

© o Cfl r -

o

cvi •H

|Q

•H U

CO

"J c -P U

ft

CO

(J

13

H

-I

Si

o o

, ^

—.-*

Tab e l 3

.207 Hasil experr.men dengan s i s t e n koinsidensi gate r a d i s s i d a r i Bi Gate Koinsiden dengan

575

1070 575 1765 575

Untuk gate 575 •> spektrun koinsidensi t i d s k b e g i t u j e l a s . henpir senma spektrum h i l a n g .

Dari t a b e l tempak bshwa kedua y dengan tenega 1070 dan 1765 keV koinsiden dengan 575, dan sebaliknya t i d a k , Untuk gate lkk5 keV,

sangat s u l i t diam&ti karena i n t e n s i t a s n y a sangat l e a s h .

Berdasarkan d a r i teknik koinsidensi gate i n i dnpatlah [3]

disimpulkan bahwn r a d i a s i y dengan tenoga 1070 dan 1765 keV bersama menuju. tingkat 575 keV yang selanjutnya d i i k u t i oleh r a d i a s i y dengan

tenaga 575 keV renuju t i n g k a t d a s a r . T'odel skeme peiuruhannya d i b e r i - kan pada garabar 8 , dibandingkiin dengan skena peluruhan d a r i table of

• * [2]

isotopesL

15

- j » ?0 7

B2 0 7

— 1

o b

'

1

1 1 1

1

i

i

<-4 _

m

i >

m

i

i i n

• as

,' ™

I *

2 3 ^ 0

1645

895 - 575

.^r_

o

0

„ 2 0 7

lb

b

_ 23*H

o as oo

1634

390 570

0 k i i V p2 0 7

Gambar 8, Skeraa model peluruhan dari Bi 207

a. Hasil experimen. b , P a r i tab Is of isotcpee g a r i s pada gambar a mcn.unji.ik3c.an tidr-fc ^olas t e r a n a t i .

?07 207

Skeraa model peluruhsvn Bi -> Fb ' d e r i hasil! 3xperimen He- nunjukkan adanya persesuaian denpan model yang t e r l a p a t pada table of isotopes. Tingkat tenaga 895 t i d a k dap at terianati dengan j e l a s karena

i n i berdekatan dengan tenaga 1070 keV, sedang r s s o l u s i tenaga da- r i detektor i n i adalah 100 keV.-Jadi kedua oulsa y-nya torkumpul rnen- j a d i s a t u puncak: t e t a p i untuk tenaga 1070 keV ::ntensitasnya jauh l e » b i h kuat d a r i pada 895 keV. Penyimpangan harga t i n ^ k a t - t i n g k a t tenaga

d a r i h a s i l experinen adalah diakibatkan oleh r e s o l u s i tenaga yang ren-- dah dari detektor Nol(Tl). .flpabila menggunnkan detektor dengan r e s o l u - s i yang t i n g g i misalnya Ge ( L i )5 kedua puncah y t e r s e b u t akan tampak

Jelas t e r p i s a h .

D. Pengukurau. umur iu';i t a r e x i t a s i d a r i peluruhan Co dan BI

Ifcur d a r i tingkat i n t i t e r e x i t a s i s e p e r t i pada gambar skema peluruhan umumnya mempunyai orde nano atau piko sekon. Tiaur yang s a - ngat pendek I n i t i d a k dapat diukur secare langsung, t e t a p i menggunakan

cara-cara khusus. Pada expermen di s i n i diguriakan modul pengubah beda waktu ke t i n g g i p u l s a {Time to /jirplitiide Converter TAG). Modul i n i mempunyai 2 aosukau, y a i t u untuk puis a yanv dabang {start) dan p u l s a yang menghontikan ( s t o p ) .

Untuk pengukursn t i n g k a t i n t i 575 k e " pada peluruhan Bi 3 207 pulsa datong diembil d a r i tennga 1070 kev dan pulse, penghenti d a r i te«

naga 575 keV. Dsngan memberikan vaktu tunda t e t a p padr. pi;lsa penghen- t i s okan diperoleh spektrum waktu yan^ dap at d i l i h r . t langsung pada MCA.

IT

Diagram blok percobaan diberikan pada gasbar 9.

1 1 3

485

488

N a l ( T l ) _ 2 0 ?

S t r . r t

I»

G

TAC

467

' MCA

ambc r 9.

,

S

1 1 3

4-85

S t o p

575

|

488

ko\f

P r o a m p .

Amp o

• TSCA

Susunan percobaan pengukuran umur t i n g k a t 575 ksV d a r i peluruhon Bi ^.207 Waktu tunda untuk puis a penghenti dap?.t diukur pada nodul TSCA (488). H a s i l percobaan yengukuran umur tingkat 575 kcV d a r i polu-

.207

ruhan Bi diberikan pada garabar 10, Skala vcktu yan,<r dinyatakan de- ngan bilangan kanal d i k a l i b r a s i dengan voktu stondart., untuk selang beda vaktu 8 n s , tatipak pada gatabar i t u p u l a .

o u c;

C5 o cv

•H

>

M o m

u-\

+>.

•H f!

-P

•H h

•a

•p

a

o

a

•p 3

s

It

o a

10

fc

19

Bentuk d a r i spektrun vaktu t e m y a t a nerupakan suatu gunungcn yang s i m e t r i s . I n i sdalah bukan bentuk ywig diharp.pk*n y a i t u bentuk e x p o n e n s i i l . Umur pax-o x?| harusnya diukur dari penurunan i n t e n s i t a s pada grafik exponensiil. Totapi yang diperoleh adalah. grafik yang s i - m e t r i s , I n i menunjukkan "oahwr. unur dari tingknt i n t i t e r s o b u t adalah.

l e b i h pendek d a r i vaktu r e s c l u s i ?ister.f y a i t u lebar setengck naxinun dari grafik s i n e t r i . Jadi d i sina hanya terukur -waktu r e s o l u s i d a r i sisteza, yang t e r h i t u n g besarnya T% = (lU,T j^2.,5) n s , Spektrum s i m e t r i i n i disebut spektrun prompt. Umur yang sebenarnya adalah ordc 100ps(2), Pengukurnn vamxr . i n t i t e r e x i t a s i i n i juga dilakukan padn pe- luruhan Co , y a i t u t i n g k a t 1,33 KeV. Pular. untuk s t a r t d i a n b i l d a r i tenaga 1317 MeV dan p u l s a untuk stop d a r i tenage 1,33 I'eV. H a s i l yang diperoleh adalah x% = (13,3 + 255) n s . 3entuk spektrunrnya juga s e p e r t i spektrun vaktu d a r i pengukuran tingkat 575 kuY dari Bi . Jadi di s i -207 n i juga h?nya diperoleh spektrun promt. Uraur yang sebenarnya adalah kurang d a r i 10 p s .

Vaktu r e s o l u s i d c r i sister- dapat diporbaiki den g an nengguna- kan suatu diskrioiinator yang c e p a t , tehnik Zero crossing fraction..

f i l t e r , detektor p l a s t i k yang lae&punyai rcspon vaktu cepat dan seba- gainya» seiaua i n i belum t e r s e d i a di laboratoriura.

Experimen-experimen y a n g t e l e h dikerjjakan d i s i n i s e b e n a r n y a m a s i h b e r s i f a t experimen pendahuluan dalam p e n e l i t i a n s p e k t r o s k o p i n u - k l i r . P e r a l a t a n y a n ^ digunakan meaang masih s a n g a t s e d e r h a n a , s e d a n g - kan perkembangan dalam p e n e l i t i s n s p e k t r o s k o p i n u L l i r p a d a s a a t i n i sudah hatopir mencapai t i n g k a t optimum dengan penggunaan a l a t ~ a l a t yang l e b i h modern. T e t a p i walaupun dengan alat-nlafc yang s e d e r h a n a t e r s e b u t masib. dapat dimanfaatken untuk e x p e r i m e n - e x p e r i n e n s e d e r h a n a yang b e r -

s i f a t experimen u l a n g ataupun experimen t e r a p a n .

Experimen yang b e r d a s a r k a n t e h n i k k o i n s i d e n s i / a n t i k o i n s i - d e n s i adalab. s a n g a t p e n t i n g dalam b i d a n g s p e k t r o s k o p i n u k l i r . P i s i n i d i c o b a penggunaannya a n t a r a l a i n dalam experimen k o r e l a s i sudut y ~ y yang s a n g a t p e n t i n g p e r a n a n n y a d a l a n s t u d i model p e l u r u h a n dan s t r u k - t u r i n t i . H a s i l experimen b e l u m l e h b e g i t u mesuaskan berhubung t e r b a - t a s n y a p e r a l a t a n yang t e r s e d i a . Pensgunaan t e h n i k k o i n s i d e n s i / a n t i k o - i n s i d e n s i j u g a p e n t i n g p e r a n e n n y a yang k i n i masih t e t a p bcrkembang y a - i t u dalam pengukuron r a d i . a s i s l a m i dengan s i s t e n pencacah r a d i a s i l a - t a r r e n d a h . Experinon i n i s e k n r a n ? sedang dikerkangl-an d a l s n l e b o r a t o - rium komi,

Pada pengukuran unur t i n g k a t i n t i t e r e x i t a s i h a s i l n y a belum raerauaskan., berhubung r e s o l u s i s i s t e r a yang r e n d a h , Experimen i n i akan l e b i h l a n j u t l a g i b i l a t e l a h d i p e r o l a h s i s t e r a dengpji r e s o l u s i waktu yang t i n g g i dan d i l e n g k a p i dengan nedan rcagnit u n t u k d a j a t melakukan pengukuran f a k t o r g i r o magnit a t a u momen mcgnit i n t i t e r e x i t a s i yang i n i banyak berhubungan dengan s t r u k t u r n u k l e o n .

20

2 1

Urrtuk pengukursn lebih lanjut dengati h a s i l yang l e b i h nenuaskan, masih diperl-ukan lebih. bsnyak l a g i porlengkapsn t e r u t s n a detektor m i k l i r dan modul—aodtil e l e k t r o a i k a . Mudsh-mudahan dalam waktu maadatang n a s i h da- pat disediakan t*ambahan p e r a l a t a u yang lebih. lengkep l a g i .

Pada kesenrpatan i n i p e n n l i s mengucapkan "bcnyak terima k a s i h kepada P u s l i t G.AMA BATAH yang t e l a h merihontu dalem raenyediakan f a s i l i - t a s , kepada Dr. Budi Santoso yang telah. rcendcrong kegiatcn p e n e l i t i a n i n i , dan kepada p r o j e c t Nuffic b e s e r t a stafnya terutamp Dr.L.S. Jonker yang t e l a h "banysk menyediakan p e r a l a t a n dan bimbingan.

1 . KA I Siegbahn, "a, S, y yahs Spectroscopy", North Holland Pub3

197^.

2 , Lederes CM. s Hollander, J . r . and Perlnau, Is "Table of Isotopes''1, Wiley, SY (197*0.

3 . ORTECj Application n o t e , AN 3k, '"'-Experiments in nuclear science", second ed. 1976.