TEORI GETARAN pada BATANG & KABEL

V. TEORI GETARAN pada BATANG & KABEL (Beam & String Theory)

V.1.Umum

Banyak struktur bangunan menggunakan batang/kabel sebagai penahan tarik karena alasan ; banyak material yang kuat menahan tarik dan mudah dalam pelaksanaan. Struktur harus dirancang sedemikian agar sebanyak- banyaknya elemen menahan tarik dari pada tekan. Pada jaman dahulu kala struktur kabel hanya digunakan untuk keperluan darurat/ sementara, namun sejak ditemukannya bahan metal yang mampu menahan gaya tarik yang tinggi maka struktur kabel banyak digunakan untuk struktur jembatan dan gedung. Struktur kabel tidak akan memberikan gaya tarik di satu sisi dan gaya tekan di sisi lain, sehingga sesedikit mungkin akan memberikan momen dan gaya geser. Dengan struktur kabel juga akan memberikan bentuk arsitek/fasad yang menarik karena struktur relatif lebih ringan dan dapat membentuk bentang struktur yang jauh lebih panjang dibandingkan dengan struktur yang terbuat dari beton. Kekakuan kabel relatif kecil dibandingkan dengan kekuatannya sehingga pengaruh adanya lendutan dan perubahan panjang sering diabaikan, namun demikian pada struktur yang menahan massa lebih besar pengaruh lendutan dan perubahan panjang kabel ini perlu diperhatikan. Kabel kecil (wire) yang diuntai menjadi kabel besar (strand) juga memiliki karakter tersendiri. Sudah lama diketahui bahwa gaya pada batang tarik berhubungan dengan frekuensi alami yang dihasilkan. Semakin tinggi frekuensi alami batang/kabel akan semakin tinggi gaya tarik di dalamnya. Di bawah ini akan dijelaskan teori batang dan kabel tunggal yang menahan gaya tarik.

V.2. String Theory

Bila panjang kabel relatif lebih besar dibandingkan dengan diameternya maka teori kabel ini cukup baik digunakan. Teori kabel ini mengabaikan parameter lendutan (Saxon dan Chan 1953; Irvine 1981):

(5.2)

dengan:

T : gaya aksial (N)

m : massa per satuan panjang (kg/m) L : panjang (m)

fn : frekuensi alami (Hz) n : mode number

Persamaan (5.1) dapat digunakan untuk menghitung gaya kabel (T) bila panjang kabel relatif lebih besar dibandingkan dengan diameternya. Bila frekuensi alami ke-n dapat, massa per satuan panjang (m) dan panjang kabel (L) dapat diukur di lapangan maka gaya kabel (F) dapat dihitung.

Yang menjadi masalah di lapangan bahwa massa bangunan yang mempengaruhi gaya tarik kabel tidak mudah diketahui secara tepat, sehingga perubahan panjang dan massa per satuan panjang kabel juga tidak mudah diketahui, hanya frekuensi alami yang dapat diukur di lapangan.

V.3. Beam-string Theory

Shimada dkk, (1989) dan Humar (1990) memperkenalkan persamaan yang biasa digunakan untuk balok yang dibebani aksial tarik dengan memasukkan parameter kekakuan lentur (EI) tetapi mengabaikan lendutan.

(5.2) dengan:

T : gaya aksial (N)

m : massa per satuan panjang (kg/m) L : panjang (m)

fn : frekuensi alami (Hz) n : mode number

EI : kekakuan lentur (Nm²)

Bila panjang kabel relatif pendek dibandingkan dengan diameternya maka rumus (5.2) ini lebih memadahi. Nugroho (2019) melakukan penelitian pengaruh perbandingan antara panjang kabel dan diameter (L/d) yang sebaiknya dipenuhi agar persamaan kabel (string) memberikan hasil yang baik yaitu pada L/d > 50. Meskipun estimasi yang dihasilkan sangat akurat

untuk kabel dengan tipe single, pendek dan besar, estimasi pada kekakuan lentur tidak akurat untuk kabel dengan lendutan besar. Meskipun ada beberapa batasan, pendekatan ini sering digunakan karena bisa digunakan dengan cepat dan simpel.

V.4. Stokey’s Theory

Stokey (1998) memperkenalkan formulasi praktis untuk menghitung frekuensi alami batang yang diberikan beban aksial sebagai berikut:

(5.2) dengan :

F : gaya aksial (kN)

m : massa per satuan panjang (kg/m) L : panjang (m)

fn : frekuensi alami (Hz) n : mode number

EI : kekakuan lentur (kNm²) κ : jenis tumpuan (lihat Tabel 5.1)

Tabel 5.1 Nilai κ pada berbagai kondisi batas ujung tumpuan

Ujung Tumpuan

Nilai K

Mode 1 Mode 2 Mode 3

Sendi-sendi 3,146 6,283 9,425

Jepit-jepit 4,730 7,853 10,996

Jepit-sendi 3,927 7,069 10,210

Jepit-bebas 1,875 4,694 7,855

V.5. Irvine’s Theory

Irvine (2003) menyederhanakan teori Stokey (1998) dan memberikan persamaan perhitungan frekuensi alami pada batang yang ditumpu sendi- sendi sebagai berikut:

(5.2)

dengan :

F : gaya aksial (kN)

m : massa per satuan panjang (kg/m) L : panjang (m)

fn : frekuensi alami (Hz) n : mode number

EI : kekakuan lentur (kNm²) κ : jenis tumpuan (lihat Tabel 5.1)

VI. PEMROSESAN SINYAL (Signal Processing) VI.1. Umum

Getaran selalu terjadi pada setiap saat di setiap tempat di alam raya ini.

Getaran terjadi karena setiap benda di alam dalam proses mencari keseimbangan baru melakukan gerakan dan gerakan itu menimbulkan getaran. Getaran itu memiliki frekuenai dan amplitudo sehingga dalam rentang frekuensi dan amplitudo tertentu dapat dirasakan, didengarkan atau dilihat oleh manusia pada umumnya, namun kadang hanya orang tertentu atau binatang tertentu yang dapat merasakan, mendengarkan atau melihatnya. Itu semua karena setiap makhluk memiliki keterbatasan panca indera. Melalui alat yang diciptakan oleh manusia melalui proses pemanfaatan teknologi dan pengetahuannya manusia dapat pula mendeteksi getaran yang ada diluar jangkauan / kemampuan panca indera manusia.

Setiap benda yang ada di alam ini tidak akan lepas dari pengaruh getaran, dan justru dengan adanya getaran itu menunjukkan adanya dinamika kehidupan. Ada getaran yang sengaja diciptakan untuk suatu tujuan seni seperti hasil petikan dawai, tabuhan genderang, pukulan gong dsb. Ada pula getaran yang diciptakan untuk membantu pekerjaan manusia seperti getaran vibrator untuk memampatkan beton segar, getaran mesin, getaran listrik dsb. Getaran-getaran terakhir ini membantu manusia dalam rangka meningkatkan kesejahteraan lahir dan batinnya. Namun demikian ada pula getaran yang “dirasakan saat itu merugikan” manusia yaitu apabila getaran itu sangat besar melebihi kebutuhan yang diperlukan oleh manusia misalnya getaran gempa bumi tektonik, vulkanik. Getaran dapat dideteksi melalui alat dan diubah ke dalam bentuk sinyal. Sinyal getaran dapat dibedakan ke dalam bentuk berikut di bawah ini.

VI.2. Klasifikasi Sinyal Getaran.

VI.2.1. Sinyal Analog dan Sinyal Digital

Sinyal analog adalah sinyal yang nilainya berubah dalam setiap waktu atau dalam ruang, sinyal ini bersifat kontinyu terhadap waktu dan tidak terputus (biasanya dalam ilmu elektro berbentuk voltase). Sinyal digital adalah sinyal yang didaptkan dari pengambilan sampel sinyal analog

dalam rentang waktu tertentu (sampling rate), sehingga amplitudo setiap waktunya tidak terhubung langsung dengan ampitudo sebelumnya. Sinyal digital yang diambil dari proses pengambilam sampel dari sinyal analog, memiliki arti bahwa pengambilan nilai dari t = 0, data berikutnya diambil pada setiap saat t = t, t = 2.t dan seterusnya (t = n. t).

(a) (b)

Gambar 6.1. (a). Sinyal analog, (b). Sinyal digital

VI.2.2. Sinyal Riil (real) dan Sinyal Semu (imaginary)

Sebuah sinyal dikatakan sinyal riil, jika nilainya bersifat riil untuk semua variabel. Sinyal semu merupakan kebalikan dari sinyal riil. Sebuah sinyal paling sedikit mempunyai nilai riil, bila kedua jenis sinyal itu ada maka sinyal itu dinamakan sinyal kompleks. Contoh kedua jenis sinyal seperti berikut ini.

Sinyal riil : ^y(^t) ^Asin



^t



dengan : A, , dan t riil

Sinyal kompleks : y(t)e^jt dengan : e^jnt cosnt jsinnt

VI.2.3. Sinyal Deterministik dan Sinyal Random.

Sinyal deterministik adalah sinyal yang nilai amplitudo dan bentukya berulang secara terus menerus, untuk semua titik waktu. Sedangkan sinyal random untuk waktu yang diberikan, nilai dan bentuknya berubah. Sinyal

ini hanya akan dibahas berdasarkan karakter statistik, misalnya nilai tengah, deviasi dan lain sebagainya.

VI.3. Analisis Sinyal (Domain Waktu dan Domain Frekuensi)

Ketika mengevaluasi perilaku getaran dalam bentuk sinyal kadang kala dilakukan dalam domain waktu (intensitas/amplitudo getaran merupakan fungsi dari waktu) karena karakter getaran itu dapat dimanfaatkan oleh profesi tertentu (dokter) secara lebih mudah dan lebih cepat melalui tampilan waktu (misal analisis denyut nadi jantung, respon kerja otak) karena pola sinyal terhadap waktu dapat memberikan informasi dalam menegakkan diagnosa. Di sisi lain dalam profesi keteknikan, domain frekuensi lebih diminati karena umumnya diagnosa dapat dilihat dari sejumlah besaran frekuensi dan amplitudo dari fungsi sinus dan cosinus.

Proses pemurnian sinyal melalui pentapisan (filtering) saat ini sudah banyak dilakukan secara digital di dalam domain frekuensi (intensitas getaran merupakan fungsi dari frekuensinya) karena proses pebtapisan dapat dilakukan dengan lebih mudah dan didukung oleh kecepatan processor dan memory yang semakin meningkat. Keuntungan dan kerugian dari tiap domain diterangkan di bawah ini.

VI.3.1. Domain Waktu (Time Domain)

Domain waktu adalah suatu rekaman (record) dari apa yang terjadi pada suatu sistim terhadap waktu. Sebelum ditemukannya peralatan elektronik yang dapat melakukan pengambilan data analog (volt) dan merubahnya menjadi data angka secara cepat dan dalam jumlah besar, pemakaian domain waktu masih banyak digunakan. Domain waktu memiliki keunggulan dalam hal penyimpanan datanya dalam bentuk pita, yang digerakkan oleh motor dengan kecepatan tertentu, sehingga kemampuan menyimpannya dapat sangat besar, dan lebih tahan terhadap pengaruh lingkungan. Kelemahannya ada pada proses pencarian alamat yang memerlukan waktu lebh lama sehingga sangat tidak efisien. Untuk membaca data pada posisi awal, motor harus memutar balik pita lebih dahulu dan hal itu memerlukan waktu. Pemutaran yang berulang kali dapat menambah panjang pita dan dapat merusak/merubah data. Suatu rekaman

(record) waktu yang mempertunjukkan peristiwa ini diperlihatkan dalam Gambar 5.2.

(a) (b) Gambar 6.2. Contoh rekaman waktu : (a) impulse, (b) random

Respon terhadap waktu lebih mudah diamati melalui domain waktu, memberi kesan alami walaupun sering bersifat perkiraan (tidak eksak). Gabungan dari banyak sinyal, yang di dalamnya ada yang bermanfaat dan yang tidak bermanfaat (noise) tidak dapat terlihat dengan lebih jelas. Sebagai akibatnya kualitas keluarannya tidak dapat maksimum karena desis (noise) itu sendiri tidak terdeteksi dengan baik.

VI.3.2. Domain Frekuensi (Frequency Domain)

Baron Baptiste Jean Fourier yang hidup antara 1768 – 1830 menyatakan pendapat bahwa setiap sinyal periodik dapat dirumuskan sebagai penjumlahan dari banyak sinyal cosinus dan sinus yang memiliki amplitudo dan frekuensi yang bervariasi (1928). Amplitudo (magnitude) menunjukkan intensitas sinyal yang dapat berupa simpangan, kecepatan atau percepatan. Fourier menemukan persamaan deret matematik yang dapat menggambarkan perilaku gabungan banyak sinyal itu yang dikenal dengan Deret Fourier

Gambar 6.3. Percepatan dalam domain waktu dapat diuraikan seperti penjumlahan dari banyak gelombang Sinus dengan berbagai variasi frekuensi dan amplitude (Eclund 2006).

Mengetahui konsep dasar itu lebih lanjut diciptakannya lagi persamaan transformasi untuk melihat secara terpisah fungsi-fungsi sinusoidal yang menyusun sinyal gabungan itu dalam fungsi frekuensinya yang kemudian dikenal dengan nama Transformasi Fourier (Fourier Transformed) yang menghubungkan antara frekuensi dan amplitudo dari setiap sinyal harmonik penyusunnya.

Keuntungan dari transformasi Fourier dalam domain frekuensi diantaranya bahwa frekuensi penyusun dan frekuensi lain yang tergabung dalam sebuah sinyal dapat diidentifikasikan amplitudo, frekuensi dan beda phasenya. Prinsip kerja transformasi Fourier adalah merubah cara pandang sinyal itu dari sisi masing- masing amplitudo dan frekuensinya seperti terlihat dalam Gambar 5.4. Dengan mengetahui sinyal-sinyal sinusoidal penyusunnya maka dapat dengan mudah dilakukan pemisahan diantara sinyal satu dan lainnya. Kemajuan bidang teknologi digital/ komputer meningkatkan pemakaian integral Fourier karena proses itu lebih mudah dilakukan pada data berbentuk digital dari pada analog. Konsekuensi dari pemakaian data digital mengharuskan peralatan yang dapat mencacah (sampling) dan merubah dalam bentuk digital secara cepat (A/D converter) dan menyimpannya dalam jumlah yang banyak untuk mendapatkan kualitas output yang baik.

Gambar 6.4. Skema cara pandang domain frekuensi. Bagian kiri atas, beberapa gelombang Sinus ditampilkan oleh beberapa garis amplitudo (Eclund 2006)

VI.4.Transformasi Fourier Terbatas dan Transformasi Fourier Cepat (Discrete Fourier Transformed/ DFT dan Fast Fourier Transformed/ FFT)

Seperti diketahui bahwa getaran ada yang harmonik, periodik dan ada pula yang pure random dan periodic random. Bila suatu getaran boleh diasumsikan sebagai getaran periodik maka penggunaan transformasi Fourier dapat dibenarkan, tidak demikian halnya getaran pure random yang harus menggunakan statistik sebagai solusinya. Getaran yang diakibatkan oleh beban yang bergerak secara dinamik (getaran ritmik) biasanya berupa fungsi getaran yang tidak teratur (random vibration).

Transformasi deret fourier pertama kali dikembangkan menjadi Discrete Fourier Transform (DFT). Pada metode ini fungsi beban terhadap waktu dibagi menjadi sejumlah data (N) dengan jarak waktu pengabilan (sampling rate) yang sama (t) yang didefenisikan sebagai discrete time.

Total waktu pengambilan data disyaratkan mulai dari -∞ sampai dengan +∞.

Total waktu ini (-∞ sampai dengan +∞) tidak mungkin dilakukan dan merupakan kelemahan dari metode DFT. Selain itu kelemahan lain adalah metode DFT ini masih sulit untuk dikembangkan dengan perhitungan komputer bila jumlah data yang diproses sangat banyak karena membutuhkan waktu yang lama dalam proses perhitungannya (Clough, 1975).

Cooley dan Tukey (1960) mempublikasikan sebuah buku An Algorithm for the Machine Calculation of Complex Fourier Series, dan algoritma mereka dikenal dengan Fast Fourier Transform atau FFT dan menjadi konteks baru dalam analisis Fourier. Ini bukan hanya konteks digital tapi konteks baru yang memungkinkan kecepatan, aplikasi yang ekonomis dari teknik Fourier untuk penggunaan yang lebih luas dan untuk keperluan analisis (Ramires, 1985). Tuan Cooley dan Tukey mendapatkan suatu algoritma berbasis 2 (jumlah data yang diproses merupakan kelipatan dari nilai 2, misal 2, 4, 8, 16, 32, dst... 2^N) yang memungkinkan proses perkalian dan penjumlahan data digital yang dibutuhkan tidak sebanding lurus dengan jumlah data, tetapi proses perkaliaan dan penjumlahan yang menghasilkan nilai sama diabaikan.

Transformasi Fourier Cepat (FFT) adalah suatu algoritma untuk merubah data dari domain waktu ke dalam domain frekwensi dengan mengabaikan proses yang berulang. Algoritma itu sendiri diciptakan untuk mengefisienkan proses yang secara inherent terjadi pada

transformasi terbatas (Discrete). Hasil transformasi dapat diproses balik menjadi sinyal domain waktu yang disebut Transformasi Balik Fourier (Inverse Fourier ransform). Menurut Jean Sebastian Fourier setiap signal/isyarat yang “dapat dianggap” sebagai sinyal berkala/periodic x(t) dapat dirumuskan sebagai jumlahan banyak sinyal sinusoidal yang memiliki amplitudo dan frekuensi bervariasi.

VI.5. Bentuk Trigonometri dari Deret Fourier

Mula - mula ditinjau sebuah fungsi periodik f(t) yang didefinisikan sebagai berikut :

f(t) = f(t + ∑T) (6.1)

dengan :

∑T : adalah sejumlah perioda pengambilan data.

Selanjutnya dianggap bahwa fungsi f(t) memenuhi sifat-sifat berikut (Dirichlet Condition) :

1. f(t) memenuhi definisi matematis dari sebuah fungsi.

2. Integral ^t



^T

t

o

o

dt t

f

( )

ada dan berhingga untuk setiap pemilihan waktu pengambilan data awal, to

3. f(t) mempunyai diskontinuitas yang terbatas banyaknya didalam sejumlah pengambilan data

4. f(t) mempunyai maksimum dan minimum yang terbatas banyaknya didalam setiap perioda.

Meskipun mungkin ada fungsi matematik tertentu tidak memenuhi keempat syarat tersebut, akan tetapi dianggap bahwa keempat syarat tersebut selalu dipenuhi. Dengan adanya fungsi periodik f(t) seperti itu, maka teorema Fourier mengatakan bahwa f(t) dapat dinyatakan oleh deret tak berhingga :

f(t) = a0 + a1 cos 0t + a2 cos 20t + … + b1 sin 0t + b2 sin 20t =



^





ⁿ

n an n t bn n t

a

1 0 0

0

( cos



sin



)

(6.2) Hubungan frekuensi alami 0 dan perioda T seperti berikut di bawah ini :

f T



₀ 2. .  ² (6.3)

dengan : a0, an dan bn adalah konstanta yang tergantung pada n dan f(t).

Konstanta ini dinamakan konstanta Fourier. Persamaan di (5.2) adalah bentuk trigonometri dari deret Fourier untuk f(t). Nilai a0, an dan bn dapat didefinisikan seperti berikut :



 ^T f t dt a T

0

0 1 ( )

(6.4)



 ^T

n f t n t dt

a T

0

cos 0

)

2 (  (6.5)





T

n f t n t dt

b T

0

sin 0

)

2 (  (6.6)

Perlu diketahui bahwa untuk mendapatkan hasil integrasi, batas awal tidak harus bermula dari waktu T = 0 tetapi bisa juga bisa sebarang, misal waktu T = τ, maka persamaan ^t



^T

t

o

o

dt t

f

( )

dapat pula ditulis dengan :



T

dt t f





)

( . (6.7)

VI.6. Penggunaan Fungsi Simetri

Ada bebarapa fungsi simetri yang dapat membantu dalam menghitung konstanta Forier ao, an dan bn. Ada dua jenis fungsi simetri yang mudah dikenal, yaitu fungsi simetri-genap dan fungsi simetri-ganjil, atau singkatnya simetri-genap dan simetri-ganjil. Dikatakan bahwa sebuah fungsi f(t) simetri-genap, jika dan hanya jika :

f(t) = f(-t) (6.8)

misalnya : f(t) = t²; f(t) = cos 5t; f(t) = ln (cos t); f(t) = sin² 7t; f(t) = t sin t dan konstanta C, semua fungsi tersebut simetri-genap sebab penggantian t dengan ( - t ) tidak mengubah nilai fungsi-fungsi tersebut. Jenis fungsi

simetri seperti ini dapat juga dikenal secara grafis, karena jika f(t) = f(-t) maka terdapat simetri cermin pada sumbu f(t) atau sumbu ordinat,y.

Bila definisikan bahwa f(t) simetri-ganjil, jika dan hanya jika (lihat Gambar 5.5.a)

f(t) = - f(-t) (6.9)

Dengan kata lain , jika t diganti dengan ( - t ), maka akan didapatkan negatif dari fungsi yang diketahui, contohnya : f(t) = t; f(t) = sin t; f(t) = t cos 35t; f(t) = t 1t² . Karakteristik grafis dari simetri-ganjil jelas, yaitu jika kita bergerak dari t = 0 sejauh a kearah kanan ( sumbu t positif) dan bergerak dari t = 0 sejauh a juga kearah kiri ( sumbu t negatif) , maka nilai f(t) berlawanan tanda (lihat Gambar 5.5.b)

Gambar 6.5. (a) Fungsi genap, (b) fungsi ganjil

Dalam matematika/ kalkulus dikenal beberapa sifat dari fungsi simetri- genap dan simetri-ganjil, yaitu :

1. Perkalian dua fungsi simetri yang sama (genap dengan genap atau ganjil dengan ganjil) menghasilkan simetri-genap

2. Perkalian dua fungsi simetri yang berbeda (genap dengan ganjil atau ganjil dengan genap) menghasilkan simetri-ganjil

3. Perkalian fungsi simetri dengan konstanta, tidak mengubah fungsi simetri

4. Penjumlahan dua fungsi simetri atau lebih, jika seluruhnya fungsi simetri yang sama (semuanya genap atau semuanya ganjil), hasilnya akan tetap fungsi simetri itu.

5. Penjumlahan dua fungsi simetri atau lebih, jika salah satu atau lebih berbeda simetrinya , hasilnya bukan fungsi simetri lagi Dari sifat keempat dan kelima di atas dapat disimpulkan :

1. Fungsi periodik simetri-genap tidak mungkin mengandung komponen sinus (sebab fungsi sinus adalah simetri-ganjil), dengan kata lain persamaan (5.6) konstanta bn = 0

2. Fungsi periodik simetri-ganjil tidak mungkin mengandung komponen cosinus (sebab fungsi cosinus adalah simetri-genap), dengan kata lain persamaan (5.5) konstanta an = 0

Secara matematis dapat dituliskan persamaan untuk menghitung konstanta an dan bn untuk fungsi simetri-genap dan simetri-ganjil.

Simetri-genap :



 ^/2

0

cos 0

) 4 ^T (

n f t n t dt

a T 

(6.10) bn = 0 (6.11)

Simetri-ganjil :

 0 an

(6.12)





2 /

0

sin 0

) 4 ^T (

n f t n tdt

b T  (6.13)

VI.7. Bentuk Kompleks dari Deret Fourier

Dengan menggunakan deret Fourier, untuk mendapatkan spektrum frekuensi, terlihat amplitudo setiap komponen bergantung pada kedua konstanta an dan bn. Fungsi sinusoidal dan cosinusoidal memberikan kontribusi kepada amplitudo. Ungkapan yang tepat untuk amplitudo ini adalah a_n²b_n² . Mungkin juga didapatkan amplitudo untuk setiap

komponen frekuensi dari deret Fourier, yaitu dengan mengubah persamaan deret Fourier menjadi bentuk cosinus saja ditambah dengan sudut fase tertentu persamaan :

y = A cos ωt + B sin ωt dapat ditulis y = C cos (ωt + φ)

dengan :

amplitudo C = A²B²

Sudut fase

A arc B

 tan

 dapat ditulis

A

1 B tan^

 . Amplitudo dan

sudut fase adalah fungsi dari f(t) dan n. Bentuk yang paling sederhana dan lengkap dari derat Fourier didapat jika sinusoidal dan cosinusoidal dinyatakan sebagai fungsi eksponensial imajiner (ingat identitas Euler fungsi eksponensial imajiner adalah bilangan kompleks dengan bagian riilnya adalah bentuk cosinusoial dan imajinernya bentuk sinusoidal).

Diambil kembali bentuk persamaan trigonometri dari deret Fourier di atas :



^







 ⁿ

n

n

n n t b n t

a a

t f

1

0 0

0

( cos sin )

)

(

 

(6.14)

Menurut identitas Euler :

t n j t n

e^jnt cos   sin  t n j t n

e^jnt cos   sin  t n e

e^jnt  ^jnt 2cos  cos 2

t jn t

jn e

t e n



   ^{ }

(6.15)

t n j t n

e^jnt cos   sin  t n j t n

e^jnt cos   sin  t n j e

e^jnt  ^jnt 2 sin  j

e t e

n

t jn t

jn

sin 2



   ^{ }

(6.16)

+

-

Dengan mensubstitusikan identitas Euler (persamaan 5.15 dan 5.16) ke dalam persamaan deret Fourier (persamaan 5.2) di atas, maka persamaan bentuk trigonometri dari deret Fourier dapat ditulis kembali menjadi :



^





  

 

 ⁿ

n

t jn t jn n t jn t jn

n j

e b e

e a e

a t

f ^{o o o o}

1

0 )

2 ( 2

) (









(6.17)

0 1

( ) ( )

2 2

o

n jn ot n n jn t n n

n

a jb a jb

f t a ^ e ^ e^{ }



 

 





(6.18)

Bila didefinisikan sebuah konstanta kompleks cn yaitu :



n n



n a jb

c .

2

1 

 (n = 1,2,3, …)

(6.19)

Nilai an, bn dan cn semuanya tergantung pada n dan f(t). Misalkan sekarang n diganti dengan (-n), koefisien an dan b n dapat didefiniskan sebagai :





T

n f t n t dt

a T

0

cos 0

)

2 ( 



 ^T

n f t n t dt

b T

0

sin 0

)

2 ( 



^

 

T

n f t n t dt

a T

0

0 ) cos(

)

2 ( 



^

 

T

n f t n t dt

b T

0

0 ) sin(

)

2 ( 



 

T

n f t n t dt

a T

0

0 ) cos(

)

2 ( 





 

T

n f t n t dt

b T

0

0 ) sin(

)

2 ( 

n

n a

a_  ; b_n  bn

Maka :

  

( )



2 1 2

1

n n

n n

n a jb a j b

c_  _  _   

 

^*

2 1

n n n

n a jb c

c_   

(6.20)

Sedangkan co :



 

T

nn f t t dt

a T

0

0 2 ( )cos00



 

T

nn f t t dt

b T

0

0 2 ( )sin00



 

T

nn f t dt

a T

0 2 0 ( )



 

T

nn f t x dt

b T

0 2 0 ( ) 0

0 2a0

ann 

 ; 0

0 

 nn

b (6.21)

Maka memasukkan persamaan (2.20) ke dalam persamaan (2.18) didapat untuk n = 0 didapat :



_o



_o

o a j a

c  2  .0 

2

1

(6.22)

Memasukkan persamaan (5.19) dan (5.21) ke dalam persamaan (5.17) berikut ini :

0 1

( ) ( )

2 2

o

n jn ot n n jn t n n

n

a jb a jb

f t a ^ e ^ e^{ }



 

 





Akhirnya persamaan/ fungsi deret Fourier dapat ditulis kembali menjadi :

0 1

( )

ⁿ

(

_n ^{jn ot jn to} _n

)

n

f t c ^ c e ^ e^{ } c_



 







^













 



 ⁿ

n

n

n

t jn n t

jn

n e ^o c e ^o

c c

t f

1 1

) 0

( ^{ }

0 1

( )

ⁿ _n ^{jn to n} _n ^{jn to}

n n

f t ^c e ^{ }c e ^

 











^





ⁿ

n

t jn

n e ^o

c t

f( ) ^

(6.23) dengan nilai cn :



n n



n a jb

c  

2 1

Memasukkan nilai an dan bn dari persamaan (5.5) dan (5.6) didapat :





T

n f t n t dt

c T

0

cos 0

) 2 (

2(

1  2 ( )sin )

0



0



T

dt t n t T f

j 



 



 

 _T



^{f t n t j n t dt}

c

T

o o

n

0

) sin )(cos

1 (  



^

 ^{T jn t}

n f t e dt

c T ^o

0

)

1 ( 

Persamaan cn biasa ditulis :





 

2 /

2 /

) 1 ^T (

T

t jn

n f t e dt

c T ^o

(6.24)

Deret Fourier ini memungkinkan menganggap hubungan yang sembarang menjadi fungsi tertentu agar bisa dianalisis lebih lanjut dengan Fast Fourier Transform. Perhitungan deret ini menjadi semakin cepat bila menggunakan komputer. Syarat yang harus dipenuhi oleh deret Fourier adalah bahwa sinyal itu harus deterministik dan periodik. Ini berarti bahwa suatu sinyal x(t) dengan perioda T, maka sinyal itu akan berulang pada x(t + T). Dengan kata lain kata lain bahwa sinyal itu akan selalu berulang pada suatu perioda tertentu sebelum dipenuhinya deret Fourier. Ini berarti sinyal itu harus dimulai dari minus tak berhingga sampai plus tak berhingga (- s/d +). Hal ini pada kenyataannya tidak pernah terjadi bagaimana mungkin suatu sinyal dapat dimulai dari minus tak berhingga ?. Untuk menjadikan persamaan matematik itu dapat digunakan secara praktek maka minus tak berhingga

dapat diartikan sebagai awal sinyal itu ditangkap, dan plus tak berhingga diartikan sebagai akhir sinyal itu diputus. Pengambilan sampel dapat berupa fungsi yang disebut fungsi jendela (window).

Gambar 6.6. Jumlah operasional DFT dan FFT

Transformasi Fourier Cepat (Fast Fourier Transform) dapat digunakan untuk melihat frekuensi dan amplitudo suatu getaran yang bersifat periodik. Peningkatan ketelitian pengamatan dapat dilakukan dengan merubah bentuk jendela. Jenis jendela ini banyak diteliti bentuknya seperti segitiga, cosinusoidal, persegi, Hanning, Hamming dan masih banyak lagi bentuk. Maksud dari jendela ini untuk mengurangi kesalahan yang diakibatkan oleh adanya diskontunitas sinyal oleh pengambilan yang kenyataannya sebarang (tidak dapat dikondisikan bahwa setiap fungsi sinusoidal yang ada di dalamnya terambil/ terekam secara genap). Cara lain untuk mengurangi kesalahan oleh diskontinuitas sinyal dapat dilakukan dengan menambah data bernilai nol pada akhir pengambilan data. Cara ini akan meningkatkan ketelitian dalam domain frekuensi karena bertambahnya waktu total (Σ Δt). Namun demikian cara ini akan memberikan pengaruh pada peningkatan side lobe (kebocoran) di sekitar frekuensi utama dan sedikit berpengaruh pada ketelitian amplitudo. Oleh adanya asumsi bahwa -∞ dan +∞ dalam fungsi integral itu sama dengan saat memulai merekam dan mengakhiri data maka dalam hasil transformasi terdapat kelemahan yang kemudian dipelajari oleh banyak ahli diantaranya

oleh Dirichlete (...) yang kemudian dikenal dengan Dirichlete Condition seperti berikut ini.

Sifat – sifat Discrete Fourier Transform adalah :

1. Semakin rendah waktu antara pengambilan data (sampling rate, t) maka semakin tinggi frekwensi cakupan (frequency band) yang didapat di dalam domain frekwensi. Maksimum frekwensi disebut sebagai frekwensi Nyquist (f Nyquist = 1/(2t)

2. Semakin panjang total waktu yang didapat, semakin baik ketelitian frekwensi yang didapat (f = 1/ΣT = 1/(t. N) dengan T : total waktu, N : jumlah data.

3. Kesalahan oleh pembulatan dapat terjadi bila ada kesalahan dalam pemilihan cakupan waktu (t. N) atau keterbatasan ketelitian A/D converter (bit resolution)

4. Bila jumlah data dalam setiap putaran kurang dari dua buah maka akan terjadi pelipatan/ penggeseran frekwensi, yaitu frekwensi yang dimaksud terlihat pada frekwensi lebih rendah (aliases).

5. Tidak setiap data lapangan yang dianalisis merupakan bentuk sinusoidal atau cosinusoidal oleh karenanya ada kemungkinan adanya frekwensi anakan/harmonik yang merupakan pelipatan dari frekwensi utamanya dengan amplitudo yang semakin menghilang bersamaan dengan meningkatnya frekwensi.

.

VI.8. Kepekaan Frekuensi (frequency resolution)

Dalam spektrum frekuensi terdiri dari garis-garis (line spectrum) dengan jarak antara tertentu yang kemudian disebut resolusi/kepekaan frekuensi. Semakin kecil jarak antara line spectrum (∆t) akan semakin memberikan gambaran yang lebih baik terhadap sinyal yang terkandung dalam getaran tersebut (ketelitian berbanding terbalik dengan total waktu eksekusi). Semakin panjang waktu yang dianalisis (total time = Σ∆t) dalam suatu transformasi Fourier maka akan semakin peka spektrum itu. Bila dirumuskan secara matematik dapat ditulis sebagai berikut :

∆f = 1/ΣT = (1/Σ∆t.N) (6.25)

VI.9. Frekuensi Nyquist (FN).

Frekwensi Nyquist adalah frekuensi tertinggi yang dapat dilihat di dalam domain frekuensi. Secara matematik Frekuensi Nyquist dituliskan sebagai berikut.

FN = 1/(2 x sampling rate) = 1/ (2.∆t) (6.26) Dari persamaan di atas dapat diketahui bahwa bila sampling rate semakin kecil maka FN (frekuensi Nyquist) semakin tinggi. Pengambila sampling rate disesuaikan dengan frekuensi yang akan diamati, dan tidak selalu pengambilan sampling rate yang terlalu rendah itu baik karena akan menyebabkan jumlah data yang semakin besar (memory yang dibutuhkan juga semakin besar) dan frekuensi yang sesungguhnya ingin diamati sering menjadi kurang jelas (kecuali disediakan memory yang sangat besar agar total waktu pengambilan data cukup untuk memberikan resolusi frekuensi yang dikehendaki). Sebagai contoh, jika suatu sinyal diambil datanya dengan sampling rate (∆t) = 0.0025 mili detik (2.5/1000 detik), maka Frekuensi Nyquist akan menjadi = 1000/(2x2,5) = 200 Hz.

VI.10.Pelipatan Frekuensi (Aliasing)

Aliasing adalah fenomena bergesernya frekuensi suatu sinyal getaran menjadi lebih rendah yang diakibatkan oleh pemilihan interval waktu/

sampling rate yang terlalu besar (kasar) pada frekuensi yang diamati. Di sini mengandung maksud bahwa seseorang yang ingin mengamati suatu sinyal harus mengetahui secara kasar lebih dahulu nilai frekuensinya, apabila tidak diketahui maka spektrum yang didapat tidak akan berarti.

Sebagai contoh di bawah ini, jika sinyal dengan frekuensi 25 Hz (perioda sinyal T = 1/f = 1/25 detik = 0,04 detik) maka sampling rate tidak boleh lebih besar dari setengah dari perioda frekuensi yang diamati yaitu (1/2).0,04 detik = 0,02 detik, atau dengan kata lain bahwa dalam satu perioda sinyal diperlukan jumlah data lebih dari 2 (dua). Bila dirumuskan secara matematik dapat ditulis bahwa sampling rate itu seperti berikut.

Sampling rate (Δt) ≤ T/2 (6.27)

dengan :

T = 1/fdiamati

Sebagai contoh disini akan diamati frekuensi sinyal 40 Hz (T = 0,025 detik). Sampling rate seharusnya Δt ≤ T/2 atau < 0,0125 detik. Bila Δt diambil sebesar 0,015625 detik > 0,0125 detik maka frekuensi Nyquist (FN) = 1/(2. Δt) = 1/(2.0,015625) = 32 Hz sedang yang ingin diamati 40 Hz. Tentu frekuensi itu tidak dapat dilihat dalam spektrum. Tetapi kenyataannya terlihat juga di frekuensi yang lebih rendah yaitu di 24 Hz.

Peristiwa ini disebut pelipatan frekuensi (aliasing). Peristiwa ini sering mengganggu dalam dunia telekomunikasi bila tidak dicegah dengan menggunakan tapis (filter). Menghitung kemungkinan munculnya frekuensi terlipat dapat ditulis secara matematik sebagai berikut.

Fterlipat = {FN – (f - FN)} = 2.FN – f (6.28)

Dalam contoh di atas maka frekuensi 40 Hz akan terlihat di frekuensi = 32 – (40-32) = 24 Hz. Bila dalam sinyal tersebut terdapat sinyal lain dengan frekuensi 25 Hz maka frekuensi itu akan tetap terlihat dengan benar karena sampling rate 0,015625 detik < T/2 = ½ .0,04 = 0,02 detik. Di bawah ini diberikan contoh bagaiman kedua frekuensi itu muncul bila FN = 32 Hz sedang frekuensi yang diamati 25 Hz dan 40 Hz (lihat Gambar 5.6).

Gambar 6.7. Fenomena aliasing frekuensi 40 Hz, (a) domain waktu, (b) domain frekuensi

VI.11. Konvolusi (Convolution)

Secara umum konvolusi didefinisikan sebagai suatu proses mengalikan dan menjumlahkan dua fungsi/ deret sehingga menghasilkan deret baru. Secara

matematik, konvolusi adalah suatu proses integral yang mencerminkan perkalian dan penjumlahan dari sebuah fungsi a, f(a) yang digeser atas fungsi b, f(b) sehingga menghasilkan fungsi c, f(c). Sehingga, konvolusi dari fungsi a dan b yang menghasilkan fungsi c dapat dituliskan sebagai berikut Σ f(a)*f(b) = f(c). Konvolusi dari dua fungsi a dan fungsi b dalam rentang terbatas [0, t] diberikan secara matematik oleh :



^



a b ^t a b t d c

0

) ( ) (

*   

(6.29)

secara diskrit dapat ditulis :



^







^{n k}

n

n k b k a k

c

0

] [ ] [ ]

[

(6.30) Cntoh :

f(a) = [1, 2, 3] dan f(b) = [4, 5, 6] maka konvolusi f(a)* f(b). dilakukan dengan membalik fungís a (conjugate) atau fungsi b. Kemudian f(a) dikalikan dengan f(b) pada setiap kolomnya dan setelah itu dijumlahkan keseluruhannya.

Dalam Gambar 5.7 dapat dilihat bahwa hasil dari konvolusi f(c) = f(a)* f(b) adalah [4, 13, 28, 27, 18]. Dari contoh ini terlihat bahwa jumlah elemen c (akhir) adalah sama dengan jumlah elemen a ditambah jumlah elemen b dikurangi 1, yaitu = 3 + 3 - 1 = 5.

Gambar 6.8. Proses konvolusi

Menurut Bracewell, 1965, konvolusi di domain waktu (time domain) ekuivalen bila dilakukan dalam domain frekuensi akan sama dengan perkalian dari kedua fungsi tersebut dan sebaliknya konvolusi di domain

frekuensi ekuivalen akan sama dengan perkalian di domain waktu dengan catatan fungsi f(a) dan f(b) dapat berbeda atau sama.

VI.12. Korelasi Silang (Cross Correlation) dan Korelasi Diri (Auto Correlation).

Secara matematik proses korelasi silang (Cross Correlation) dapat ditulis sebagai berikut :



 









   



0 )

(

0 ) .

(

* 1 0

*

m m

R

m b m m a

R

ba m N

n

n n

ab





(6.31)

Dimana a dan b adalah fungsi yang memiliki panjang N dengan (N > 1), m

= 1, ..., 2N-1. dan b* adalah kebalikan (conjugate) dari b. Perbedaan antara cross correlation dan auto correlation terletak pada data yang dikonvolusikan. Cross correlation adalah konvolusi dari dua data yang berbeda sedang auto correlation adalah konvolusi dari dua data yang sama.

Jika panjang salah satu data tidak sama maka bagian yang kosong dari data yang pendek di-nol kan sampai panjangnya sama. Contoh cross correlation misalnya fungsi f(a) = [1, 2, 3] dan f(b) = [4, 5, 6]. Hasil cross correlation antara fungsi a dan b diperoleh : [6, 17, 32, 23, 12], lihat Gambar 5.8.

Bila auto-correlation dilakukan pada fungsi f(a) = [1, 2, 3] maka hasilnya merupakan korelasi dari sebuah vektor dengan dirinya sendiri, contoh di bawah ini menunjukkan fungsi f(a) = [1, 2, 3] akan menghasilkan [3, 8, 14, 8, 3], lihat Gambar 5.9.

Gambar 6.9. Proses cross correlation

Gambar 6.10. Proses auto correlation

VI.13. Ayunan (Beating)

Ayunan atau beating adalah proses interferensi Bila frekuensi dari suatu sinyal berdekatan dengan frekuensi dari sinyal lain, maka akan terjadi proses penjumlahan (amplitudo meningkat) dan pengurangan (amplitudo menurun) secara berulang. Fenomena ini dikenal sebagai ayunan (beating).

Dua sinyal itu suatu saat berada pada suatu fase yang sama akan saling menguatkan, tetapi pada saat lain akan saling menghilangkan.

Perhatikan persamaan berikut :

1 2 1 2

1 2

cos (2. . . ) cos (2. . . ) 2.cos (2. . . ).cos (2. . . )

2 2

f f f f

f t f t t t

     

 

1 2 1 2

1 2

cos (2. . . ) cos (2. . . ) 2.cos (2. . . ).cos (2. . . )

2 2

f f f f

f t f t t t

       

Bila f1 dan f2 sama maka f1 - f2 akan sama dengan nol sehingga

1 2

cos (2. . . ) 1 2

f f

  t  dan sinyal getaran akan bergerak dengan amplitudo dua (2) kali lebih besar (saling menguatkan), lihat Gambar 5.10. Peristiwa ini menunjukkan bahwa kedua sinyal dalam satu fase (in phase).

Gambar 6.11. Sinyal dengan f1 = 5Hz, A1 = 2mm dan f2 = 5Hz, A2 = 2mm

Gambar 6.12. Sinyal dengan f1 = 5Hz, A1 = 2mm dan f2 = 4Hz,A2 = 2mm

Sebaliknya bila

cos (2. .

^{1 2}

. ) 0 2

f f

  t  maka kedua sinyal f1 pada f2 akan saling mengilangkan atau disebut (out of phase). Jadi, peristiwa ayunan bergantung pada seberapa besar perbedaan antara f1 pada f2. Bila perbedaan itu cukup besar maka ayunan itu tidak akan terasa, dan sebaliknya.

Gambar 6.13. Sinyal dengan f1 = 5Hz, A1 = 2mm dan f2 = 4,5Hz,A2 = 2mm

Sinyal dari suku pertama, yaitu f(a) =

2cos (2. .

^{1 2}

. ) 2

f f

  t

selalu ada dan tetap amplitudonya, tetapi sinyal dari suku kedua yaitu f(b) =

1 2

cos (2. . . ) 2

f f

  t

berayun berantung pada beda nilai antara f1 pada f2

Sehingga bila f beat = f1 - f2 semakin kecil maka ayunan akan dirasakan semakin sering  frekuensi ayunan makin besar, dan sebaliknya (lihat Gambar 6.11 dan 6.12)

VI.14. Filter/ Tapis (Analog dan Digital)

Tapis (filter) adalah sebuah sistem atau jaringan yang dapat secara selektif melewatkan sinyal yang diinginkan/ menghentikan sinyal yang tidak diinginkan, merubah karakteristik sinyal berdasarkan frekuensi yang diinginkan. Secara umum tujuan dari pentapisan adalah untuk meningkatkan kualitas dari sebuah sinyal dengan mengabaikan sinyal lain yang tidak diperlukan, sebagai contoh untuk menghilangkan atau mengurangi noise yang dibawa oleh sinyal yang menjadi fokus perhatian atau untuk memisahkan dua atau lebih sinyal yang sebelumnya menyatu dalam satu sinyal.

Filter dapat berbentuk analog (rangkaian dari komponen elektronik seperti resistor, R dan kapasitor, C untuk frekuensi rendah dan menggunakan induktor, L dan kapasitor,C untuk frekuensi tinggi), tetapi juga dapat berbetuk digital, yaitu suatu persamaan binomial pangkat tinggi. Filter analog sudah banyak ditinggalkan karena untuk mendapatkan hasil yang baik sering diperlukan kualitas material yang tidak mudah didapat di pasaran. Tapis digital dapat dilakukan dengan lebih mudah, lebih cepat karena proses konvolusi dalam domain waktu dapat diubah menjadi proses perkalian dalam domain frekuensi dengan mengimplementasi algoritma matematik ke dalam perangkat keras dan/atau perangkat lunak yang beroperasi pada sebuah input sinyal digital untuk menghasilkan sebuah output sinyal digital agar tujuan pentapisan tercapai. Filter digital memainkan peranan yang sangat penting dalam pemrosesan sinyal digital (Endra dan Fauzie, 2004).

Terdapat beberapa macam tapis yaitu : tapis tengah (band pass), tapis bahwa (low pass / high cut) dan tapis atas (high pass / low cut).

Gambar di bawah menunjukkan ketiga jenis filtering, baik dalam basis waktu (time domain) maupun basis frekuensi (frequency domain).

Gambar 6.14. Fungsi tapis dalam domain frekwensi

(https://www.seeedstudio.com/blog/2020/06/11/the-basics-of-filters-and-the-different-types- of-filters/.)

Tanda A, B, C dan D pada band pass filter merupakan frekwensi sudut (corner frequency). Secara matematik, operasi pentapisan merupakan konvolusi dalam kawasan waktu antara gelombang mentah dan fungsi filter di atas dan perkalian dalam kawasan frekuensi.

VI.15. Teknik Pererataan Sinyal (Signal Averaging Technique)

Dalam mengolah sinyal sering dijumpai kenyataan bahwa frekuensi yang dikehendaki (sinyal periodik, harmonik) belum diketahui, sementara gangguan sinyal lain yang bersifat pure random sering cukup dominan dan mengganggu, misal pada pengukuran sinyal getaran lingkungan (ambient vibration signal), yaitu sinyal yang sangat halus yang berasal dari lingkungan sekitar struktur (kendaraan lalu lalang, gempa kecil, deburan ombak dsb). Teknik pererataan sinyal merupakan upaya menghilangkan noise (pure random signal). Karena sifat pure random itu tidak selalu ada dalam sepanjang waktu perekaman, maka dapat dihilangkan dengan cara mengambil banyak data rekaman kemudian data itu dipotong-potong (cascaded) menjadi banyak grup data, biasanya di atas 2048 data dan kemudian masing-masing potongan ditransformasikan ke domain frekuensi menggunakan transformasi Fourier. Prinsip dasarnya, bahwa suatu spektrum yang memiliki noise akan terlihat sebagai garis-garis (line spectra) sebagai besaran/ intensitas/ amplitudo pada frekuensi tertentu.

Karena sifatnya sesaat maka line spectra dari noise tersebut mungkin tidak terdapat pada spektrum yang lain, sehingga mereratakan banyak spectrum akan menurunkan peran/ besaran/ intensitas noise pada frekuensi tersebut dan bahkan dapat menghilangkannya. Tentu ada pula noise dalam bentuk getaran sinyal periodik, harmonik, misalnya putaran mesin AC, genset dsb yang tidak diinginkannya. Jenis ini tidak dapat diselesaikan dengan menggunakan teknik pererataan tetapi menggunakan teknik tapis / filtering.

VII. ANALISIS GETARAN UNTUK DETEKSI DINI KELAYAKAN STRUKTUR

7.1. Umum

Kegagalan struktur umumnya diawali oleh menurunnya atau tidak dipenuhinya standar kekakuan struktur. Seperti diketahui bahwa kekakuan tidak berhubungan langsung dengan kekuatan. Namun pada suatu jenis struktur tertentu kekakuan dapat dihubungkan secara empirik dengan kekuatan. Berkurangnya kekakuan diindikasikan oleh getaran yang menyebabkan berkurangnya kenyamanan dan pada saat kritiknya (mendekati kegagalan) getaran menimbulkan kecemasan/ ketakutan.

7.2. Kelayakan pada Bangunan Gedung

Menurut SNI 1726:2020 simpangan antar tingkat /interstory drift ratio sebuah bangunan bertingkat dibatasi sesuai dengan jenis struktur bangunan dan tingkat resiko saat terjadi gempa rencana. Tabel 5.1 menunjukkan bahwa bila simpangan antara tingkat bervariasi diantara 0,7% sampai dengan 2,5% tinggi tingkat.

Tabel 7.1. Maksimum simpangan antar tingkat/ maximum drift (SNI 1726:2019)

Yutaka Nakamura (2000) mengusulkan suatu formula yang menghubungkan antara percepatan tanah pada fondsi bangunan dan simpangan antar tingkat yang dihasilkan oleh percepatan tersebut. Apabila batas maksimum simpangan antar tingkat tersebut diartikan sebagai batas simpangan antar tingkat yang diijinkan maka hubungan antara simpangan maksimum dan percepatan dasar yang menyebabkan simpangan itu dapat dihitung secara linear.

Getaran yang terrekam pada pertemuan balok-kolom pada setiap tingkat itu didapatkan pada saat bangunan berresonansi pada mode ke-1 nya, dan getaran itu disebabkan oleh getaran lingkumgan (ambient) yang dapat gempa di suatu tempat dan merambat sampai keeburan ombak atau getaran apa saja yang berada di atas permukaan tanah berarah lateral dan vertikal.

Asumsi ini memberi petunjuk bahwa metode Yutaka Nakamura (2000) tidak valid digunakan untuk bangunan tinggi karena penyebab simpangan antar tingkat juga dipengaruhi oleh gaya lain di atas permukaan tanah seperti tiupan angin (simpangan antar tingkat tidak berkorelasi dengan percepatan permukaan tanah). Dengan kata lain Metode Yutaka Nakamura (2000) hanya akan valid bila getaran pada permukaan tanah disebabkan oleh gaya yang ada di dalam tanah di sekitar bangunan, seperti getaran gempa after shock, atau getaran oleh ledakan dinamit (tetapi cara terakhir ini berresiko dan harus mendapat persetujuan dari para pihak).

Di sisi lain, getaran gempa yang sesungguhnya memiliki banyak frekuensi dan amplitudo, dan Yutaka Nakamura (2000) menggunakan simpangan antar tingkat saat resonansi (frekuensi rekaman sama dengan frekuensi alami gedung) maka percepatan pada permukaan tanah juga memiliki frekuensi yang sama dengan frekuensi alami gedung. Kenyataan frekuensi alami gedung itu belum tentu dimiliki oleh getaran gempa di tempat itu, sehingga bisa dipastikan hasil yang didapat akan merupakan kondisi terburuk yang bisa dialami oleh gedung tersebut, artinya dugaan percepatan tanah dasar maksimum yang dihasilkan hany akan terjadi bila gedung berresonansi dengan getaran gempa.

7.2.1. Hubungan percepatan dan simpangan

Rekaman getaran yang sangat renda (micro vibration/tremor) biasanya dalam skala di bawah 0,001 mm. Perekaman dengan menggunakan sensor dengan sensitivitas 0,5V/g kurang presisi, namun saat ini sudah banyak sensor percepatan yang dapat merekam dengan sensitivitas 50V/g. Hasil perekaman melalui sensor percepatan ini kemudian diintegrasikan dua kali untuk mendapatkan simpangan. Hubungan itu dapat ditulis seperti persamaan berikut.

2 2 2

2

Sin / Sin

Sin , 2 _s

x A t x t x A t

x x t dengan F

  

  



     

 





Oleh Nakamura,Y. (2000) persamaan simpangan lateral tersebut terakhir ditulis ulang dengan notasi seperti berikut ini.

(2 )

2 sj j

Fs

 

 

(7.1)

dengan :

Fs

: frekuensi alami ke-1 dari struktur

αsj

: percepatan lateral pada lantai j

δj

: simpangan lateral pada lantai j

7.2.2. Faktor amplifikasi dan sudut simpangan antar tingkat (storey drift angle)

Teori Nakamura, Y. (2000) menyebutkan bahwa faktor amplifikasi pada suatu lantai j (Asj) merupakan nilai banding antara amplitudo (percepatan atau kecepatan atau simpangan) dari sensor yang dipasang pada lantai j dan amplitudo dari sensor yang dipasang di atas permukaan tanah (arah lateral/

horisontal). Persamaan tersebut dapat ditulis seperti berikut.

sj sj

g

A 

 (7.2)

dengan :

Asj : faktor amplifikasi lantai j terhadap lantai dasar/ground floor

αsj : amplitudo horisontal pada lantai-j (cm/s²)

αg : amplitudo horisontal pada lantai dasar /ground floor (cm/s²)

Bila memperhatikan pengaruh amplifikasi tanah dasar terhadap lapisan batuan dasar (base rock), yaitu suatu tempat terjadinya patahan/ gempa tektonik, maka persamaan (7.2) dapat pula ditulis :

sj Asj. g

   _dengan _g A_g._b

sj A Asj. .g b

   bila A A_sj. _g ^{jh gh jh}

gh gv gv

S S S

S S S

  maka :

( / ).

sj Sjh Sgv b

    _sj A_sgj._b (7.3)

dengan :

αsj : percepatan spektrum (arah lateral) pada lantai j αb : percepatan (arah lateral) pada batuan dasar

Ag : faktor amplifikasi (arah lateral) pada permukaan tanah terhadap lapisan batuan dasar (base rock)

Asj : faktor amplifikasi spektrum (arah lateral) lantai j terhadap permukaan tanah dasar (Sjh/Sgh).

Asgj : faktor amplifikasi spektrum (arah lateral) lantai j terhadap spektrum (arah vertikal) pada permukaan tanah (Sjh/Sgv).

Sjh : amplitudo (arah lateral) dari spektrum di lantai j (mm) Sgh &Sgv : amplitudo (arah lateral dan vertikal) dari spektrum di

permukaan tanah / ground floor (mm)

Hubungan antara pola getaran dan simpangan dapat dilihat dalam Gambar 7.1.

Base Rock Layer Sediment Layer

δ_n δ_j

δ_j-1

δ₁ α_n

α_sj

α_sj-1

α_s1

α_g

α_b

h₁ h_j-1 h_j h_n

W1

W_j-1 W_j

W_n Gambar 7.1.

Hubungan simpangan dan percepatan

Sudut simpangan antar tingkat/ storey drift angle, γj dapat dihitung melalui persamaan (7.4) yaitu dengan membagi selisih simpangan lateral/

horisontal antara lantai j dan lantai j-1 dengan tinggi tingkat (hj). Secara singkat dapat dirumuskan sebagai berikut ini.

1

j j

j

hj

 

  ^



(7.4)

Memasukkan persamaan (6.1) ke dalam persamaan (6.4) diperoleh :

1

(2 )

2

sj sj

j

s j

F h

 

 

 

 (7.5)

dengan :

γj : sudut simpangan antar tingkat/ story drift angle

δj – δj-1 : selisih simpangan horisontal antara lantai j dan lantai j-1 (mm)

hj : tinggi tigkat (mm)

7.2.3. Indeks kerentanan (vulnerability index)

Indeks kerentanan, KTj atau KTgj didefinisikan sebagai suatu nilai yang menunjukkan potensi sebuah elemen struktur gagal (Nakamura, Y, 2000).

Memasukkan _sj  A_sj._gdan