图中所示运动的加速度为米秒，从图中还可以推导出做“匀变直线运动”的物体在中间时刻的瞬时速度。
米）
负号表示物体在a点的两个速度方向相反，因此，与其接触的物体会受到一个力，这个力称为弹力。
米／秒 。
3、建立合适的坐标系，进行力的正交分解，根据牛顿第二定律（ΣFx=max，ΣFy=may）建立动力学方程，并根据运动学公式建立运动学方程；假设本例作用于水平方向的牵引力B为F 0 。如果我们以整体为考察对象，根据牛顿第二定律： 。
米 秒 。
① 在引力场中处于平衡状态的物体倾向于移动到势能较小的位置。平面投掷运动的加速度始终为g，因此平面投掷运动是匀变曲线运动。
化简后得
向心加速度的大小可以通过多种方法确定，当从A移动到B时，弦AB所代表的位移可以认为是切向位移AC与法向位移CB的矢量和。质点在切线方向做匀速直线运动，法线方向可认为是初速度为零的匀加速直线运动，其加速度设为a。
向心加速度 匀速圆周运动是变速运动，因此必然有加速度。由于匀速圆周运动的速度保持不变，因此切线方向没有加速度，只有改变速度方向的法向加速度。对于圆周运动，法向加速度必须指向圆心，因此称为向心加速度。在图(1)中，假设粒子以速度v顺时针方向运动，圆的半径为R。
2 · 即得a v
需要注意的是，向心加速度公式 a = v ω 由匀速圆周运动导出 向心力 做圆周运动的质点受到一个指向圆心的力。由牛顿第二定律和向心加速度公式可得。
由上式求得v = GM
式中，m 为物体的质量，v 为物体的速度，EK 为物体的动能 2) 动量定理中的 I 表示物体上合外力的冲量，冲量为也是一个向量。我=。
1 = 25 若用动量定理，则有
式中，A为振幅，ω为角频率，t为时间。进行简谐振动的物体的加速度为a = k。进行简谐振动的物体的振幅不影响简谐振动的周期（或频率）。
秒。
秒（Δ ＜ ）波形图成为虚线所示图象，则该波的波速为 t T
波的干涉 波的干涉是波的特性之一。频率相同、振动方向相同 声源：各种振动物体在周围环境中能发出弹性波，都是声源。常见的声源包括棒、弦、空气柱、膜和盘片的振动。
音乐是由周期性振动的声源发出的。其波形是一条周期性变化的曲线。如何使用简单的摆测量重力加速度。单摆摆动周期的公式为如果我们测量振荡周期T和摆的长度l，则该值就是可以计算出的重力加速度g。
二、热学
由此可以得到气体分子间的平均距离，对于理想气体，气体分子热运动的平均平动动能与气体的机械热温度ε T 的关系为：可见，气体的热力学温度是气体分子热运动平移平均动能的量度。
式中 为单位体积的气体分子数，n 1 为气体分子热运动的平均平移动能 根据理想气体的压力公式和状态方程，气体的温度与分子热运动的平均平动动能可以导出关系式其中 是每单位体积气体的分子数，n 1mv2 是气体分子热运动的2的平方。
焦 （摩·开） 23
2kT 该气体分子热运动的平均动能的量度。该常数的值取决于气体的摩尔数及其温度。该常数的值取决于气体的摩尔数气体及其压力。
若单位体积内气体分子数为，即n n = N，则有： 由气体压强公式pV = 2·可推导出，其中气体分子总数为 等温过程： 保持气体温度常数，使一定质量的理想气体缓慢传热，。
三、电磁学
两个静止点电荷之间的相互作用是由静电场产生的。图中显示了一些典型的电场线。当无穷远电势为零时，点电荷 Q 产生的电场中，从 Q 中选择一个点 r。
电荷沿等势面运动时，电场力不起作用 电势能也称为势能 电荷 q 在静电场中某一点 a 的势能 εa 为： ε 电场是一种物质并且电场具有能量。电荷在外部电场中所具有的电势能。
粒子离开电场时，运动时间 t L
那么导体的电阻值是恒定的，称为线性电阻。如果导体中的电压与电流之比随电流变化，则通过电路的电流。根据电流、电压的特性以及欧姆定律，等效电阻等于电阻值之和，即R＝Ｒ1＋Ｒ2＋Ｒ3＋……。即为流过电路的总电流。等效电阻的倒数等于各个电阻的倒数之和，即 1 R。
那么内阻就是闭路电流 r I = 。这是电的基本定律之一。湿式R+r万用表是一种用于测量交直流电流、电压、电阻和电源的串并联关系以及相关物理量（电流、电压、电阻、.
由恒定电流和固定磁极产生的不随时间变化的磁场称为稳定磁场。安培定则表达了电流与电流激发的磁力线方向之间的关系。磁场强度B = k2I，其中 是电流，是从该点到直线电流的距离，I r r。
楞次定律是决定感应电动势（感应电流）方向的普遍定律。楞次的测定 自感电动势的方向与电流的方向相同，从而防止了电流的减小。简而言之，交流电简称AC。大小和方向随时间变化的电流。流的大小， 。
四、光学与近代物理
会聚光束是指横截面积连续减小的光束。凸透镜是指中间厚度大于边缘厚度的透镜。凸透镜可以产生微小的、等距的、放大的倒立实像，也可以产生放大的虚像。透镜的焦点是穿过透镜交点时平行于透镜主轴的折射光线。
例1、如图（2）所示，在光点S和透镜之间放置不透明挡板，也称为目镜。需要注意的是，放大镜的放大倍数与透镜的横向放大倍数不同，开普勒望远镜是物镜和目镜均为凸透镜的望远镜。它是由德国天文学家开普勒于1611年发现的。此类望远镜物镜的后焦点与目镜的前焦点重合。
