Tinjauan Pustaka: Dimensi Ekstra dan Braneworld

Bab II Tinjauan Pustaka: Dimensi Ekstra dan Braneworld

II.1 Pendahuluan

Mekanika kuantum dan relativitas umum adalah dua teori yang sukses menggambarkan fisika pada masing-masing wilayah. Masalahnya adalah belum ada cara untuk menggabungkan keduanya menjadi sebuah teori yang konsisten. Salah satu kandidat yang dapat menggabungkan teori tersebut adalah teori string (Green, dkk., 1988). Teori string berupaya untuk merumuskan sebuah kerangka teoretik yang konsisten, yang mana semua gaya-gaya fundamental, termasuk gaya gravitasi, dapat digabungkan sedemikian sehingga semua gaya dapat dipahami secara konsisten meskipun pada level kuantum. Teori string memperluas konsep partikel serupa titik menjadi obyek yang diperluas satu dimensi, yaitu string, sebagai obyek fundamental. String tersebut berada dalam ruang-waktu 10-dimensi atau 11-dimensi untuk teori supergravitasi. Dalam bekerja dengan teori string, pendekatan secara perturbatif sering digunakan dengan persamaan-persamaan yang cukup kompleks. Telah diperoleh bahwa ada lima perumusan berbeda dari teori string perturbatif dan satu sama lain dihubungkan melalui dualitas: dualitas-T dan dualitas-S. Deskripsi berbeda kelima teori string yang dihubungkan melalui dualitas tidak lain adalah deskripsi berbeda dari sebuah teori fundamental 11-dimensi yang dinamakan teori-M.

Ada dua jenis string yaitu string tertutup dan string terbuka. Gravitasi digambarkan oleh string tertutup dan materi digambarkan oleh string terbuka. Dalam teori string non perturbatif ada obyek-obyek yang diperluas dinamakan

D-brane di mana ”D” berasal dari syarat batas Dirichlet. D-D-brane merupakan

permukaan di mana ujung-ujung string terbuka dapat mulai dan berakhir padanya. Jika materi dapat berada dalam sebuah brane yang memiliki tiga dimensi spasial, dimensi ekstra dapat berukuran besar. Model braneworld terinspirasi dari teori string, khususnya dari model Horava-Witten (Horava dan Witten, 1996). Dalam model braneworld materi dan medan-medan Standar Model dapat terlokalisasi pada brane sedangkan gravitasi berpropagasi di dalam dimensi lebih tinggi dari empat yang dinamakan bulk. Ini berarti bahwa gravitasi merupakan sebuah

interaksi dimensi tinggi dan hanya dapat dilihat sebagai teori efektif 4-dimensi pada brane. Sejauh ini belum ada teknologi yang dapat mengukur dimensi ekstra kompak berorde skala Planck. Tetapi jika dimensi ekstra berukuran besar, relatif terhadap skala Planck, ada kemungkinan dapat diamati dalam eksperimen collider bahkan juga dalam observasi kosmologi.

Dalam ruang waktu 4-dimensi, ada dua skala energi fundamental yang cukup

penting: skala elektrolemah, dan skala Planck (Planck scale),

Model Standar fisika dapat menggambarkan kuantitas-kuantitas

fisika hingga mencapai energi GeV. Pada skala Planck, gravitasi menjadi

sama kuatnya dengan interaksi-interaksi Model Standar dan pada skala ini diperlukan sebuah teori graviasi kuantum. Mengapa perbedaan antara kedua skala ini sangat besar? Pertanyaan ini merupakan esensi dari masalah hirarki (hierarchy problem). Analisis yang cukup sederhana dari perbedaan yang cukup besar antara skala lemah dan skala Planck bahwa diantara rentang perbedaan tersebut terdapat kemungkinan terpopulasinya teori-teori baru, seperti supersimetri. Di atas skala perusakan supersimetri, masalah koreksi radiatif untuk massa Higgs secara teoretik dapat diselesaikan meskipun partikel Higgs sampai sejauh ini belum ditemukan. Ada pemecahan lain untuk masalah hirarki yaitu melalui model braneworld, dengan mengasumsikan bahwa hanya ada satu skala energi fundamental, skala lemah. Skala Planck yang cukup besar dipandang sebagai skala yang berasal dari dimensi ekstra dan menjadi skala efektif dalam 4-dimensi. Dengan kata lain, bagi pengamat yang geraknya dibatasi dalam sebuah

braneworld yang dimasukkan dalam ruang-waktu bulk akan mengamati bahwa

skala energi Planck merupakan skala efektif. Misalnya sebuah braneworld yang

dimasukkan dalam ruang-waktu -dimensi, skala Planck -dimensi,

, yang merupakan skala gravitasi kemudian diambil seorde dengan skala lemah.

Untuk dimensi ekstra dengan menyatakan volume dari seluruh ruang

kompak, skala Planck 4-dimensi efektif dinyatakan oleh . Dengan

mengambil

2 n

pl n

m =M +2V

cukup besar maka skala energi yang cukup tinggi dapat diperoleh .

Pada bab tinjauan pustaka ini, dipaparkan perkembangan dari dimensi ekstra,

braneworld dan aspek kosmologi dimensi ekstra. Pembahasan dimulai dari teori

dimensi ekstra Kaluza-Klein dan menjelaskan bagaimana dimensi ekstra dapat

menggabungkan dua buah interaksi. Model-model braneworld dan aspek

kosmologi dimensi ekstra dibahas dalam konteks braneworld Randall-Sundrum.

II.2 Teori Kaluza-Klein dan Dimensi Ekstra Kompak

Dengan menambah satu dimensi dari tiga dimensi ruang yang telah diketahui, Kaluza dan Klein dapat menggabungkan gravitasi dan elektromagnetik. Tambahan satu dimensi ruang (dimensi ekstra) adalah berbeda dengan tiga dimensi yang lainnya. Dimensi ekstra dalam teori Kaluza-Klein membentuk

sebuah ruang kompak dengan skala kompaktifikasi L. Misalnya, satu buah

dimensi ekstra dapat berupa lingkaran dengan radius L. Untuk lebih dari satu buah

dimensi ekstra, ruang ini dapat berupa bola dimensi tinggi atau torus. Secara

umum, ruang-waktu (4 + n)-dimensi dalam pendekatan Kaluza-Klein memiliki

sebuah geometri yang terdiri dari ruang-waktu Minkowski 4-dimensi, M4, dan

manifold kompak n-dimensi dari dimensi ekstra yang dinamakan manifold

internal, Xn. Secara simbolik dapat dituliskan sebagai: M4 x Xn. Implikasi

pendekatan Kaluza-Klein adalah dinamika dalam ruang-waktu (4 + n)-dimensi

setelah dikompaktifikasi menghasilkan ruang-waktu Minkowski 4-dimensi. Oleh sebab itu, geometri M4 x Xn adalah solusi dari persamaan Einstein (4 + n)-dimensi.

Pada skala jarak yang lebih besar dari L, dimensi ekstra tidak dapat diamati.

Berikut ini dibahas implikasi fisis dari dimensi ekstra kompak.

Tinjau sebuah medan skalar dalam ruang-waktu (4 + 1)-dimensi dengan rapat Lagrangian diberikan oleh:

1 2

a a

L= − ∂ Φ∂ Φ . (II.1)

Disini a=0,1, 2,3,5 dan medan Φ( , , )t x y = Φ(xμ, ),y μ =0,1, 2,3 bergantung pada koordinat 4-dimensi, xμ, dan juga koordinat dimensi ekstra, y (atau x5). Dimensi ektra diasumsikan terkompaktifikasi pada sebuah lingkaran S1 dengan

radius L, sehingga ruang-waktu (4 + 1)-dimensi memiliki geometri M4 x S1. Dalam ruang ini medan skalar adalah periodik terhadap y→ +y 2πL:

(xμ, )y (xμ,y 2πL)

Φ = Φ + . (II.2)

Ekspansi harmonik dari medan skalar pada lingkaran adalah

( )

/ ( , ) n iny L n xμ y φ xμ e +∞ =−∞ Φ =

∑

, (II.3)

di mana φ_n*(xμ)=φ_−n(xμ) . Substitusi ekspansi ini ke persamaan (II.1), rapat lagrangian dapat dinyatakan kembali sebagai berikut:

( ) / 2 , 1 2 i n m y L n m n m n m nm L L μ μφ φ φ φ +∞ + =−∞ ⎛ = − _⎜∂ ∂ − ⎝ ⎠

∑

⎞_⎟e . (II.4)

Dan dalam bentuk aksi dapat dinyatakan oleh

2 2 4 4 * 2 0 2 2 L n n n n n L S d x dy L d x L π μ μ π +∞ φ φ n φ φ* =−∞ ⎛ ⎞ = = − _⎜∂ ∂ + ⎝ ⎠

∑

∫

∫

∫

⎟ . (II.5)

Aksi di atas mengandung sejumlah tak hingga medan-medan 4-dimensi, φ_n(xμ). Untuk mempelajari sifat-sifat dari medan ini, diperkenalkan notasi

2 L n

ϕ ≡ π φ . (II.6)

Sehingga aksi (II.5) menjadi

2 4 4 * 0 0 2 1 1 2 _k k k k k k S d x d x L μ μ μϕ ϕ μφ φ * +∞ = ⎛ ⎞ ⎡ ⎤ = _⎢− ∂ ∂ _⎥− _⎜∂ ∂ + _⎟ ⎣ ⎦

∑

_{⎝ ⎠}

∫

∫

φ φ . (II.7)

Hasil spektrum dari teori yang dikompaktifikasi terdiri dari

• sebuah medan skalar tak-bermassa (massless) yang dinamakan modus nol, yaitu ϕ₀,

• sejumlah tak hingga medan-medan skalar kompleks bermassa dengan massa berbanding terbalik dengan radius kompaktifikasi, m_k2 =k2/ L2. Semua keadaan ini dinamakan dengan modus Kaluza-Klein. Pada energi rendah, yaitu ketika E << 1/L, hanya modus nol menjadi penting sedangkan pada energi tinggi E >>1/L semua modus Kaluza-Klein menjadi penting. Ini berarti bahwa jika dikompaktifikasi pada radius yang sangat kecil, maka medan-medan tak bermassa menjadi medan efektif dalam teori 4-dimensi. Keberadaan dimensi

ekstra hanya dapat diamati ketika modus-modus bermassa tereksitasi dan diperlukan energi yang cukup besar untuk terjadi eksitasi.

Selanjutnya ditinjau gravitasi dalam ruang-waktu (4 + 1)-dimensi dan bagaimana gravitasi 4–dimensi dapat digabungkan dengan elektromagnetik melalui gravitasi 5-dimensi. Gravitasi dapat dijelaskan secara klasik melalui teori relativitas umum Einstein. Dalam teori tersebut, materi meyebabkan alam semesta melengkung dan partikel-partikel bergerak sepanjang geodesik dalam geometri melengkung ini.

Jika materi digambarkan oleh tensor energi-momentum 4-dimensi, , dan

adalah konstanta Newton, maka

(II.8)

dengan , dan berturut-turut menyatakan metrik, skalar Ricci dan tensor

Ricci. Dengan menggunakan prinsip variasi, persamaan Einstein (II.8) dapat diturunkan dari aksi Einstein-Hilbert,

(II.9)

di mana dan

(II.10)

Sedangkan medan-medan materi dinyatakan oleh aksi .

Sementara itu, persamaan Maxwell untuk sebuah potensial gauge, , yang

terkopel dengan sebuah sumber arus elektromagnetik, , diberikan oleh

(II.11) (II.12)

Disini adalah tensor medan elektromagnetik dan adalah permeabilitas

vakum. Persamaan (II.11) dapat diturunkan dari aksi berikut

(II.13) di mana

Jika persamaan (II.9) dan persamaan (II.13) digabungkan, maka diperoleh teori Einstein-Maxwell untuk gravitasi yang terkopel dengan sebuah medan elektromagnetik. Ide Kaluza dan Klein adalah meninjau gravitasi murni dalam 5-dimensi dan mengabaikan suku materi. Aksi dalam 5-5-dimensi yang ditinjau adalah

(II.15)

Metrik 5-dimensi dinyatakan oleh dan adalah skalar Ricci 5-dimensi.

Seperti juga dalam contoh sebelumnya dimensi ekstra ruang dikompaktifikasi pada lingkaran, . Dengan mengekspansi metrik sebagai deret Fourier dengan bentuk

(II.16) Maka dapat diperoleh sejumlah tak hingga medan-medan dalam 4-dimensi.

Modus n ≠ 0 terkait dengan medan-medan bermassa, n/L, sedangkan modus nol

terkait dengan medan-medan tak-bermassa. Jika L diambil sangat kecil maka massa dari medan-medan bermassa sangat besar. Ini berarti bahwa jika skala kompaktifikasi sangat kecil, dimensi ekstra dapat diamati melalui eksitasi medan-medan bermassa.

Selanjutnya tinjau untuk modus nol, , dan definisikan komponen-komponen

metrik 5-dimensi, , dan , dalam ungkapan medan-medan 4-dimensi, ,

dan . Secara eksplisit dapat diberikan oleh komponen-komponen berikut:

(II.17)

di mana dan . Metrik yang diberikan oleh persamaan

(II.17), diinterpretasikan sebagai foton, adalah medan skalar dilaton dan adalah graviton. Dengan hanya meninjau medan-medan tak bermassa, maka integrasi terhadap dari persamaan aksi (II.15), menghasilkan aksi efektif 4-dimensi yang diberikan oleh

Jadi melalui teori gravitasi 5-dimensi dapat diperoleh teori gravitasi efektif 4-dimensi, elektromagnetik dan sebuah medan skalar dilaton.

Jika metode kompaktifikasi Kaluza-Klein digunakan untuk mereduksi sebuah

teori -dimensi untuk menghasilkan teori 4-dimensi, maka kompaktifikasi

pada n-dimensi manifold berbeda, secara umum akan menghasilkan teori efektif yang berbeda dalam 4-dimensi, dengan asumsi bahwa manifold tersebut sangat kecil dan kompak. Meskipun teori Kaluza-Klein berhasil menggabungkan gravitasi dan elektromagnetik, belum dapat menjelaskan mengapa gravitasi lebih lemah dari elektromagnetik dan mengapa dimensi ekstra sangat kecil dan tidak mengeksitasi modus-modus bermassa. Hanya dengan mengambil modus nol yang menghasilkan teori effektif dalam 4-dimensi. Pasal berikut ini mejelaskan alternatif kompaktifikasi Kaluza-Klein di mana dimensi ekstra dapat berhingga, tidak-berhingga dan melengkung melalui model braneworld.

II.3 Braneworld dan Dimensi Ekstra II.3.1 Model Horava-Witten

Adannya kemungkinan dimensi ekstra non-Planckian pertama kali diperkenalkan oleh Horava dan Witten (1996) melalui teori string heterotik E8 × E8 yang

merupakan limit energi rendah dari teori supergravitasi 11-dimensi. Dalam model Horava-Witten, dimensi ke-11 adalah kompak dan periodik: x11∈ −

[

π πR, R

]

dan

memenuhi simetri 2 :

11 11

x → −x . Pada titik-titik tetap orbifold, x11=0 dan 11

x =πR terdapat batas-batas yang dinamakan brane-orbifold, dengan

ruang-waktu 10-dimensi. Pada batas-batas tersebut terdapat medan-medan gauge yang tidak dapat keluar menuju bulk. Kedua batas tersebut saling berinteraksi melalui gravitasi. Dibandingkan dengan ide awal dari teori string bahwa dimensi ekstra berorde skala Planck, dalam model Horava-Witten, besarnya skala orbifold,

~

or

L πR , lebih besar dari enam dimensi ekstra yang lain, yang

dikompaktifikasi dalam manifold Calabi-Yau: . Ketika

1 ~ CY pl L M− or CY L >L 1 or pl L >M−

merealisasi model Horava-Witten pada energi rendah dalam 5-dimensi dan solusi kosmologi juga telah diperoleh (Reall, 1999).

Di dalam model Horava-Witten, ruang bulk 11-dimensi terdiri dari supermultiplet graviton sedangkan supermultiplet Yang-Mills berada pada masing-masing batas 10-dimensi. Aksi bagian bosonik diberikan oleh Lukas, dkk., (1999):

SUGRA YM S =S +S , (II.19) di mana 11 11 11 2 11 1 1 2 24 IJKL SUGRA IJKL M S d x g R C κ ⎛ = − − _⎜ + ⎝

∫

G 1 11 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 2 1728 I I I I I I I I I I I I I C G G ε ⎞ + ⎟ ⎠, (II.20)

( )

(1) 10 2 / 3 2 10 (1) 2 10 2 11 1 1 8 4 2 YM M S κ d x g tr F πκ π ⎛ ⎞ ⎡ = − _{⎜ ⎟} − _⎢ − trR ⎤_⎥ ⎝ ⎠

∫

⎣ ⎦

( )

( 2 ) 10 2 / 3 2 10 (2) 2 10 2 11 1 1 8 4 _M d x g tr F 2trR κ πκ ⎛ π ⎞ ⎡ − _{⎜ ⎟} − _⎢ − ⎤_⎥ ⎝ ⎠

∫

⎣ ⎦. (II.21) Disini ( )i IJ

F adalah medan-medan gauge E8 dan adalah 3-form dengan kuat

medan diberikan oleh

IJK C

[ 24

IJKL I JKL]

G = ∂ C . Di dalam makalah Horava dan Witten

(1996) suku tidak ada. Suku ini ditambahkan oleh Lukas, dkk., (1999) agar

aksi di atas konsisten dengan supersimetri. Ansat metrik untuk mereduksi teori 11-dimensi menjadi 5-dimensi adalah

2 trR

( )

( )

ˆ ˆ 2 2 / 3 1/ 3 ˆ ˆ 11 ˆ M M N M M N MN _MN ds =V− g x dx dx +V Ω z dz dz , (II.22)

di mana V =e−φ adalah sebuah medan moduli yang menyatakan volume dari

ruang Calabi-Yau, xM adalah koordinat ruang-waktu 5-dimensi, zMˆ adalah koordinat dalam ruang Calabi-Yau dengan metrik Ω_MNˆ ˆ. Proses penurunan secara lengkap dari aksi 11-dimensi menjadi 5-dimensi dapat dilihat pada makalah Lukas, dkk., (1999). Hasilnya adalah teori supergravitasi N = 1 5-dimensi terkopel dengan supermultiplet gauge 4-dimensi, secara simbolik diberikan oleh persamaan (I.2).

Aksi efektif 5-dimensi yang diturunkan dari aksi 11-dimensi persamaan (II.19) adalah ₅ 1₂ 5 1

( )

2 2 1 2 2 2 3 M M S d x g R φ e φ ς ς α e 2φ κ ⎡ − − ⎤ = − − _⎢ + ∇ + ∇ ∇ + _⎥ ⎣ ⎦

∫

4 4 2 2 2 2 d x h eα φ d x h e φ κ − κ α − +

∫

− −

∫

− , (II.23)

dengan α adalah konstanta, h_μν dan h_μν adalah metrik-metrik induksi pada masing-masing batas dan ς adalah medan skalar kompleks: ς =eρ θ+i . Solusi kosmologi dari model HW ditinjau oleh (Reall, 1999) dengan metrik 5-dimensinya diberikan oleh

2 2 ( , ) 2 2 ( , ) 2 2 ( , ) 3 U t y A t y B t y ds = −e dτ +e ds +e dy2, (II.24) di mana ( , ),t y ( , )t y φ φ= ρ ρ= . (II.25)

Melalui pemisahan variabel, U t y

( )

, =U t₁

( )

+U₂

( )

y dan seterusnya diperoleh solusi-solusi dari komponen metrik hanya bergantung pada koordinat y:

(

)

2 2 2 2 1 / 2 2 0 0 3 4 0 0 , , , , A U B i e e a H e b H eφ b H ς eθ d H ς₀ = = = = = + (II.26) 0 2 ( ) 3 H y = α y +c , (II.27)

di mana a b d₀, ,_{0 0},ς₀,c₀ adalah konstanta-kontanta. Persamaan-persamaan medan untuk solusi bergantung waktu dapat diperoleh dengan mengasumsikan bahwa

1

B

e =eφ1 _{dan sebuah gauge . Solusi untuk faktor skala pada brane}

dan solusi untuk medan skalar

1 _konstan

U e =

1

eφ dalam waktu comoving _dt=_{e d}U1 τ _adalah

(

)

1 1 1 0 0 3 4 ( ) , 1 , 11 3 3 2 , 1 2 11 p A q B e a t P t t p e eφ Q t t q ⎛ ⎞ ≡ = − = _{⎜ ⎟} ⎝ ≡ = − = ± ∓ 3 , ⎠ _(II.28)

dengan P, Q dan t0 adalah konstanta-konstanta. Dari solusi-solusi yang diperoleh

di atas, menentukan ukuran dari worldvolume brane dan menentukan

besarnya skala orbifold. Karena besarnya skala orbifold berubah terhadap waktu,

1

A

maka jarak antara brane juga berubah. Stabilisasi dari model ini kemudian ditinjau oleh Huey, dkk., (2000).

II.3.2 Mekanisme Lokalisasi

Ide bahwa alam semesta dapat direalisasikan sebagai sebuah hypersurface di dalam ruang-waktu dimensi tinggi telah banyak dikaji dalam kerangka kerja relativitas umum. Aplikasi ide ini dalam fisika partikel pertama kali dikerjakan oleh Akama (1982) dan juga oleh Rubakov dan Shaposhnikov (1983) dengan menunjukan sebuah mekanisme lokalisasi di dalam braneworld. Berikut ini diberikan contoh bagaimana medan-medan dapat terlokalisasi pada brane.

Tinjau sebuah medan skalar dalam 5-dimensi dengan rapat Lagrangian diberikan oleh

(

_{2 2} 2 1 2 4 a a L= − ∂ Φ∂ Φ −λ Φ −v

)

, (II.29)

yang invarian terhadap transformasi ₂ : Φ → −Φ , tetapi vakumnya tidak

invarian, yaitu terhadap 2 dua vakum Φ = ± dapat bertukar. Karena itu simetri v rusak secara spontan. Sebagaimana telah ditunjukan oleh Rubakov dan Shaposhnikov (1983), ada solusi domain wall dengan persamaan gerak klasik medan skalar adalah

2

(

2 0 tanh tanh 2 kls v v ⎛ λ y⎞ v Φ = ⎜_⎜ ⎟_⎟≡ ⎝ ⎠

)

m y . (II.30)

Karena solusi ini transversal terhadap domain wall maka dapat dibayangkan bahwa worldvolume-nya memiliki koordinat ruang 3-dimensi, yang kemudian disebut 3-brane. Tegangan dari wall merupakan rapat energi permukaan yang didefinisikan oleh σ =

∫

dyH

(

Φkls

)

=

∫

dyT00

(

Φkls

)

dengan H adalah Hamiltonian

dan adalah komponen-(00) dari tensor energi-momentum. Tegangan brane

kemudian diperoleh 00 T σ ~ 3 3 / 2 3 0 _{~ 2} m v λ λ − . (II.31)

Sesuai dengan ide braneworld, eksitasi dari medan-medan dapat diidentifikasi oleh partikel-partikel Model Standar. Spektrum perturbasi dapat diperoleh dengan menyelesaikan persamaan gerak yang dilinearkan untuk medan skalar,

(x , )y kls( )y (x , )

μ _δ

Φ = Φ + Φ μ y . (II.32)

Kemudian persamaan gerak 5-dimensi memiliki solusi:

(_x , )_y d kls ( )

dy x

μ μ

δΦ _{= ⎜}⎛ Φ ⎞_⎟

⎝ ⎠ρ , (II.33)

dengan ρ adalah medan 4-dimensi yang memenuhi persamaan gerak

0

μ

μ ρ

∂ ∂ = , (II.34)

Jadi ρ adalah fungsi gelombang dari sebuah medan skalar tak bermassa yang berada di dalam ruang-waktu 4-dimensi. Fungsi gelombang ini sebanding dengan dan lenyap di luar brane. Akibatnya medan skalar tak bermassa terlokalisasi pada brane.

/

kls dΦ dy

Untuk medan fermion, tinjau medan fermion 5-dimensi Ψ yang terkopel dengan medan skalar Φ dalam sebuah interaksi Yukawa

a a

L_Ψ = ΨΓ ∂ Ψ − ΦΨΨi h . (II.35)

Persamaan gerak medan fermion adalah

0

a

a kls

iΓ ∂ Ψ − Φ Ψ =h . (II.36)

Persamaan ini memiliki sebuah solusi yang dapat dinormalisasi dalam ungkapan modus chiral tak bermassa 4-dimensi, χ , _L

(

)

( )

( )

0 , exp y N x y h kls z dz L x μ ⎡ ⎤_χ μ Ψ = ⎢− Φ ⎥ ⎢ ⎥ ⎣

∫

⎦ , (II.37) dengan

(

1 5

)

0, 2 L L iΓ ∂μ _μχ = χ = −γ χ . (II.38)

Dari ungkapan di atas dapat dilihat bahwa fungsi gelombang dari modus ini lenyap diluar brane. Sehingga modus chiral 4-dimensi adalah terlokalisasi pada

II.3.3 Skenario ADD dan Dimensi Ekstra Besar

Model fenomenologi untuk merealisasikan konsep braneworld dengan dimensi ekstra besar dan bertujuan untuk menyelesikan masalah hirarki pertama kali dikaji oleh Arkani-Hamed, dkk., (1999) yang dinamakan model Arkani-Hamed-Dimopoulos-Dvali yang disingkat dengan model ADD. Model ADD menggabungkan ide braneworld dan kompaktifikasi Kaluza-Klein dengan skenario sebagai berikut:

• Partikel-partikel model standar terlokalisasi pada sebuah 3-brane, sedangkan gravitasi dapat berpropagasi dalam (4+n)-dimensi.

• Skala gravitasi fundamental adalah M dan skala Model Standar berukuran TeV.

• n buah dimensi ekstra terkompaktifikasi dengan ukuran karakteristik yang sama, L.

Aksi dari model ADD diberikan oleh

( )

2 4 4 0 ( ) 2 L n n ADD MS M S d x d y G R G d x hL + =

∫ ∫

− +

∫

− Ψ , (II.39)

di mana G_MN adalah metrik (4+n)-dimensi, h_μν adalah metrik induksi pada brane dan LMS adalah Lagrangian Model Standar. Bagian gravitasional dari aksi (II.39)

dapat direduksi melalui prosedur Kaluza-Klein menjadi aksi 4-dimensi

( )

2 2 4 4 0 ( ) 2 2 L n n n M M L d x d y G R G d x hR h + + − → −

∫ ∫

n

∫

2 n . (II.40)

Sehingga hubungan antara massa Planck 4-dimensi mpl dan massa Planck

(4+n)-dimensi adalah

2 n 2 n n

pl

m =L M + ≡V M + . (II.41)

Dari persamaan ini dapat dipahami bahwa untuk memperoleh massa Planck yang jauh lebih besar daripada skala gravitasi fundamental, M, ukuran dimensi ekstra haruslah cukup besar dibandingkan dengan panjang fundamental, M−1. Jika

EW

M =m , maka besarnya dimensi ekstra diberikan oleh

2 / ₃₀ 17 ~ 10 n pl _n ew ew M L L cm M − ⎛ ⎞ = _{⎜ ⎟} ⎝ ⎠ . (II.42)

Sebagai contoh, untuk satu buah dimensi ekstra, n =1, diperoleh L ~ 1013 cm yang merupakan daerah kerja dari hukum Newton dalam sistem surya. Ukuran dimensi ekstra cukup besar dalam hal ini dan gravitasi 5-dimensi tidak diamati, jadi skala ini tidak dapat diterima. Untuk n makin besar ukuran dimensi ekstra makin kecil. Kasus yang menarik adalah untuk dua buah dimensi ekstra, n = 2, yang menghasilkan dimensi ekstra L ~ 1 mm. Eksperimen gravitasi tidak pernah dilakukan pada skala yang lebih kecil dari sub millimeter, oleh sebab gravitasi pada skala ini mungkin berbeda dengan gravitasi 4-dimensi. Untuk n = 6, besarnya dimensi ekstra sekitar 10-14 cm dan lebih besar dari panjang Planck, 10-33 cm. Ini berarti bahwa efek dimensi ekstra terhadap gravitasi dapat diungkap dari skala sub millimeter sampai skala inti atom. Dalam model ADD, potensial gravitasional oleh massa m diberikan oleh

2 ( ) ( 0) n m r n n e V r G m y r − +∞ =−∞ = −

∑

Ψ = . (II.43)

FungsiΨ_n(y= )0 menyatakan modus KK ke-n pada posisi brane, y = 0, dan

/

n

m = n L. Jika r >> L maka dari persamaan (II.43) gravitasi menjadi 4-dimensi

( ) m

V r G

r

= − . (II.44)

Dalam limit yang berlawanan, pada jarak yang lebih pendek dari ukuran dimensi ekstra, r << L, keberadaan dimensi ekstra dapat diamati melalui modifikasi potensial gravitasional yang diberikan sebagai berikut

(2 ) 1 ( ) n m_n V r M r − + + = − , (II.45)

yaitu memenuhi hukum interaksi gravitasional (4 + n)-dimensi.

Model ADD dapat menyelesaikan masalah hirarki dan gravitasi dimodifikasi pada skala sub millimeter. Model ini telah memotivasi untuk mengukur gravitasi pada skala yang sangat kecil (Hoyle, dkk., 2001; Long, dkk., 2003). Meskipun berhasil memecahkan masalah hirarki massa, model ini memunculkan hirarki baru antara skala elektrolemah dan skala kompaktifikasi. Jika diasumsikan massa Planck fundamental disekitar skala energi elektrolemah 1 TeV, skala panjang dimensi

ekstra masih lebih besar dari skala panjang elektrolemah. Misalnya untuk n = 6, L ~ 10-14 cm >> Lelektrolemah ~ 10-19 cm yaitu ada masalah hirarki skala.

II.4 Dimensi Ekstra Lengkung dan Model Randall-Sundrum (RS)

Di dalam sub bab ini ditinjau model braneworld yang lebih populer yaitu model Randall-Sundrum (RS). Seperti juga dalam model-model yang telah dibahas sebelumnya, alam semesta merupakan sebuah brane di dalam ruang-waktu 5-dimensi dengan simetri refleksi sepanjang 5-dimensi ekstra dan medan-medan gauge Model Standar terlokalisasi pada brane. Randall dan Sundrum (1999) memberikan solusi alternatif dalam permasalahan hirarki skala. Dalam model RS, sebuah hirarki eksponensial dari skala massa muncul tanpa perlu dimensi ekstra berukuran besar. Ini karena latar belakang solusi dari persamaan gerak adalah sebuah metrik non-factorizable. Dalam teori Kaluza-Klein, geometrinya digambarkan oleh sebuah metrik factorizable yaitu metrik 4-dimensi tidak bergantung pada koordinat dimensi ekstra. Untuk metrik non-factorizable bagian metrik 4-dimensi dikalikan oleh sebuah fungsi, dinamakan dengan faktor kelengkungan (warped factor), yang bergantung pada dimensi ekstra.

II.4.1 RS I dan Masalah Hirarki

Pada model RS I, ada dua buah 3-brane yang dimasukkan dalam ruang waktu

bulk Anti-de Sitter 5-dimensi. Dimensi ekstra terkompaktifikasi pada orbifold

sehingga struktur geometri ruang-waktu bulk 5-dimensi adalah M4 ×

dan diparameterisasi oleh koordinat (xμ,φ ) di mana φ memiliki interval

[

−π π,

]

. Titik-titik tetap (fixed points) orbifold berada pada φ= dan 0 φ π= yang tidak lain merupakan posisi dari kedua 3-brane. Brane yang memiliki tegangan positif

( ) σ +

, dinamakan hidden brane (atau brane Planck), ditempatkan di φ= dan 0

brane yang memiliki tegangan negatif σ( )− , dinamakan visible brane (atau brane Model Standar), ditempatkan di φ π= . Dalam RS I, medan-medan Model Standar terlokalisasi pada brane yang memiliki tegangan negatif. Aksi dari model RS I diberikan oleh

( ) ( )

grav brane brane

di mana

(

4 2 1 2 2 grav S d x d g R π π φ κ ₋

)

=

∫ ∫

− − Λ , (II.47)

(

)

( ) 4 ( ) ( ) ( ) brane S + =

∫

d x −h+ L+ −σ + , (II.48)

(

)

( ) 4 ( ) ( ) ( ) brane S − =

∫

d x −h− L− −σ − . (II.49)

Di dalam persamaan di atas g menyatakan metric bulk dan adalah metrik

induksi pada brane

( ) h±

(

)

(

( ) ( ) , 0 , , a b a b ab ab h_μν+ =δ δ_{μ ν}g xμ φ = h_μν− =δ δ_{μ ν}g xμ φ =π

)

2 . (II.50) Untuk memperoleh solusi persamaan gerak, metrik 5-dimensi lengkung yang mempertahankan invarian Poincare 4-dimensi adalah

2 2 ( )A 2

c

ds =e− φη_μνdx dxμ ν +r dφ . (II.51)

Koordinat φ dapat diskala ulang untuk menghilangkan koefisien yang

merupakan karakteristik dari radius kompaktifikasi dimensi ekstra. Dengan metrik (II.51) persamaan Einstein 5-dimensi menjadi persamaan diferensial biasa untuk faktor lengkung A: c r 2 1 6 c 2 A′ = − r Λ . (II.52)

( )

(

)

2 ( ) ( ) 3 c A′′= −κ r ⎡_⎣σ δ φ− +σ δ φ π+ − ⎤_{⎦ . (II.53)}

Disini aksen menyatakan turunan terhadap φ. Solusi dari persamaan (II.53) adalah

| | | | , 0 6 c c A=r φ −Λ ≡r φ k ⇒ Λ < . , (II.54)

di mana adalah sebuah skala yang berorde skala Planck 5-dimensi

dan 1/ 2 ( / 6) k = −Λ , 0 | | , 0 φ π φ φ φ φ π − − < < ⎧ = ⎨ _{< <} ⎩ , (II.55)

Kondisi menyatakan bahwa ruang-waktu 5-dimensi adalah Anti-de Sitter.

Dengan mengambil turunan kedua terhadap φ solusi (II.54)

0 Λ <

( ) (

)

2 _c

dan membandingkan persamaan ini dengan persamaan (II.53) maka diperoleh ( ) ( ) 2 6 6 l σ σ 6 1₂ κ κ + _{= −} − _{= −}Λ ₌ , (II.57)

di mana l adalah skala kurvatur bulk, k=l−1, dan 2

6

l

Λ = − , (II.58)

Persamaan (II.57) menyatakan sebuah ketertalaan antara tegangan brane dengan konstanta kosmologi bulk. Sebagaimana dibahas pada Bab IV, ketertalaan mengakibatkan konstanta kosmologi pada brane menjadi lenyap.

II.4.2 Pemecahan Masalah Hirarki

Untuk memecahkan Masalah hirarki, skala Planck 4-dimensi efektif, ,

dinyatakan dalam skala 5-dimensi M, k dan Ini dilakukan untuk

mengidentifikasi teori efektif energi rendah 4-dimensi sebagai akibat dari fluktuasi graviton tak bermassa. Secara prinsip, untuk menyatakan kuantitas-kuantitas 5-dimensi dalam ungkapan kuantitas-kuantitas-kuantitas-kuantitas 4-dimensi dilakukan dengan meninjau fluktuasi medan-medan tak bermasa di dalam brane, seperti medan radion (Charmousis, dkk., 2000). Namun ini tidak akan mempengaruhi hasil perhitungan skala Planck 4-dimensi efektif,

.

c r

, secara langsung (Pilo, dkk., 2000). Dengan menyisipkan metrik Minkowski 4-dimensi terganggu

( )

( )

h_μν xμ =η_μν + f_μν xμ , (II.59)

ke persamaan aksi (II.46) maka diperoleh sebuah aksi efektif

( )

2 | | 4 3 2 krc eff c S d x d M r e h R h π φ π φ − − =

_{∫ ∫}

− + , (II.60)

Pada persamaan (II.59) metrik fμν menyatakan graviton fisis dalam teori efektif 4-dimensi dan merupakan modus tak bermassa dari dekomposisi Kaluza-Klein.

( )

R h adalah skalar Ricci yang dibangun dari metrik h_μν di dalam persamaan

(II.60). Dengan mengintegrasi aksi efektif (II.60), diperoleh hubungan antara massa Planck 4-dimensi m_pl dan massa Planck 5-dimensi M,

(

3 2 2 3 1 c c kr kr pl c M m M r d e e k π

)

φ π π φ − − =

_∫

= − − . (II.61)

Dapat dilihat bahwa kebergantungan massa Planck cukup lemah terhadap

skala kompaktifikasi oleh peredaman eksponensial. Dengan cara yang sama dapat

ditunjukkan bahwa untuk setiap parameter massa pada brane yang memiliki

tegangan negatif dihubungkan dengan massa fundamental melalui

pl m eff m 0 m 0 c kr eff m =e− πm . (II.61)

Jika krc ~ 12, massa fisis skala elektrolemah dapat dihasilkan dari skala

Planck fundamental. Dari tinjauan ini, lemahnya gravitasi merupakan efek geometri dari faktor kelengkungan yang mengalikan metrik induksi pada brane bertegangan negatif.

EW m

II.4.3 RS II dan Alternatif Kompaktifikasi

Sebagaimana telah dipaparkan sebelumnya, di dalam sebuah braneworld medan-medan Model Standar terlokalisasi pada brane (Rubakov dan Shaposhnikov, 1983, Akama, 1982), sedangkan gravitasi dapat berpropagasi dalam dimensi ke-5. Untuk memperoleh teori gravitasi 4-dimensi dengan tidak melanggar hukum gaya

gravitasional Newton yang telah dibuktikan secara eksperimen mm,

maka dimensi ekstra dapat dipandang sangat kecil dan kompak, dengan skala massa atau energi berada diantara modus tak-bermassa graviton dan modus bermassa Kaluza-Klein. Hal ini untuk menjamin bahwa gravitasi dapat berperilaku dalam 4-dimensi. Sebagaimana telah dipelajari sebelumnya, di dalam model braneworld dimensi ekstra dapat berukuran besar dan gravitasi berperilaku dalam 5-dimensi. Ini tentunya melanggar hukum Newton. Model kedua dari Randall dan Sundrum dapat memecahkan masalah ini meskipun dimensi ekstra dibuat tak berhingga dan tetap menghasilkan hukum Newton pada brane. Ini adalah akibat dari konstanta kosmologi negative pada bulk. Model braneworld RS II tidak menyelesaikan masalah hirarki namun lebih memberikan gambaran terhadap perilaku gravitasional dalam 4-dimensi.

Model braneworld RS II dapat diperoleh dari model braneworld RS1 dengan memperbesar jarak antara kedua brane sampai pada tak hingga dan hanya brane yang memiliki tegangan positif yang ditinjau. Brane yang memiliki tegangan negative bekerja sebagai regulator. Dalam kasus ini metrik yang mempertahankan simetri ₂: y→ −y dan invarinsi Poincare 4-dimensi diberikan oleh

2

(

)

2 2 ( )A y 2 i 2 2 ( )A y

i

ds =e −dt +dx dx +dy ≡e η_μνdx dxμ ν +dy . (II.62) Di sini dimensi ekstra tidak kompak dan diparametrisasi oleh koordinat y sebagai pengganti φ. Dengan menghilangkan aksi brane yang memiliki tegangan negatif (II.46), persamaan Enstein 5-dimensi menjadi

2 1 6 A′ = − Λ . (II.63)

( )

2 ( ) 3 A′′ = −κ σ δ+ y . (II.64)

Solusi umum persamaan (II.63) adalah

0 0 0 0 , 0 6 ( ) , 0 6 y A ky A y A y y A ky A y ⎧ _Λ − − + = − + > ⎪⎪ = ⎨ Λ ⎪+ − + = + + < ⎪⎩ , . (II.65)

Dari solusi ini ada singularitas koordinat di tak-hingga dan singularitas fungsi delta di y = 0. Kontanta integrasi

y→ ±∞

0

A dapat dihilangkan melalui

transformasi koordinat pada brane. Untuk sistem satu buah brane tegangan dari

brane diberikan oleh

( ) 2 6 1 l σ κ + ₌ , (II.66)

Dengan mengambil fluktuasi pada metrik Minkowski 4-dimensi seperti RS I maka massa Planck 4-dimensi menjadi

(

3 3 2 2 0 2 y ky ky pl M m M dy e e k − =

_∫

= 1− −

)

, (II.67)

di mana y adalah skala karakteristik dari dimensi ekstra. Massa Planck 4-dimensi masih berhingga meskipun diambil y → ∞ . Ini menunjukan bahwa graviton tak

5-dimensi terlihat sebagai gravitasi efektif 4-5-dimensi. Namun demikian, masih perlu untuk menentukan spektrum dari fluktuasi metrik (II.62),

(

)

2 | |

,

k y

g_μν ≡e− η_μν + f_μν xμ y . (II.68)

Untuk mengetahui modus-modus Kaluza-Klein yang muncul dalam teori efektif 4-dimensi dapat dilakukan melalui reduksi Kaluza-Klein. Melalui pemisahan

variablel

(

,

)

( )

ipx

f_μν xμ y =ψ y e di mana p2 =m2 maka fluktuasi pada metrik menghasilkan persamaan gelombang

2 2 | | 1 2 2 2 ( ) 2 ( ) 0 2 2 k y y m e kδ y k ψ ⎡ ⎤ − − ∂ − + ⎢ ⎣ ⎦⎥ y = . (II.69)

Garriga dan Tanaka (2000) telah menunjukan bahwa solusi modus nol dari persamaan ini adalah graviton 4-dimensi tak bermassa yang terlokalisasi pada

brane. Analisis selanjutnya juga ditunjukan bahwa keadaan-keadaan bermassa

menghasilkan suku koreksi terhadap potensial Newton, 2 0 m > 2 1 2 2 2 ( ) 1 3 N m m l V r G r r ⎛ ⎞ = _⎜ + ⎝ ⎠⎟ . (II.70)

Jika kelengkungan dari ruang AdS sangat kuat, yaitu jika k sangat besar, maka diperoleh potensial Newton yang telah dikenal pada brane. Sebaliknya jika sangat kecil maka potensial yang diperoleh adalah potensial 5-dimensi. Hukum Newton dalam ruang-waktu (4+n)-dimensi telah dikaji oleh Ito (2002). Hukum Newton 4-dimensi telah diuji pada skala sub milimeter, sehingga parameter l terkendala sebagai berikut

11 1

0.1 ~ 10

l≤ mm GeV− . (II.71)

II.5 Braneworld Dvali-Gabadadze-Porrati (DGP)

Skenario braneworld yang lain diperkenalkan oleh Dvali, dkk., (2000). Dalam

model ini hanya ada satu buah brane seperti model RS II dengan ruang bulk

adalah Minkowski tanpa konstanta kosmologi bulk, Λ = serta tidak ada ₅ 0

tegangan brane. Gravitasi standar dapat diperoleh pada skala yang lebih kecil dari skala crossover, . Untuk skala yang lebih besar dari skala ini, gravitasi adalah 5-dimensi. Model DGP dapat menggambarkan kosmologi standar pada awal

c r

semesta (Deffayet, 2001) dan menjelaskan percepatan alam semesta saat ini tanpa energi gelap (Deffayet, dkk., 2002). Model ini tidak bertujuan untuk menyelesaikan masalah hirarki. Ide dari model DGP adalah melokalisasi gravitasi dengan memasukan suku kurvatur (skalar Riccci 4-dimensi) induksi pada brane. Dari sudut pandang bulk suku ini sebagai sebuah sumber dan bekerja sebagai suku kinetik 4-dimensi untuk graviton 5-dimensi. Suku ini ditambahkan by hand tetapi tidak merusak simetri Poincare 4-dimensi. Gravitasi terinduksi pada brane merupakan koreksi loop kuantum dari interaksi antara suku sumber yang terlokalisasi pada brane dan graviton. Aksi dari braneworld DGP diberikan oleh

3 2 4 4 5 4 5 5 2 2 4 DGP mat M M S =

∫ ∫

d x dy −g R +

∫

d x −hR+

∫

d xL r . (II.72)

Dapat dianalisis bahwa aksi pada suku-suku gravitasi saling berkompetisi. Ketika suku gravitasi 4-dimensi dominan, pengamat pada brane akan merasakan gravitasi 4-dimensi. Ketika suku gravitasi 5-dimensi menjadi dominan, gravitasi keluar menuju dimensi ekstra dan interaksi gravitasi masuk dalam daerah bulk 5-dimensi. Potensial gravitasi yang dihasilkan antara dua buah sumber statik pada brane sama seperti potensial gravitasi 4-dimensi V ~ 1/ untuk jarak r: M51 r rc

− _{<< <<} .

Sedangkan gravitasi menjadi 5-dimensi pada skala yang lebih besar dari

skala crossover yang didefinisikan oleh

2 ~ 1/ V r 2 4 3 5 2 c M r M = , (II.73)

di mana M adalah skala Planck 5-dimensi dan ₅ M₄ adalah skala Planck

4-dimensi. Jika skala crossover dipilih disekitar radius HubbleH₀−1( cm)

maka skala Planck fundamental 5-dimensi dapat memilki nilai MeV (Dvali, dkk., 2002). 25 10 c r ≥ 5 ~ 10 100 M −

II.6 Kosmologi Braneworld

Kosmologi braneworld1) secara bebas dikembangkan pertama kali oleh Binetruy, dkk., (2000) dan secara signifikan ditemukan bahwa berbeda dengan kosmologi

1)

standar. Persamaan Friedman pada brane menjadi termodifikasi. Pada energi tinggi parameter Hubble sebanding dengan rapat energi. H ∝ ρ, sedangkan dalam kosmologi standar, H ∝ ρ1/2. Deffayet, dkk., (2001) mengkaji model braneworld

ADD dan menemukan bahwa ada suatu fasa percepatan disebabkan oleh sumber yang berasal dari suku kurvatur. Dalam solusinya, transisi ke sebuah percepatan alam semesta 4-dimensi dapat diatur dalam sebuah alam semesta datar, jika skala gravitasi fundamental dipilih sedemikian sehingga parameter kritis dari model, rc

berbanding terbalik dengan parameter Hubble, rc ∝ H-1. Hasil ini sesuai dengan

data pengamatan dari Supernovae (Riess, dkk., 1998) dan pengukuran konstanta kosmologi (Perlmutter, dkk., 1999).

Pada pasal berikut ini dikaji aspek kosmologi dalam ruang-waktu 4-dimensi dan dibandingkan dengan hasil perhitungan yang diperoleh dalam konteks braneworld.

II.6.1 Kosmologi 4-dimensi: Hasil Relativitas Umum

Dalam model kosmologi standar, alam semesta diasumsikan homogen dan isotropik pada skala besar. Metrik yang sesuai untuk menggambarkan model ini adalah metrik Friedmann-Robertson-Walker (FRW),

2 2 2 2 2 2 2 2 2 1 ( ) sin 1 ds dt a t dr r d r d kr 2 θ θ φ ⎛ ⎞ = − + _⎜ + + _⎟ − ⎝ ⎠ , (II.74)

dengan a(t) adalah faktor skala alam semesta dan k adalah kurvatur spasial, k = 0, ±1 yang menentukan geometri alam semsta. Persamaan Einstein dalam relativitas umum diberikan oleh

2 4

G_μν = −Λh_μν +κ T_μν . (II.75)

Untuk Λ =0 dan 2

4 8 GN

κ = π diperoleh tensor Riemann

1 8 2 R_μν = πG T⎛_{⎜ μν} − h T_μν ⎝ ⎠ ⎞ ⎟ h . (II.76)

Selanjutnya, tinjau sebuah fluida ideal dengan tensor energi-momentum

( )

T_μν = ρ+P U U_{μ ν} +P _μν , (II.77) di mana Uμ adalah kecepatan-4:

, dx U U ds μ μ μ 1 U μ = = − , (II.78)

Sehingga trace dari tensor energi-momentum menghasilkan

3

T = − +ρ P, (II.79)

Rapat energi ρ dan tekanan P diukur dalam kerangka diam fluida. Dalam

koordinat komoving yangmana fluida adalah diam, kecepatan-4 diberikan oleh

(

1,0,0,0

)

Uμ = . (II.80)

Dari persamaan kekekalan energi, evolusi dari rapat energi digambarkan oleh persamaan kontinuitas

3 (a P) 0

a

ρ+ ρ+ = . (II.81)

Jika persamaan keadaan dari fluida ideal dinyatakan oleh

P=ωρ, (II.82)

dengan ω adalah konstan, maka persamaan (II.81) menjadi 3(1 ) 0 d a dt ω ρ + ⎡ ⎤ = ⎣ ⎦ . (II.83)

Solusi persamaan ini adalah

( ) 3 1 0 0 a a ω ρ ρ − + ⎛ ⎞ = _{⎜ ⎟} ⎝ ⎠ . (II.84)

Komponen waktu tensor Ricci (II.76) adalah

(

)

4 3

tt

R = πG ρ+ P . (II.85)

Sedangan dari metrik (II.48) diperoleh 3 tt a R a = − . (II.86)

Persamaan-persamaan (II.85) dan (II.86) menghasilkan persamaan Friedmann

(

)

4 3 3 a G P a π _ρ = − + . (II.87)

Untuk setiap jenis materi yang memiliki persamaan keadaan (II.82), ruas kanan persamaan (II.87) selalu negatif. Dari observasi, alam semesta adalah mengembang saat ini, yang berarti bahwa turunan kedua dari faktor skala harus positif dan memenuhi ketidaksamaan ρ+3P< . Bentuk materi yang memiliki 0 persamaan keadaan ω< −1/ 3 adalah relevan untuk menjelaskan hal ini.

Sifat isotropik dari alam semesta dapat ditinjau dari komponen θθ tensor Ricci, 2

( 2 2 ) 2

Rθθ = aa+ a + k r . (II.88)

Komponen spasial persamaan (II.76) adalah

(

)

4

ij ij

R = πG ρ−P h . (II.89)

Sehingga komponen θθ tensor Ricci diberikan oleh

(

)

2 2

4

R_θθ = πG ρ−P a r . (II.90)

Maka persamaan-persamaan (II.88) dan (II.90) menghasilkan 2 2 8 3 a G a π ρ a ⎛ ⎞ k = − ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ . (II.91)

Jika konstanta kosmologi ada pada persamaan medan Einstein persamaan Friedmann menjadi

(

)

4 3 3 3 a G P a π _ρ Λ = − + + , (II.92) 2 2 8 3 3 G k H a π ρ Λ = − + . (II.93)

Parameter Hubble didefinisikan olehH ≡a a/ . Dengan mengabaikan nilai yang

cukup kecil (sesuai dengan observasi bahwa alam semesta mendekati

geometri datar, Bennett, dkk., 2003) dan juga mengabaikan konstanta kosmologi, maka persamaan Friedmann memiliki solusi

2 2 / k a H 2 3(1 ) 0 0 t a a t ω + ⎛ ⎞ = ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ , (II.94)

Persamaan-persamaan (II.92) – (II.94) adalah persamaan Friedmann yang menggambarkan dinamika kosmologi FRW. Oleh identitas Bianchi, Persamaan-persamaan (II.92) – (II.94) adalah tidak bebas, misalnya Persamaan-persamaan (II.92) dapat diperoleh dari persamaan (II.93) dan (II.94). Secara umum, persamaan (II.92) adalah persamaan dinamika untuk faktor skala a(t), sedangkan persamaan (II.93) merupakan persamaan kendala yang digunakan untuk menentukan konstanta integrasi.

Tinjau sebuah model satu buah brane (RS II) yang dimasukkan dalam ruang-waktu 5-dimensi. Kosmologi homogen dan isotropik pada brane diberikan oleh metrik Friedmann-Robertson-Walker 2 2 2 0( ) i j ij ds = −dt +a t γ dx dx , (II.95) di manaγ adalah ruang 3-dimensi simetrik maksimal _ij

2 2 2 2 2 2 1 sin 1 i j ijdx dx dr r d r d kr 2 γ = + θ + θ φ − . (II.96)

Sedangkan adalah faktor skala pada brane dan t adalah waktu proper pada

brane. Metrik didekat brane dapat dinyatakan dalam sistem koordinat Gaussian di mana brane ditempatkan di y = 0,

0( ) a t ds2 =g dx dx_ab a b =g dx dx_μν μ ν +dy2, 2 2 2 2 2 ( , ) ( , ) _ij i j ( , ) n t y dt a t y γ dx dx b t y dy = − + + (II.97)

Metrik (II.97) adalah konsisten menggambarkan kosmologi homogen dan isotropik pada brane. a t y( , =0)=a t₀( ) adalah faktor skala brane dan

jika t adalah waktu proper pada brane. dapat dipenuhi

dengan mendefinisikan koordinat dimensi ekstra yang baru.

( , 0) 1

n t y= = b t y( , ) 1=

Persamaan Einstein 5-dimensi adalah 2

, , 0,...,3,5

ab ab

G =κ T a b= . (II.98)

Tensor energi-momentum 5-dimensi terkomposisi oleh tensor energi-momentum

bulk dan tensor energi-momentum brane,

ab ab_bulk ab_brane

T =T +T , (II.99)

dengan bagian bulk,

5 2 ab_bulk ab T κ g Λ = − , (II.100)

yaitu hanya ada kontanta kosmologi. Dan bagian brane adalah

(

)

( ) , , , , b a _brane y T diag P P P b 0 δ _{ρ σ σ σ σ} = − − − − − , (II.101)

Dalam sistem koordinat (II.97), komponen-komponen persamaan Einstein yang tidak nol diberikan oleh:

2 2 00 2 '' ' ' ' 3 a a b n a a a b n G k a a b b a a a b a ⎧ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎫ ⎪ ⎛ ⎞ ⎪ = _{⎨ ⎜} + _⎟− _⎜ + _⎜ − _⎟⎟+ _⎬ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎪ ⎝ ⎠ ⎪ ⎩ 2⎭, (II.102) 2 2 2 2 2 2 2 ' ' ' ' ' ' '' '' 2 2 2 ij ij ij ij a a a n a b a n b G n a a n a b a n b a a a n b n a a n k b a a n b n a a n η η η ⎧ _{⎛ ⎞ ⎛ ⎞} ⎫ = _{⎨ ⎜}− + _⎟− + _⎜− + _⎟− _⎬ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎩ ⎭ ⎧ ⎛ ⎞ ⎛ ⎞ ⎫ + _{⎨ ⎜} + _⎟− _⎜ + _⎟+ + _⎬ − ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎩ ⎭ (II.103) 05 ' ' 3 a n b a a G a n b a a ⎛ ⎞ = _⎜ + − ⎝ ⎠ ' ⎟ , (II.104) 2 2 55 2 2 ' ' ' 3 b a a n a a a n b G k n a a n a a a n a ⎧ ⎛ ⎛ ⎞ ⎞ ⎛ ⎞ ⎫ = _⎨− _{⎜ ⎜} − _⎟+ _⎟+ _⎜ + _⎟− _⎬ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ ⎩ ⎭. (II.105)

Di dalam persamaan-persamaan di atas, sebuah titik menyatakan turunan terhadap waktu proper t dan aksen menyatakan turunan terhadap koordinat ke-5, y. Diperlukan sebuah syarat junction untuk memperoleh solusi kosmologi pada

brane akibat dari ketidakontinuan persamaan Einstein 5-dimensi oleh keberadan

brane. Jika diasumsikan tidak ada fluks materi ke dalam dimensi ekstra2}, T₀₅ =0, persamaan (II.104) menghasilkan

' ' '

0

a n b a a

a n +b a − a = , (II.106)

Persamaan-persamaan Einstein dapat dibuat lebih sederhana dengan mendefinisikan sebuah fungsi (Binetruy, dkk., 2000),

( ) ( )

2 2 2 2 2 ' ( , ) a a aa F t y ka b n = − − . (II.107)

Dengan memanfaatkan persamaan-persamaan (II.101) dan (II.106), turunan terhadap y dari fungsi (II.107) adalah

3 2 0 0 2 ' ' 3 bulk a a F = κ T . (II.108)

Sedangkan turunan terhadap waktu diberikan oleh 3 2 5 5 2 3 bulk aa F = κ T . (II.83) 2}

Tetadris (2003) memperoleh solusi kosmologi oleh adanya fluks energi yang masuk (influx) dari

bulk ke brane dan menghasilkan ekspansi yang dipercepat yang bergantung pada persamaan

Sehingga 2 4 0 3 0 2 ' 3 bulk 6 a F = κ T

∫

a a dy= − Λ + , (II.109) C

dengan C adalah konstanta integrasi. Konstanta integrasi ini dapat pula diperoleh dari tensor Weyl 5-dimensi yang terproyeksi pada brane (Ida, 2000). Suku ini dinamakan dengan suku radiasi gelap. Collins dan Holdom (2000) serta Barcelo dan Visser (2000) telah menunjukkan bahwa C berhubungan dengan massa lobang hitam dalam ruang-waktu Schwarchild- Anti deSitter (S-AdS).

Persamaan (II.109) bersama-sama dengan persamaan (II.107) menghasilkan

2 2 2 ' 6 a a k an ab a a Λ ⎛ ⎞ ₌⎛ ⎞ _{− + +} ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ 4 C . (II.110)

Ketidakkontinuan pada brane menghasilkan syarat junction sebagai berikut 2 1 2 3 K_μν = −κ ⎛_⎜T_μν − h_μν ⎝ T⎠ ⎞ ⎟ . (II.111)

Komponen-komponen tensor kurvatur ekstrinsik dapat pula diperoleh dari metrik,

' ' ' ' , , , n a a a K diag n a a a ν μ = ⎛⎜ ⎝ ⎠ ⎞ ⎟. (II.112)

Dengan menggunakan persamaan (II.111), kemudian diperoleh syarat junction

[ ]

2

[ ]

2

₍

0 0 0 0 0 0 ' ' , 3 3 i i

brane brane brane

y y a n T T a n κ κ = = = − = − −2T

)

. (II.113)

Jika brane memiliki simetri Z2,

( ) ( ), '( ) '( )

a y = − −a y a y = − − , (II.114) a y

( ) ( ), '( ) '( )

n y = − −n y n y = − − , (II.115) n y

persamaan (II.113) menjadi

(

)

(

2 2 0 0 ' ' , 6 6 y y a n P a n κ κ

₎

3 2 σ ρ σ = = = − + = − − − ρ . (II.116)

Dengan menyisipkan kondisi ini ke persamaan (II.105) diperoleh hukum kekekalan untuk fluida pada brane

(

)

3a P

a

Persamaan ini dapat juga diturunkan secara langsung dari identitas Bianchi. Dengan mengambil b = 1, persamaan (II.110) menghasilkan persamaan Friedmaan pada brane

2 2 4 2 1 3 2 6 k H a a κ _ρ ρ σ Λ ⎛ ⎞ = _⎜ + _⎟− + + ⎝ ⎠ 4 C , (II.118)

di mana konstanta kosmologi 4-dimensi pada brane didefinisikan oleh

(

2

)

4 4

1

2 κ σ

Λ = Λ + , (II.119)

dan konstanta kopling garvitasional 4-dimensi didefinisikan oleh 4 2 4 8 6 G κ κ = π = σ . (II.120)

Suku pertama pada ruas kanan persamaan (II.118) adalah suku linear di dalam persamaan Friedmann standar (II.65) dan suku ini adalah relevan pada energi-energi rendah ketika tegangan brane jauh lebih besar dari rapat energi-energi pada brane, σ >> . Tetapi pada energi tinggi ρ σ << suku kuadratik menjadi dominan ρ

( H ∝ ) dan mengubah dinamika kosmologi standar di manaρ H ∝ρ1/ 2. Suku

terakhir adalah suku yang mencirikan akibat pengaruh dari bulk. Dengan mengambil C = 0, evolusi dari faktor skala pada brane adalah

1 3(1 )

a∝t +ω , (II.121)

yaitu evolusi lebih lambat dibandingkan dengan kasus standar 2

3(1 )

a∝t +ω , (II.122)

Persamaan Friedmann yang kedua dapat diperoleh dari persamaan (II.118) dan (II.117),

(

)

2 4 2 1 2 2 k C H P a a κ _ρ ρ σ ⎛ ⎞ = − + _⎜ + _⎟+ − ⎝ ⎠ 2 4 . (II.123) Atau

(

)

2 4 2 1 1 2 2 2 k H a a κ _{ρ ω} ρ σ ⎛ ⎞ = − + _⎜ + _⎟+ − ⎝ ⎠ 4 C . (II.99)

Ungkapan persamaan-persamaan Friedman dalam model Randall-Sundrum memodifikasi prediksi nukleosintesa primodial oleh keberadaan suku kuadratik

rapat energi dan suku radiasi gelap (Langlois, dkk., 2001, Barrow and Maartens, 2002; Ichiki, dkk., 2002, Bratt, dkk., 2002), * * 2 4 4 3 0.03, rad _nuc C a ρ _ρ ρ κ ⎛ ⎞ << ≡ ⎜ ⎟ ⎝ ⎠ . (II.124)

Sehingga untuk alam semesta yang didominasi oleh radiasi materi ρ_rad >>ρ* suku radiasi gelap dapat diabaikan.

II.7 Rangkuman

Pada bab ini telah dibahas ide-ide dari dimensi ekstra dan model braneworld serta aspek kosmologinya. Teori Kaluza-Klein serta perkembangan teori superstrings/M menuju ke sebuah ide bahwa alam semesta dapat berupa sebuah 3-brane dalam ruang-waktu dimensi tinggi. Model braneworld yang popular, model Randall-Sundrum, memberikan sebuah konsep baru tentang alam semesta, yaitu alam semesta dapat berupa 3-brane yang berada dalam ruang waktu AdS 5-dimensi. Geometri lengkung dalam model ini dapat melokalisasi partikel-partikel model standar di dalam brane. Selain masalah hirarki dapat dijelaskan, aspek kosmologi model Randall-Sundrum mengubah persamaan dinamika oleh dua kontribusi: suku kuadratik dalam rapat energi dan suku radiasi gelap. Suku radiasi gelap hanya dapat ditentukan melalui solusi persamaan-persamaan medan bulk. Akibatnya persamaan-persamaan Friedmann menjadi tidak tertutup, yaitu masih ditentukan oleh geometri bulk dan ini sulit untuk dilakukan kecuali hanya dengan mengambil kasus-kasus khusus seperti mengabaikan keberadaan tensor Weyl 5-dimensi. Selain itu, dalam model RS I (model dua buah brane) kedua brane adalah statik. Sesuai dengan ide braneworld bahwa gravitasi dapat berpropagasi dalam seluruh ruang-waktu. Ini berarti bahwa jika propagasi gravitasi mempengaruhi materi-materi yang terlokalisasi pada brane maka brane dapat berfluktuasi, sebaliknya fluktuasinya akan mempengaruhi geometri dari bulk dan materi-materi brane yang lain. Sehingga tidak dapat dijamin bahwa kedua brane tetap pada kedudukannya dan statik.

Dalam disertasi ini, permasalahan tersebut dapat dipecahkan melalui sebuah metode ekspansi gradien, yakni dengan mengekspansi metrik 5-dimensi dalam

deret perturbasi. Parameter perturbasi didefinisikan pada limit energi rendah dengan mengambil perbandingan antara kuadrat skala kelengkungan bulk dan skala kelengkungan brane sangat kecil. Selanjutnya setiap tensor dapat diekspansi untuk masing-masing orde perturbasi. Keberadaan tensor Weyl sebagai efek dari dimensi ekstra muncul secara aljabar dan dapat dieleminasi melalui persamaan-persamaan dinamika yang diperoleh. Dengan demikian keberadaan tensor Weyl dan interpretasi fisisnya dapat dipahami secara jelas. Kemudian, keberadaan medan skalar 4-dimensi yaitu radion sebagai hasil ekspansi orde-1, menjamin bahwa brane yang berada di dalam bulk adalah dinamik. Fluktuasi radion menentukan jarak antara brane.